Three Dimensional Topological(3차원 토폴로지)란 무엇입니까?
Three Dimensional Topological 3차원 토폴로지 - We consider a three-dimensional topological insulator (TI) wire with a non-uniform chemical potential induced by gating across the cross-section. [1] The creation and annihilation of magnetic skyrmions are mediated by three-dimensional topological defects known as Bloch points. [2] We have experimentally investigated the effect of electron temperature on transport in the two-dimensional Dirac surface states of the three-dimensional topological insulator HgTe. [3] Two-dimensional (2D) topological surface states in a three-dimensional topological insulator (TI) should produce uniform 2D surface current distribution. [4] We report the observation of an anomalous nonlinear optical response of the prototypical three-dimensional topological insulator bismuth selenide through the process of high-order harmonic generation. [5] While the presence of Weyl orbits has been proposed to play a vital role in recent observations of the quantum Hall effect even in three-dimensional topological semimetals, actual spatial distribution of the quantized surface transport has been experimentally elusive. [6] We introduce hybrid fracton orders: three-dimensional gapped quantum phases that exhibit the phenomenology of both conventional three-dimensional topological orders and fracton orders. [7] Many novel phenomena, including exotic quasiparticle excitations in magnetic systems, topological magneto-electric effect, and topological quantum phase transition in three-dimensional topological insulators, are studied with unprecedented success. [8] Three-dimensional topological insulator (3D TI) nanowires display remarkable magnetotransport properties that can be attributed to their spin-momentum-locked surface states such as quasiballistic transport and Aharonov–Bohm oscillations. [9] To express an all-encompassing mental and visual image of apprehending the value of sound from a morphological and audiative perspective, three-dimensional topological diagrams will be evaluated; a development of previous two-dimensional visualisations from prior work. [10] Much effort has been devoted to the electronic properties of relatively thick ZrTe5 crystals, focusing on their three-dimensional topological effects. [11] Following this, transport through the surface states of a three-dimensional topological insulator has also been reviewed. [12] A three-dimensional topological insulator film hosts two-dimensional gapless Dirac electrons on top and bottom surfaces, which, when the film is below some critical thickness, will hybridize and open a gap in the surface state structure. [13] Two-dimensional and three-dimensional topologically optimized buoyancy modules are presented and comply with the strict mass requirement, stress criterion and buckling stability achieving deep water depth. [14] We present here a computational approach using Density Functional Theory (DFT) to