Lowest Excited(가장 낮은 흥분)란 무엇입니까?
Lowest Excited 가장 낮은 흥분 - We show that 2D spectra and these relations determine the thermodynamic standard chemical potential difference between the lowest excited and ground electronic states, which gives the maximum photovoltage. [1] A study of information-theoretic properties of molecular bond on the example of the ground (bound) 1 s σ g and the lowest excited (unbound) 2 p σ u states of H 2 + was conducted. [2] Singlet oxygen ($$^{1}\hbox {O}_{2}$$1O2), the lowest excited-state of molecular oxygen receives great attention in basic research and clinical and industrial settings. [3] A large dipole deviation of molecules in the ground-state and the lowest excited-state is a basic requirement for the design of a polarity-sensitive fluorescent probe. [4]우리는 2D 스펙트럼과 이러한 관계가 최대 광전압을 제공하는 가장 낮은 여기 상태와 접지 전자 상태 사이의 열역학적 표준 화학 전위차를 결정한다는 것을 보여줍니다. [1] H 2 +의 기저(결합) 1 s σ g 및 최저 여기(비결합) 2 p σ u 상태의 예에서 분자 결합의 정보 이론적인 특성에 대한 연구가 수행되었습니다. [2] 분자 산소의 가장 낮은 여기 상태인 일중항 산소($$^{1}\hbox {O}_{2}$$1O2)는 기초 연구와 임상 및 산업 환경에서 큰 주목을 받고 있습니다. [3] 바닥 상태와 가장 낮은 여기 상태에서 분자의 큰 쌍극자 편차는 극성에 민감한 형광 프로브의 설계를 위한 기본 요구 사항입니다. [4]
lowest triplet state 가장 낮은 삼중항 상태
Combined characterizations suggest that 1O2 is the only active oxygen species, which is due to the large exciton binding energy and narrow energy gap between the lowest excited singlet state (S1) and the lowest triplet state (T1) induced by the presence of Ag+ ion. [1] Efficient TADF requires a well-balanced large transition dipole moment (μ) between the lowest excited singlet state (S1) and the ground state (S0) and a small energy splitting (ΔEST) between S1 and the lowest triplet state (T1). [2]결합된 특성은 1O2가 유일한 활성 산소종임을 시사하며, 이는 Ag+ 이온의 존재에 의해 유도된 가장 낮은 여기된 단일항 상태(S1)와 가장 낮은 삼중항 상태(T1) 사이의 큰 여기자 결합 에너지와 좁은 에너지 갭으로 인한 것입니다. [1] 효율적인 TADF는 가장 낮은 여기 단일항 상태(S1)와 바닥 상태(S0) 사이의 균형 잡힌 큰 전이 쌍극자 모멘트(μ)와 S1과 가장 낮은 삼중항 상태(T1) 사이의 작은 에너지 분할(ΔEST)을 필요로 합니다. [2]
Three Lowest Excited
Momentum-transfer-dependent GOSs or GOS profiles are calculated for transitions to the three lowest excited singlet-states at the equation-of-motion coupled-cluster singles and doubles level, and comparison is made with available experimental data. [1] Scattering calculations are then performed to yield vibrationally-resolved electronic excitation collision strengths to the first three lowest excited states a3Π, A1Π and b3Σ+. [2] The model comprises the three lowest excited electronic states (B3u(nπ*), A1u(nπ*), and B2u(ππ*)) and the nine most relevant vibrational degrees of freedom. [3]운동 방정식 결합 클러스터 단일 및 이중 수준에서 3개의 가장 낮은 여기 단일항 상태로의 전환에 대해 운동량 전달 종속 GOS 또는 GOS 프로파일이 계산되고 사용 가능한 실험 데이터와 비교됩니다. [1] 그런 다음 산란 계산이 수행되어 진동으로 해결된 전자 여기 충돌 강도를 처음 세 개의 가장 낮은 여기 상태 a3Π, A1Π 및 b3Σ+로 산출합니다. [2] 이 모델은 3개의 가장 낮은 여기된 전자 상태(B3u(nπ*), A1u(nπ*) 및 B2u(ππ*))와 가장 관련성이 높은 9개의 진동 자유도로 구성됩니다. [3]
Two Lowest Excited
For ground state equilibrium cis‐ and trans‐azobenzene, the molecular geometry and basis set is seen to significantly impact the vertical excitation energies for the two lowest excited states. [1] Employing the Dirac-Frenkel time dependent variational method, the nonlinear spectra monitoring the singlet fission process mediated by a conical intersection (CI) of the two lowest excited electronic states are investigated for different optical dephasings. [2]기저 상태 평형 cis- 및 trans-azobenzene의 경우, 분자 기하학과 기본 세트는 두 개의 가장 낮은 여기 상태에 대한 수직 여기 에너지에 상당한 영향을 미치는 것으로 보입니다. [1] Dirac-Frenkel 시간 종속 변이 방법을 사용하여 두 개의 가장 낮은 여기 전자 상태의 원추형 교차(CI)에 의해 매개되는 단일항 핵분열 과정을 모니터링하는 비선형 스펙트럼이 서로 다른 광학 위상차에 대해 조사됩니다. [2]
lowest excited state 가장 낮은 들뜬 상태
8 nm did not have sufficient energy to photodissociate the lowest excited state of the complex; however, dissociation was observed with increasing photon energy. [1] Among the applicable approximate coupled cluster methods, the canonical versions of CC2 and ADC(2) were found to deviate significantly from the reference results both for the description of the lowest excited state and for the electrochromic shifts. [2] Such a behavior violates Kasha’s rule, which states that the emission and photochemistry of a compound would only take place from its lowest excited state. [3] We computed the optical properties of a large set of molecular crystals (∼2200 structures) composed of molecules whose lowest excited states are strongly coupled and generate wide excitonic bands. [4] We apply the Rayleigh-Ritz variational method to evaluate the energies and approximate the wavefunctions of the ground and lowest excited states of the exciton in a 2D semiconductor with anisotropic effective masses of electrons and holes. [5] Test calculations, involving the S66 and L7 databases, several large molecules, and non-covalent bonding complexes in their lowest excited states, demonstrate the efficiency, usefulness, and capabilities of DFTB-EDA. [6] On the technical side, our study demonstrates that the second-order approximate coupled cluster singles and doubles (CC2) method can be used successfully to calculate the TA spectra of moderately large organic molecules, provided that the system in question does not approach a crossing between the lowest excited state and the singlet ground state within the time frame of the simulation. [7] The simulations show that the photoinduced excited states relax to a mixed state very fast, in which the lowest excited state is dominated. [8] He+ appear with some pump-probe delay as a result of the ejection He atoms in their lowest excited states from the droplets. [9] It was observed that the lowest excited state is possibly the [Formula: see text] charge-transfer (CT) state. [10] After an initial photoexcitation at the Soret band of chlorin, we observe an ultrafast sequential electronic relaxation to the lowest excited state. [11] Cross-relaxation processes in Pr3+ doped selenide glass provided efficient population of the lowest excited state 3H5 of Pr3+ ions under pulsed pumping by 1. [12] The observation of a sharp predissociation threshold in YbO was even more surprising, given that the ground state of Yb is nondegenerate (4f146s2, 1Sg) and the lowest excited state of Yb is over 2 eV higher in energy. [13] For ground state equilibrium cis‐ and trans‐azobenzene, the molecular geometry and basis set is seen to significantly impact the vertical excitation energies for the two lowest excited states. [14] It is shown that the instability of the symmetric D∞h structure at increased F∙∙∙F distances and the proton displacement to one of the fluorine atoms is due to the pseudo Jahn–Teller mixing of the ground 1Σg electronic state with the lowest excited state of 1Σu symmetry through the asymmetric σu vibrational mode. [15] According to computational studies, the interactions are dispersive, weak and anti-cooperative in the ground electronic state, but strengthen substantially and become partially covalent and cooperative in the lowest excited state. [16] The simulation involved all excited electronic states correlated asymptotically with the five lowest excited states D1-D5 of the monomer cation and a Monte Carlo exploration of the electronic ground state potential energy surface. [17] Molar absorption coefficient of the lowest excited state is an indispensable information for the quantitative investigation of photochemical reactions by means of transient absorption spectroscopy. [18] Cyclic voltammetry data and DFT computations show that the CT state is the lowest excited state, lying well below the excited sing-doublet and trip-quartet states of the complex. [19] As cutting-edge type of luminescent molecules, however, most of them only exert a single-wavelength emission from the lowest excited state, according to Kasha’s rule. [20] AC0D constitutes a significant improvement over AC0 by bringing the excitation energies of the lowest excited states to a satisfactory agreement with theoretical best estimates, which parallels or even exceeds the accuracy of the