predict the electronic and optical properties of a newly discovered three-dimensional topological host material Sb2Te3. [15] We present angle resolved photoemission spectroscopy (ARPES) measurements of the surface states on chemically prepared (1 1 1) oriented MBE-grown films of Pb1-xSnxTe, a three-dimensional topological crystalline insulator (TCI). [16] Moreover, physical aspects to be addressed in the future, such as the strain maintenance and relaxation mechanisms of polar systems/superlattices, atomic maps of three-dimensional topological polar structures, and flexoelectricity-related properties, will be highlighted and envisioned. [17] Notably, it has recently been found that cadmium arsenide, which is ordinarily a three-dimensional Dirac semimetal, can nevertheless realize a three-dimensional topological insulator in (001)-oriented films about 50-nm thick. [18] A Weyl semimetal (WSM) is a three-dimensional topological phase of matter where pairs of nondegenerate bands cross at isolated points in the Brillouin zone called Weyl nodes. [19] Here we experimentally demonstrate HH generation in a three-dimensional topological insulator-bismuth telluride. [20] We report an experimental study of electron transport properties of MnSe/(Bi,Sb)2Te3 heterostructures, in which MnSe is an antiferromagnetic insulator, and (Bi,Sb)2Te3 is a three-dimensional topological insulator (TI). [21] The bismuth-antimony (Bi-Sb) alloys with some specific Sb concentrations are three-dimensional topological insulators (3D TIs). [22] Josephson junctions based on three-dimensional topological insulators offer intriguing possibilities to realize unconventional $p$-wave pairing and Majorana modes. [23] Herein, we demonstrate the existence of hydrodynamic-like properties driven by the collective excitation of the Dirac fluid in the three-dimensional topological semimetal ZrTe5. [24] After exploring much on two-dimensional higher-order topological superconductors (HOTSCs) hosting Majorana corner modes (MCMs) only, we propose a simple fermionic model based on a three-dimensional topological insulator proximized with s-wave superconductor to realize Majorana hinge modes (MHMs) followed by MCMs under the application of appropriate Wilson-Dirac perturbations. [25] Topological surface Dirac states (TSDSs) generated in three-dimensional topological insulators (3D-TIs) are currently of significant interest for new science and advanced technologies. [26] The non-trivial topology of three-dimensional topological insulators dictates the appearance of gapless Dirac surface states. [27] Compared with native blood vessels and existing vascular grafts, design and manufacture of vascular grafts with a three-dimensional topological structure is a key to induce cells and tissue growth, which remains an essential issue in both tissue engineering and regenerative medicine. [28] One of the intriguing properties characteristic to three-dimensional topological