n-electron valence state perturbation theory method. [21] With increasing dispersion, a multiphonon excitation (MPE) state becomes the lowest excited state of the system at zero momentum and determines the low-frequency response of the optical conductivity where the threshold for optical absorption moves below the single-phonon frequency. [22] Our results show that the deformation of the C[double bond, length as m-dash]C or C[double bond, length as m-dash]N double bond in A and 5FU provides an efficient pathway for the depopulation of the lowest excited states, which can compete with the excited-state proton transfer paths in the dimer. [23] The lowest excited states of the molecules can experience delocalized spin transitions during intersystem crossing, leading to local 3ππ* transitions with narrow emission spectra. [24] As presented in Figure 1(b), a follow-up molecular aggregation in aqueous media formed due to the dark lowest excited state with a relatively long lifetime, accordingly giving birth to an aggregation-induced phosphorescence (AIP) behavior. [25] However, there are a few complexes which are good PSs of singlet oxygen despite the charge transfer (CT) nature of their lowest excited state. [26] We have developed an experimental set-up allowing to measure transient absorption spectra of carotenoids after two-photon excitation (2PE), thereby exciting the lowest excited state S1 directly. [27] The CASΠDFT method, which combines the complete active space (CAS) wave function approach and density functional theory (DFT), offers an efficient description of important excitations to the lowest excited states. [28] 04) from its lowest excited states with time constants of 1. [29] Scattering calculations are then performed to yield vibrationally-resolved electronic excitation collision strengths to the first three lowest excited states a3Π, A1Π and b3Σ+. [30] On the other hand, the lowest excited state (S1) shows in all clusters a strong charge transfer. [31] In addition, we predict that the relatively high fluorescence intensity of 4-cyanoindole in aqueous solution results from minimization of radiationless decay pathways, since both absorption and fluorescence occur from the lowest excited state (unlike the other derivatives). [32] A comparative study of the titled complexes reveals that the emissive-state characteristics and photophysical properties of these complexes are significantly affected by the ligand field strength and atomic number of the halogen atom, as well as by the percentage of the XLCT transition involved in the lowest excited states. [33] Our predictions in terms of the influence of the nanoscale arrangement of donor and acceptor molecules on the performance of organic solar cells indicate that bulk heterojunction morphologies for donor–acceptor-type oligomers lead to their lowest excited states having charge transfer character. [34] The main focus was on providing insight into the lowest excited states of the three different structural forms of the complex, C3, C3h, and C1, including prediction of the excitation spectra and elucidation of spin-orbit coupling (SOC) effects for these forms. [35] The photophysical properties revealed that the lowest excited state (S1) of TPA-PPI-OH is a hybridized local and charge-transfer excited state; thus, TPA-PPI-OH could show high fluorescence efficiencies in various solvents (50% even in acetonitrile). [36] The energy of a two-dimensional two-electron atom is calculated in its lowest excited states; together with the previously calculated energy in the ground state, this makes it possible to find the screening constant σ in the lowest excited state and the fundamental frequencies of radiation of such atoms (for example, Не), which can, in principle, be obtained in the Bose condensate phase as has already been done with Na atoms. [37] Although scarce spectral overlap between Mn4+ emission and Yb3+ excitation in respective singly CLWO samples is observed, the energy transfer from Mn4+ to Yb3+ ions can also be deduced based on the analyses of excitation spectra, emission spectra and decay times in Mn4+, Yb3+ co-doped CLWO materials, which is proposed to be a phonon-assisted energy transfer process since the energy difference between Mn4+ lowest excited state 2Eg and Yb3+ excited state 2F5/2 is quite large. [38] However, such detection capability requires efficient emitters and is prone to photobleaching, and the slow, nanosecond spontaneous emission process only reports on the lowest excited state. [39] Owing to the Kasha rule, only the lowest excited state S1 contributes to the photoemission or other photoinduced processes in general, causing a waste of photoenergy and the limitation of application scenarios. [40] Our calculations are mostly in agreement with results from full configuration interaction, thus showing that the VQE algorithm can calculate the lowest excited state at a certain symmetry by setting constraints in the qubit register encoding the starting mean field state. [41] The detailed structures and kinetic profiles of all relevant intermediate species from the TRXL data show that the trigonal planar structure of BiI3, which is predicted to be the most stable structure of the lowest excited state by TDDFT calculation, was not observed, and the photoreaction proceeds via two parallel pathways within the time resolution of 100 ps: (i) isomer formation to produce iso-BiI2-I, which relaxes back to the ground-state structure, and (ii) dissociation into BiI2· and I· radicals, which nongeminately recombine to generate ground-state BiI3 and I2. [42] The vertical excitation energies, calculated by using the ADC(2) approach, gave excellent agreement with the experimental UV-Vis spectra and the nature of the lowest excited state correlates with the observed photophysical behavior in solution. [43] The former dyes behaved like dipolar chromophores with the lowest excited state both one-photon and two-photon allowed, which corresponds to intramolecular charge transfer occurring along the branches perpendicular to the pyrrolopyrrole long axis. [44] In this work, theoretical investigations of the ground and lowest excited states of BaF and its lighter homologs, CaF and SrF, are carried out in the framework of the relativistic Fock-space coupled cluster and multireference configuration interaction methods. [45] Applying Baird’s rule, even rings ([4n] π-electrons) are aromatic in their lowest excited states, whereas the lowest excited states of odd rings ([4n + 2] π-electrons) are antiaromatic. [46] Our results support the concept that the lowest excited states of the complexes are localized on individual ligands, in the present case phen, rather than delocalized over the entire molecule. [47] We show that in complexes of C18 with electron donors, the lowest excited states are charge separated states formed by electron transfer to C18. [48] This interpretation finds support from an experimental and theoretical investigation of the conformational preferences of this compound in the ground and lowest excited state, with a focus on the relative twisting about the chromenone-benzothiophene interconnecting bond. [49] Density functional theory computations and the UV/Vis spectra suggest that the exchange interaction between TEMPO and the triplet state of AlPor increases when pyridine is bound, and the near degeneracy of the lowest excited states is lifted. [50]8 nm는 복합체의 가장 낮은 여기 상태를 광해리하기에 충분한 에너지를 갖지 않았습니다. 