materials is the topological magnetoelectric phenomena arising from a topological term called the $\theta$ term. [29] Here, we report the versatile functionalities revealed in a hybrid device consisting of two-dimensional graphene and three-dimensional topological insulator. [30] We demonstrate that by tailoring the magnetization and interlayer electron hopping, a rich three-dimensional topological phase diagram can be established, including three types of topologically distinct insulating phases bridged by Weyl semimetals, and can be directly mapped to realistic materials such as MnBi2Te4/(Bi2Te3)n systems. [31] The surfaces of a three-dimensional topological insulator each host a single Dirac fermion, which, in a strong magnetic field, contribute to the transverse conductance in integer-and-a-half multiples of the conductance quantum. [32] Here, we report the transition between anomalous Hall and chiral fermion states in three-dimensional topological Dirac semimetal KZnBi, which is demonstrated by tuning the direction and flux of Berry curvature. [33] Three-dimensional topological insulator (TI) nanowires with quantized surface subband spectra are studied as a main component of Majorana bound states (MBS) devices. [34] ${\mathrm{Bi}}_{2}{\mathrm{Se}}_{3}$ is an ideal three-dimensional topological insulator in which the chemical potential can be brought into the bulk band gap with antimony doping. [35] A nodal link is a special form of a line degeneracy (a nodal line) between adjacent bands in the momentum space of a three-dimensional topological crystal. [36] We introduce the exceptional topological insulator (ETI), a non-Hermitian topological state of matter that features exotic non-Hermitian surface states which can only exist within the three-dimensional topological bulk embedding. [37] We introduce lattice gauge theories which describe three-dimensional, gapped quantum phases exhibiting the phenomenology of both conventional three-dimensional topological orders and fracton orders, starting from a finite group G, a choice of an Abelian normal subgroup N , and a choice of foliation structure. [38] Here we show both experimentally and theoretically that in three-dimensional topological insulator Bi2Te3 there is a nesting-induced splitting of coherent scattering vectors which follows a peculiar evolution in energy. [39] In-plane magnetization on the surface of three-dimensional topological insulators (3D TIs) tunes the Dirac cone’s location in the k-space. [40] After dimensional reductions, these states become two- and three-dimensional topological states maintaining time-reversal symmetry but exhibiting broken parity. [41]우리는 횡단면을 가로지르는 게이팅에 의해 유도된 불균일한 화학 전위를 갖는 3차원 위상 절연체(TI) 와이어를 고려합니다. [1] 자기 스커미온의 생성과 소멸은 Bloch 점으로 알려진 3차원 위상 결함에 의해 조정됩니다. [2] 우리는 3차원 위상 절연체 HgTe의 2차원 Dirac 표면 상태에서 수송에 대한 전자 온도의 영향을 실험적으로 조사했습니다. [3] 3차원 위상 절연체(TI)의 2차원 위상 표면 상태는 균일한 2D 표면 전류 분포를 생성해야 합니다. [4] 우리는 고차 고조파 생성 과정을 통해 원형 3차원 위상 