그러나 광자 에너지가 증가함에 따라 해리가 관찰되었습니다. [1] 적용 가능한 근사 결합 클러스터 방법 중에서 CC2 및 ADC(2)의 표준 버전은 가장 낮은 여기 상태에 대한 설명과 전기 변색 시프트에 대한 참조 결과에서 크게 벗어나는 것으로 나타났습니다. [2] 이러한 행동은 화합물의 방출과 광화학이 가장 낮은 여기 상태에서만 발생한다는 Kasha의 규칙을 위반합니다. [3] nan [4] 우리는 Rayleigh-Ritz 변이 방법을 적용하여 에너지를 평가하고 전자와 정공의 이방성 유효 질량을 가진 2D 반도체에서 기저의 파동 함수와 여기자의 최저 여기 상태를 근사화합니다. [5] 가장 낮은 여기 상태에서 S66 및 L7 데이터베이스, 여러 큰 분자 및 비공유 결합 복합체를 포함하는 테스트 계산은 DFTB-EDA의 효율성, 유용성 및 기능을 보여줍니다. [6] 기술적인 측면에서, 우리의 연구는 문제의 시스템이 시뮬레이션 시간 프레임 내에서 가장 낮은 여기 상태 및 단일항 바닥 상태. [7] 시뮬레이션은 광유도 여기 상태가 가장 낮은 여기 상태가 지배되는 혼합 상태로 매우 빠르게 이완됨을 보여줍니다. [8] He+는 액적에서 가장 낮은 여기 상태의 He 원자를 방출함으로써 약간의 펌프 프로브 지연과 함께 나타납니다. [9] 가장 낮은 여기 상태는 [공식: 텍스트 참조] 전하 이동(CT) 상태일 가능성이 있는 것으로 관찰되었습니다. [10] chlorin의 Soret 밴드에서 초기 광여기 후 가장 낮은 여기 상태로의 초고속 순차 전자 이완을 관찰합니다. [11] Pr3+ 도핑된 셀레나이드 유리의 교차 이완 과정은 펄스 펌핑에서 1만큼 Pr3+ 이온의 가장 낮은 여기 상태 3H5의 효율적인 모집단을 제공했습니다. [12] Yb의 기저 상태가 비축퇴 상태이고(4f146s2, 1Sg) Yb의 가장 낮은 여기 상태가 에너지에서 2eV 이상 더 높다는 점을 감안할 때 YbO에서 급격한 예비 해리 임계값의 관찰은 훨씬 더 놀라운 것이었습니다. [13] 기저 상태 평형 cis- 및 trans-azobenzene의 경우, 분자 기하학과 기본 세트는 두 개의 가장 낮은 여기 상태에 대한 수직 여기 에너지에 상당한 영향을 미치는 것으로 보입니다. [14] 증가된 F∙∙∙F 거리 및 불소 원자 중 하나로의 양성자 변위에서 대칭 D∞h 구조의 불안정성은 바닥 1Σg 전자 상태와 최저 여기 상태의 유사 Jahn-Teller 혼합으로 인한 것으로 나타났습니다. 비대칭 σu 진동 모드를 통한 1Σu 대칭 상태. [15] 계산 연구에 따르면, 상호 작용은 기저 전자 상태에서 분산, 약하고 반협조적이지만, 가장 낮은 여기 상태에서 실질적으로 강화되고 부분적으로 공유 및 협력이 됩니다. [16] nan [17] 가장 낮은 여기 상태의 몰 흡수 계수는 과도 흡수 분광법에 의한 광화학 반응의 정량적 조사에 없어서는 안될 정보입니다. [18] 순환 전압전류법 데이터와 DFT 계산은 CT 상태가 가장 낮은 여기 상태이며, 복합체의 여기된 단일 이중선 및 트립 사중선 상태보다 훨씬 아래에 있음을 보여줍니다. [19] 그러나 최첨단 유형의 발광 분자로서 대부분은 Kasha의 규칙에 따라 가장 낮은 여기 상태에서 단일 파장 방출만을 나타냅니다. [20] AC0D는 가장 낮은 여기 상태의 여기 에너지를 n-전자 원자가 상태 섭동 이론 방법의 정확도와 유사하거나 심지어 초과하는 이론적인 최상의 추정치와 만족스럽게 일치하도록 함으로써 AC0에 비해 상당한 개선을 구성합니다. [21] 분산이 증가함에 따라 다중 포논 여기(MPE) 상태는 운동량이 0일 때 시스템의 가장 낮은 여기 상태가 되고 광 흡수 임계값이 단일 포논 주파수 아래로 이동하는 광 전도도의 저주파 응답을 결정합니다. [22] 우리의 결과는 A 및 5FU에서 C[이중 결합, 길이 m-대시]C 또는 C[이중 결합, 길이 m-대시]N 이중 결합의 변형이 가장 낮은 들뜬 상태, 이합체의 여기 상태 양성자 전달 경로와 경쟁할 수 있습니다. [23] 분자의 가장 낮은 여기 상태는 시스템 간 교차 중에 비편재화된 스핀 전이를 경험할 수 있으며, 이는 좁은 방출 스펙트럼을 갖는 국부적 3ππ* 전이로 이어집니다. [24] 그림 1(b)에 제시된 바와 같이, 상대적으로 긴 수명을 갖는 어두운 최저 여기 상태로 인해 형성되는 수성 매질의 후속 분자 응집은 이에 따라 응집 유도 인광(AIP) 거동을 낳습니다. [25] 그러나 가장 낮은 여기 상태의 전하 이동(CT) 특성에도 불구하고 일중항 산소의 우수한 PS인 몇 가지 착물이 있습니다. [26] 우리는 2광자 여기(2PE) 후 카로티노이드의 과도 흡수 스펙트럼을 측정할 수 있는 실험 설정을 개발하여 가장 낮은 여기 상태 S1을 직접 여기시킵니다. [27] CAS(완전 활성 공간) 파동 함수 접근 방식과 DFT(밀도 함수 이론)를 결합한 CASΠDFT 방법은 가장 낮은 여기 상태에 대한 중요한 여기를 효율적으로 설명합니다. [28] 04) 시간 상수가 1인 가장 낮은 여기 상태에서. [29] 그런 다음 산란 계산이 수행되어 진동으로 해결된 전자 여기 충돌 강도를 처음 세 개의 가장 낮은 여기 상태 a3Π, A1Π 및 b3Σ+로 산출합니다. [30] 반면에 가장 낮은 여기 상태(S1)는 모든 클러스터에서 강한 전하 이동을 보입니다. [31] 또한, 수용액에서 4-cyanoindole의 상대적으로 높은 형광 강도는 흡수와 형광이 모두 가장 낮은 여기 상태(다른 유도체와 달리)에서 발생하기 때문에 무방사선 붕괴 경로의 최소화에 기인한다고 예측합니다. [32] 제목이 붙은 착물에 대한 비교 연구는 이들 착물의 발광 상태 특성과 광물리적 특성이 리간드 전계 강도와 할로겐 원자의 원자 번호, 그리고 가장 낮은 원자핵에 관련된 XLCT 전이의 백분율에 의해 크게 영향을 받는다는 것을 보여줍니다. 흥분 상태. [33] 유기 태양 전지의 성능에 대한 도너 및 억셉터 분자의 나노 규모 배열의 영향에 대한 우리의 예측은 도너-억셉터 유형 올리고머에 대한 벌크 이종 접합 형태가 전하 전달 특성을 갖는 가장 낮은 여기 상태로 이어진다는 것을 나타냅니다. [34] 주요 초점은 여기 스펙트럼의 예측 및 이러한 형태에 대한 스핀-궤도 커플링(SOC) 효과의 설명을 포함하여 복합체, C3, C3h 및 C1의 세 가지 다른 구조 형태의 가장 낮은 여기 상태에 대한 통찰력을 제공하는 것이었습니다. [35] 광물리적 특성은 TPA-PPI-OH의 가장 낮은 여기 상태(S1)가 혼성화된 국부 및 전하 이동 여기 상태인 것으로 나타났습니다. 따라서 TPA-PPI-OH는 다양한 용매(아세토니트릴에서도 50%)에서 높은 형광 효율을 나타낼 수 있습니다. [36] 2차원 2전자 원자의 에너지는 가장 낮은 여기 상태에서 계산됩니다. 바닥 상태에서 이전에 계산된 에너지와 함께 이것은 가장 낮은 여기 상태에서 스크리닝 상수 σ와 이러한 원자의 기본 복사 주파수(예: Не)를 찾는 것을 가능하게 하며, 이는 원칙적으로 다음을 얻을 수 있습니다. Na 원자로 이미 수행된 것처럼 Bose 응축물 단계에서. [37] 각각의 단일 CLWO 샘플에서 Mn4+ 방출과 Yb3+ 여기 사이의 스펙트럼 중첩이 거의 관찰되지 않지만 Mn4+에서 Yb3+ 이온으로의 에너지 전달은 여기 스펙트럼, 방출 스펙트럼 및 Mn4+, Yb3+ 공동 도핑된 붕괴 시간 분석을 기반으로 추론할 수도 있습니다. Mn4+ 최저 여기 상태 2Eg와 Yb3+ 여기 상태 2F5/2 사이의 에너지 차이가 상당히 크기 때문에 포논 보조 에너지 전달 과정으로 제안된 CLWO 재료. [38] 그러나 이러한 감지 기능은 효율적인 방출기를 필요로 하고 광표백되기 쉽고 느린 나노초 자발적 방출 프로세스는 가장 낮은 여기 상태에 대해서만 보고합니다. [39] Kasha 규칙으로 인해 가장 낮은 여기 상태 S1만이 일반적으로 광 방출 또는 기타 광유도 과정에 기여하여 광에너지 낭비와 적용 시나리오의 제한을 초래합니다. [40] 우리의 계산은 전체 구성 상호 작용의 결과와 대부분 일치하므로 VQE 알고리즘이 시작 평균 필드 상태를 인코딩하는 큐비트 레지스터에 제약 조건을 설정하여 특정 대칭에서 가장 낮은 여기 상태를 계산할 수 있음을 보여줍니다. [41] TRXL 데이터로부터 모든 관련 중간 종의 상세한 구조 및 동역학 프로파일은 TDDFT 계산에 의해 가장 낮은 여기 상태의 가장 안정적인 구조로 예측되는 BiI3의 삼각 평면 구조가 관찰되지 않고 광반응이 진행됨을 보여줍니다 100ps의 시간 분해능 내에서 두 개의 병렬 경로를 통해: (i) 기저 상태 구조로 다시 이완되는 iso-BiI2-I를 생성하기 위한 이성질체 형성, 및 (ii) BiI2· 및 I· 라디칼로 해리 결합하여 바닥 상태 BiI3 및 I2를 생성합니다. [42] ADC(2) 접근법을 사용하여 계산된 수직 여기 에너지는 실험적 UV-Vis 스펙트럼과 매우 잘 일치했으며 가장 낮은 여기 상태의 특성은 용액에서 관찰된 광물리학적 거동과 상관 관계가 있습니다. [43] 전자의 염료는 1광자 및 2광자 모두 허용되는 가장 낮은 여기 상태를 갖는 쌍극성 발색단처럼 거동했으며, 이는 피롤로피롤 장축에 수직인 가지를 따라 발생하는 분자내 전하 이동에 해당합니다. [44] 이 연구에서, BaF의 바닥 및 가장 낮은 여기 상태와 더 가벼운 동족체인 CaF 및 SrF에 대한 이론적 조사는 상대론적 Fock-space 결합 클러스터 및 다중 참조 구성 상호 작용 방법의 프레임워크에서 수행됩니다. [45] Baird의 법칙을 적용하면 짝수 고리([4n] π-전자)는 가장 낮은 여기 상태에서 방향족이고 홀수 고리([4n + 2] π-전자)의 가장 낮은 여기 상태는 반방향족입니다. [46] 우리의 결과는 복합체의 가장 낮은 여기 상태가 전체 분자에 대해 비편재화되기 보다는 개별 리간드(현재의 경우 phen)에 국한된다는 개념을 뒷받침합니다. [47] 우리는 C18과 전자 공여체의 착물에서 가장 낮은 여기 상태가 C18로의 전자 이동에 의해 형성된 전하 분리 상태임을 보여줍니다. [48] nan [49] nan [50]