절연체 비스무트 셀레나이드의 비정상적인 비선형 광학 응답의 관찰을 보고합니다. [5] Weyl 궤도의 존재는 3차원 위상 반금속에서도 양자 홀 효과의 최근 관찰에서 중요한 역할을 하는 것으로 제안되었지만 양자화된 표면 수송의 실제 공간 분포는 실험적으로 파악하기 어려웠습니다. [6] 우리는 하이브리드 프랙톤 차수를 소개합니다: 기존의 3차원 토폴로지 차수와 프랙톤 차수 모두의 현상을 나타내는 3차원 간격 양자 위상. [7] 자기 시스템에서 이국적인 준입자 여기, 위상 자기-전기 효과 및 3차원 위상 절연체에서 위상 양자 상전이를 포함한 많은 새로운 현상이 전례 없는 성공으로 연구되었습니다. [8] 3차원 위상 절연체(3D TI) 나노와이어는 준탄도 수송 및 Aharonov-Bohm 진동과 같은 스핀 모멘텀 고정 표면 상태에 기인할 수 있는 놀라운 자기 수송 특성을 나타냅니다. [9] 형태학적, 청각적 관점에서 소리의 가치를 파악하는 모든 것을 포괄하는 정신적, 시각적 이미지를 표현하기 위해 3차원 토폴로지 다이어그램이 평가됩니다. 이전 작업에서 이전 2차원 시각화의 개발. [10] 상대적으로 두꺼운 ZrTe5 결정의 전자적 특성에 많은 노력을 기울였으며 3차원 위상 효과에 초점을 맞췄습니다. [11] 이에 따라 3차원 위상 부도체의 표면 상태를 통한 운송도 검토되었습니다. [12] 3차원 위상 절연체 필름은 상단 및 하단 표면에 2차원 갭이 없는 Dirac 전자를 호스트하며, 필름이 임계 두께 미만일 때 하이브리드화되어 표면 상태 구조의 갭을 엽니다. [13] 2차원 및 3차원 위상 최적화된 부력 모듈이 제공되며 엄격한 질량 요구 사항, 응력 기준 및 좌굴 안정성을 준수하여 깊은 수심을 달성합니다. [14] 여기서 우리는 DFT(Density Functional Theory)를 사용하여 새로 발견된 3차원 토폴로지 호스트 재료 Sb2Te3의 전자 및 광학 특성을 예측하는 계산 접근 방식을 제시합니다. [15] 3차원 위상 결정질 절연체(TCI)인 Pb1-xSnxTe의 화학적으로 준비된(1 1 1) 배향 MBE 성장 필름에서 표면 상태의 각도 분해 광전자 방출 분광법(ARPES) 측정값을 제시합니다. [16] 또한, 극계/초격자의 변형률 유지 및 이완 메커니즘, 3차원 위상 극 구조의 원자 맵 및 플렉소전기 관련 속성과 같은 미래에 다루어야 할 물리적 측면이 강조되고 구상됩니다. [17] 특히, 일반적으로 3차원 Dirac 반금속인 카드뮴 비소가 그럼에도 불구하고 약 50nm 두께의 (001) 배향 필름에서 3차원 위상 절연체를 실현할 수 있다는 것이 최근에 발견되었습니다. [18] Weyl semimetal(WSM)은 Weyl 노드라고 하는 Brillouin 영역의 격리된 지점에서 축퇴되지 않은 밴드 쌍이 교차하는 물질의 3차원 위상 위상입니다. [19] 여기에서 우리는 3차원 위상 절연체-비스무트 텔루라이드에서 HH 생성을 실험적으로 시연합니다. [20] 우리는 MnSe가 반강자성 절연체이고 (Bi,Sb)2Te3가 3차원 위상 절연체(TI)인 MnSe/(Bi,Sb)2Te3 이종 구조의 전자 수송 특성에 대한 실험적 연구를 보고합니다. [21] 특정 Sb 농도를 갖는 비스무트-안티몬(Bi-Sb) 합금은 3차원 위상 절연체(3D TI)입니다. [22] 3차원 위상 절연체를 기반으로 하는 Josephson 접합은 기존의 $p$-파동 페어링 및 Majorana 모드를 실현할 수 있는 흥미로운 가능성을 제공합니다. [23] 여기에서 우리는 3차원 위상 반금속 ZrTe5에서 Dirac 유체의 집합적 여기에 의해 구동되는 유체 역학과 같은 속성의 존재를 보여줍니다. [24] MCM(Majorana Corner Mode)만을 호스팅하는 2차원 고차 위상 초전도체(HOTSC)에 대해 많은 탐색을 한 후, Majorana 힌지 모드를 구현하기 위해 s-파 초전도체와 근접한 3차원 위상 절연체를 기반으로 하는 간단한 페르미온 모델을 제안합니다. MHMs) 적절한 Wilson-Dirac 섭동의 적용 하에 MCM이 뒤따릅니다. [25] 3차원 위상 절연체(3D-TI)에서 생성된 위상 표면 디랙 상태(TSDS)는 현재 새로운 과학 및 첨단 기술에 대한 중요한 관심입니다. [26] 3차원 토폴로지 절연체의 중요하지 않은 토폴로지는 틈이 없는 Dirac 표면 상태의 모양을 나타냅니다. [27] 본래의 혈관 및 기존의 혈관 이식편과 비교하여 3차원 토폴로지 구조를 갖는 혈관 이식편의 설계 및 제조는 세포 및 조직 성장을 유도하는 열쇠이며, 이는 조직 공학 및 재생 의학 모두에서 필수적인 문제로 남아 있습니다. [28] 3차원 토폴로지 재료의 흥미로운 특성 중 하나는 $\theta$ 용어라는 토폴로지 용어에서 발생하는 토폴로지 자기전기 현상입니다. [29] 여기에서 우리는 2차원 그래핀과 3차원 위상 절연체로 구성된 하이브리드 장치에서 드러난 다양한 기능을 보고합니다. [30] 우리는 자화 및 층간 전자 호핑을 조정하여 Weyl 반금속에 의해 연결된 3가지 유형의 토폴로지로 구별되는 절연 위상을 포함하여 풍부한 3차원 토폴로지 위상 다이어그램을 설정할 수 있으며 MnBi2Te4/( Bi2Te3)n 시스템. [31] 3차원 위상 절연체의 표면은 각각 단일 Dirac 페르미온을 호스팅하며, 이는 강한 자기장에서 전도도 양자의 정수 1/2 배수로 가로 전도도에 기여합니다. [32] 여기에서 우리는 베리 곡률의 방향과 플럭스를 조정하여 입증된 3차원 토폴로지 Dirac 반금속 KZnBi에서 비정상적인 홀과 키랄 페르미온 상태 사이의 전환을 보고합니다. [33] 양자화된 표면 서브밴드 스펙트럼을 갖는 3차원 위상 절연체(TI) 나노와이어가 MBS(Majorana bound state) 장치의 주요 구성요소로 연구됩니다. [34] ${\mathrm{Bi}}_{2}{\mathrm{Se}}_{3}$는 화학적 전위가 안티몬 도핑으로 벌크 밴드 갭으로 가져올 수 있는 이상적인 3차원 위상 절연체입니다. [35] 노드 링크는 3차원 토폴로지 결정의 운동량 공간에서 인접한 밴드 사이의 라인 축퇴(노달 라인)의 특별한 형태입니다. [36] 우리는 3차원 토폴로지 벌크 임베딩 내에서만 존재할 수 있는 이국적인 비-에르미트 표면 상태를 특징으로 하는 비-에르미트 토폴로지 물질인 탁월한 토폴로지 절연체(ETI)를 소개합니다. [37] 우리는 유한 그룹 G, Abelian normal 하위 그룹 N의 선택 및 foliation의 선택에서 시작하여 기존의 3차원 토폴로지 차수와 프랙톤 차수 모두의 현상을 나타내는 3차원 간격 양자 위상을 설명하는 격자 게이지 이론을 소개합니다. 