lowest excited singlet 가장 낮은 여기 일중항
The excited state dipole moment of the lowest excited singlet state of 2,3-benzofuran in ethylacetate solution is determined using thermochromic spectroscopy and compared to the values which are obtained for the isolated molecule from electronic Stark spectroscopy (Hebestreit et al. [1] Theoretical calculations predict that both molecules will achieve close energy level matching of the charge-transfer and locally excited triplet states (3CT and 3LE, respectively), together with a small energy gap between 3CT and the lowest excited singlet state. [2] Herein, we examined the mechanisms underlying the FC generation in a state-of-the-art OSC consisting of PM6 and Y6 as an electron donor and electron acceptor, respectively, wherein the energy offset between the lowest excited singlet state and the charge transfer state is as small as ~0. [3] The two hydroxyl groups of the 4′,7-dihydroxyfurano-3,2′-flavylium cation (1), a synthetic analog of the aurone pigments of plants, have been shown to have different relative acidities in the ground state (S0) and the lowest excited singlet state (S1). [4] The permanent dipole moments of 2-cyanoindole (cyanoindole = CNI) in its ground and lowest excited singlet states have been determined from rotationally resolved electronic Stark spectroscopy under jet-cooled conditions. [5] Here, using theoretical calculations, photophysical dynamics, and magnetoluminescence measurements, the spin conversion process is demonstrated between the high-lying triplet state (Tn ) and the lowest excited singlet state (S1 ) in AIE materials. [6] Analysis of structural, spectroscopic, and photophysical data of six porphycenes, combined with quantum-chemical calculations shows a clear correlation between the strength of intramolecular NH···N H-bonds and the efficiency of radiationless depopulation of the lowest excited singlet state. [7] Combined characterizations suggest that 1O2 is the only active oxygen species, which is due to the large exciton binding energy and narrow energy gap between the lowest excited singlet state (S1) and the lowest triplet state (T1) induced by the presence of Ag+ ion. [8] On the basis of the calculations, we determined the excited-state geometries and molecular orbitals of the lowest excited singlet (S1) and triplet (T1) states as well as the ground state (S0). [9] Efficient TADF requires a well-balanced large transition dipole moment (μ) between the lowest excited singlet state (S1) and the ground state (S0) and a small energy splitting (ΔEST) between S1 and the lowest triplet state (T1). [10] The permanent dipole moments of 1-methylindole in its ground and lowest excited singlet π π * -state have been determined using the method of thermochromic shifts of the absorption and fluorescence spectra and compared to ab initio calculated dipole moments. [11] Momentum-transfer-dependent GOSs or GOS profiles are calculated for transitions to the three lowest excited singlet-states at the equation-of-motion coupled-cluster singles and doubles level, and comparison is made with available experimental data. [12] The structural changes upon electronic excitation to the lowest excited singlet state have been elucidated by a combined rotational constants/vibronic intensities fit. [13] In the present work, ab initio quantum chemical methods (MP2/def2-TZVP and ADC(2)/def2-TZVP) were employed to calculate the geometries of the