구조. [38] 여기에서 우리는 3차원 위상 절연체 Bi2Te3에서 에너지의 독특한 진화를 따르는 간섭성 산란 벡터의 중첩 유도 분할이 있음을 실험적으로나 이론적으로 모두 보여줍니다. [39] 3차원 위상 절연체(3D TI) 표면의 평면 내 자화는 k-공간에서 Dirac 원뿔의 위치를 조정합니다. [40] 차원 축소 후 이러한 상태는 시간 역전 대칭을 유지하지만 깨진 패리티를 나타내는 2차원 및 3차원 토폴로지 상태가 됩니다. [41]
three dimensional topological insulator
For example, one of the key challenges in three dimensional topological insulators has been the realization of insulating bulk, such that the unique properties of surface states could be fully employed in electron transport applications. [1] The topological insulators under consideration are three dimensional topological insulators of the second generation. [2] A nonstationary anomalous Hall current is calculated for a voltage biased Josephson junction, which is composed of two s-wave superconducting contacts deposited on the top of a three dimensional topological insulator (TI). [3] Electrical transport in three dimensional topological insulators (TIs) occurs through spin-momentum locked topological surface states that enclose an insulating bulk. [4] Three dimensional topological insulators (3D TIs) are one of the first discovered and the most studied among all topological materials. [5] The topological insulators under consideration are three dimensional topological insulators of the second generation. [6] The transport properties of the surface charge carriers of a three dimensional topological insulator under a terahertz (THz) field along with a resonant double barrier structure is theoretically analyzed within the framework of Floquet theory to explore the possibility of using such a device for photodetection purpose. [7]예를 들어, 3차원 위상 절연체의 주요 과제 중 하나는 표면 상태의 고유한 특성이 전자 수송 응용 분야에서 완전히 사용될 수 있도록 절연 벌크를 실현하는 것입니다. [1] 고려 중인 위상 부도체는 2세대의 3차원 위상 부도체입니다. [2] 비정상 변칙 홀 전류는 3차원 위상 절연체(TI) 상단에 증착된 2개의 s파 초전도 접점으로 구성된 전압 바이어스 조셉슨 접합에 대해 계산됩니다. [3] 3차원 위상 절연체(TI)의 전기 전송은 절연 벌크를 둘러싸는 스핀 모멘텀 고정 위상 표면 상태를 통해 발생합니다. [4] 3차원 위상 부도체(3D TI)는 모든 위상 재료 중에서 가장 먼저 발견되고 가장 많이 연구된 재료 중 하나입니다. [5] 고려 중인 위상 부도체는 2세대의 3차원 위상 부도체입니다. [6] 공진 이중 장벽 구조와 함께 테라헤르츠(THz) 필드에서 3차원 위상 절연체의 표면 전하 캐리어의 전송 특성은 Floquet 이론의 틀 내에서 이론적으로 분석되어 광검출 목적으로 이러한 장치를 사용할 가능성을 탐구합니다. [7]
three dimensional topological nodal
The surface states of three dimensional topological nodal line semimetal (TNLSM) form a flat band within the projection of the closed nodal line onto the surface. [1] Interestingly, some of these compounds also show a three dimensional topological nodal line semi-metal (NLS) state in the absence of spin orbit coupling (SOC). [2]3차원 토폴로지 절점선 반금속(TNLSM)의 표면 상태는 닫힌 절점 선이 표면에 투영된 내에서 평평한 밴드를 형성합니다. [1] 흥미롭게도 이러한 화합물 중 일부는 SOC(스핀 궤도 커플링)가 없는 상태에서도 3차원 토폴로지 노드 라인 반금속(NLS) 상태를 나타냅니다. [2]