three mononitro pyrenes, three of the dinitropyrenes and a trinitropyrene in the ground state and in the lowest excited singlet and triplet states. [14] By evaluating the ratio of the measured 2PA and 1PA spectra corresponding to the transition to the lowest excited singlet state S1 we show, for the first time, that the permanent molecular dipole moment change is reduced upon the protonation. [15] In small molecules, this is done by spatially separating the highest occupied molecular orbital from the lowest unoccupied molecular orbital, forming an intramolecular charge-transfer (iCT) state and leading to a small energy difference between lowest excited singlet and triplet states (ΔEST). [16] TADF materials depend on the small energy gap between the lowest excited singlet and triplet state for an efficient reverse intersystem crossing process. [17] According to Hund's rule, the lowest triplet state (T1) is lower in energy than the lowest excited singlet state (S1) in closed-shell molecules. [18] The results of TD-DFT calculations show that the lowest excited singlet state or triplet state involved in photoluminescence of the La(III) or Sm(III) complex has some intramolecular charge-transfer (CT) character from the phenoxo or methoxy groups to the imino groups in the coordinated MeOsalbn2− moieties. [19] The geometric structure, PES, and conformational dynamics of a 2,2-dimethylpropanal molecule in the lowest excited singlet and triplet electronic states are studied using the multiconfigurational CASPT2/def2-TZVPP approach. [20] The triangle containing both NDI and PDI subunits shows superior intramolecular energy transfer from the lowest excited singlet state of the NDI to that of the PDI subunit. [21] Sub-picosecond ET from the lowest excited singlet state of An to two BQs is about 2. [22] An actinic pump pulse prepares the lowest excited singlet state of PDI followed by formation of the PDI•--Per•+ ion pair, which is probed at different times following the actinic pulse using 2DES. [23] NH-tautomerization in the lowest excited singlet S1-state of 5,10-mesityl-15-(2,6-dichloropyrimidinyl)corrole free base was studied in solution at 278–318 K and shown to be the dominant deactivation channel for electronic excitation energy of its short-wavelength tautomer T2. [24] Moreover, excitation energy transfer (EET) processes involving carotenoids are also difficult to study, due to the fact that transitions between the ground state (S0, 11Ag-) and the lowest excited singlet state (S1, 21Ag-) of carotenoids are optically one-photon forbidden ("dark"). [25] By means of femtosecond time-resolved UV-vis transient absorption spectroscopy and molecular modeling, we found that the first bright transition involves the second excited singlet state, which relaxes toward the lowest excited singlet state with a biphasic internal conversion through a conical intersection region: a fast coherent branching followed by an exceptionally slow (∼ps) incoherent internal conversion. [26] Herein by performing nonadiabatic excited-state dynamics simulations, we reveal a fast (within 300 fs) nonradiative excited-state decay of a nanographene epoxide from lowest excited singlet (S1) state to ground (S0) state via a conical intersection (CI), at which the energy difference between the S1 and S0 state is approximately zero. [27] But a variety of theoretical models predict non-planar equilibrium geometries for these states: In the lowest excited singlet state (S1) a twisted, propeller-like geometry with D2 symmetry is predicted, while a strongly puckered, biradicaloid dienediyl-like structure is predicted for the triplet state (T1). [28] From the geometry changes upon excitation, orientation of the transition dipole moment, and the values for the permanent dipole moments, the lowest excited singlet state could be shown to be of La symmetry. [29] The lowest excited singlet state (S1) energy of 4,4'-difluoro-BPEA is higher than that of BPEA so that the increased thermodynamic favorability of SF results in a (16 ± 2 ps)-1 SF rate and a 180% ± 16% triplet yield, which is about an order of magnitude faster than BPEA with a comparable triplet yield. [30] We can achieve four D-A type blue TADF compounds through the combination of the moieties and adjust the energy gap between the lowest excited singlet and triplet statesand accordingly the RISC rate (kRISC) for the compounds. [31] 09 eV for the absorption energies of the lowest excited singlet state (EVA(S1)) in polarizable continuum model (PCM) solution and of 0. [32] A key property of the strategy is that the new dimer(s) exhibit a drastically faster radiative rate of the transition between the lowest excited singlet state and the ground state than the related monomer, Cu(dppb)(PPh3)Cl 1 (dppb = 1,2-bis(diphenylphosphino)benzene). [33] The energy gap between the ground and the lowest excited singlet (S1) state is estimated to be 2. [34]에틸아세테이트 용액에서 2,3-벤조푸란의 가장 낮은 여기 일중항 상태의 여기 상태 쌍극자 모멘트는 열변색 분광법을 사용하여 결정하고 전자 Stark 분광법에서 분리된 분자에 대해 얻은 값과 비교합니다(Hebestreit et al. [1] 이론적 계산에 따르면 두 분자는 3CT와 가장 낮은 여기 단일항 상태 사이의 작은 에너지 갭과 함께 전하 이동 및 국부적으로 여기된 삼중항 상태(각각 3CT 및 3LE)의 가까운 에너지 준위 일치를 달성할 것으로 예측합니다. [2] 여기에서 우리는 PM6과 전자 수용체로 각각 PM6과 Y6으로 구성된 최신 OSC에서 FC 생성의 기본 메커니즘을 조사했습니다. 여기서 가장 낮은 여기 일중항 상태와 전하 이동 상태 사이의 에너지 오프셋 ~0만큼 작습니다. [3] 식물의 오론 색소의 합성 유사체인 4',7-dihydroxyfurano-3,2'-flavylium 양이온(1)의 두 수산기는 바닥 상태(SO)와 가장 낮은 여기된 단일항 상태(S1). [4] 2-cyanoindole(cyanoindole = CNI)의 바닥 및 가장 낮은 여기된 단일항 상태의 영구 쌍극자 모멘트는 제트 냉각 조건에서 회전 분해된 전자 Stark 분광법에서 결정되었습니다. [5] 여기에서 이론적인 계산, 광물리학적 역학 및 자기발광 측정을 사용하여 AIE 재료에서 높은 위치의 삼중항 상태(Tn )와 가장 낮은 여기된 단일항 상태(S1 ) 사이의 스핀 변환 과정을 보여줍니다. [6] 양자 화학 계산과 결합된 6개의 포르피센의 구조, 분광 및 광물리학 데이터 분석은 분자내 NH···N H-결합의 강도와 가장 낮은 여기 단일항 상태의 무방사선 감소 효율 사이의 명확한 상관 관계를 보여줍니다. [7] 결합된 특성은 1O2가 유일한 활성 산소종임을 시사하며, 이는 Ag+ 이온의 존재에 의해 유도된 가장 낮은 여기된 단일항 상태(S1)와 가장 낮은 삼중항 상태(T1) 사이의 큰 여기자 결합 에너지와 좁은 에너지 갭으로 인한 것입니다. [8] 계산을 기반으로 바닥 상태(S0)뿐만 아니라 가장 낮은 여기 단일항(S1) 및 삼중항(T1) 상태의 여기 상태 기하학과 분자 궤도를 결정했습니다. [9] 효율적인 TADF는 가장 낮은 여기 단일항 상태(S1)와 바닥 상태(S0) 사이의 균형 잡힌 큰 전이 쌍극자 모멘트(μ)와 S1과 가장 낮은 삼중항 상태(T1) 사이의 작은 에너지 분할(ΔEST)을 필요로 합니다. [10] 바닥 및 가장 낮은 여기된 단일항 π π * 상태에서 1-메틸인돌의 영구 쌍극자 모멘트는 흡수 및 형광 스펙트럼의 열변색성 이동 방법을 사용하여 결정되었으며 초기 계산된 쌍극자 모멘트와 비교되었습니다. [11] 운동 방정식 결합 클러스터 단일 및 이중 수준에서 3개의 가장 낮은 여기 단일항 상태로의 전환에 대해 운동량 전달 종속 GOS 또는 GOS 프로파일이 계산되고 사용 가능한 실험 데이터와 비교됩니다. [12] 가장 낮은 여기된 단일항 상태로의 전자 여기 시 구조적 변화는 결합된 회전 상수/진동 강도 적합에 의해 설명되었습니다. [13] 본 연구에서는 ab initio 양자 화학적 방법(MP2/def2-TZVP 및 ADC(2)/def2-TZVP)을 사용하여 바닥 상태의 3개의 모노니트로피렌, 3개의 디니트로피렌 및 트리니트로피렌의 기하학적 구조를 계산했습니다. 가장 낮은 여기 일중항 및 삼중항 상태에서. [14] 가장 낮은 여기된 단일항 상태 S1으로의 전이에 해당하는 측정된 2PA 및 1PA 스펙트럼의 비율을 평가함으로써 영구 분자 쌍극자 모멘트 변화가 양성자화 시 감소된다는 것을 처음으로 보여줍니다. [15] 소분자에서 이것은 가장 높은 점유 분자 궤도를 가장 낮은 비점유 분자 궤도로부터 공간적으로 분리하여 분자내 전하 이동(iCT) 상태를 형성하고 가장 낮은 여기 일중항 상태와 삼중항 상태(ΔEST) 사이에 작은 에너지 차이를 유도함으로써 수행됩니다. [16] TADF 재료는 효율적인 역계간 교차 과정을 위해 가장 낮은 여기 일중항 상태와 삼중항 상태 사이의 작은 에너지 갭에 의존합니다. [17] Hund의 법칙에 따르면, 가장 낮은 삼중항 상태(T1)는 닫힌 껍질 분자에서 가장 낮은 여기 일중항 상태(S1)보다 에너지가 낮습니다. [18] TD-DFT 계산의 결과는 La(III) 또는 Sm(III) 착물의 광발광에 관여하는 가장 낮은 여기된 단일항 상태 또는 삼중항 상태가 페녹소 또는 메톡시기에서 분자내 전하 이동(CT) 특성을 가지고 있음을 보여줍니다. 조정된 MeOsalbn2- 모이어티의 이미노 그룹. [19] 가장 낮은 여기 일중항 및 삼중항 전자 상태에서 2,2-디메틸프로판알 분자의 기하학적 구조, PES 및 형태 역학은 다중 구성 CASPT2/def2-TZVPP 접근 방식을 사용하여 연구됩니다. [20] NDI와 PDI 소단위를 모두 포함하는 삼각형은 NDI의 가장 낮은 여기된 단일항 상태에서 PDI 소단위의 상태로의 우수한 분자내 에너지 전달을 보여줍니다. [21] An의 가장 낮은 여기된 단일항 상태에서 2개의 BQ까지 서브피코초 ET는 약 2입니다. [22] 화학선 펌프 펄스는 PDI의 가장 낮은 여기된 단일항 상태를 준비한 다음 PDI•--Per•+ 이온 쌍을 형성하며, 이는 2DES를 사용하여 화학선 펄스에 따라 다른 시간에 조사됩니다. [23] 5,10-mesityl-15-(2,6-dichloropyrimidinyl)corrole free base의 가장 낮은 여기 일중항 S1 상태에서 NH-tautomerization은 278-318 K의 용액에서 연구되었으며 전자 여기를 위한 지배적인 비활성화 채널인 것으로 나타났습니다. 그것의 단파장 호변이성질체 T2의 에너지. [24] 더욱이, 카로티노이드를 포함하는 여기 에너지 전달(EET) 과정은 또한 카로티노이드의 기저 상태(S0, 11Ag-)와 가장 낮은 여기 단일항 상태(S1, 21Ag-) 사이의 전이가 광학적으로 하나라는 사실 때문에 연구하기 어렵습니다. -광자 금지("어두운"). [25] 펨토초 시간 분해 UV-vis 과도 흡수 분광법 및 분자 모델링을 통해 우리는 첫 번째 밝은 전이가 두 번째 여기 단일항 상태를 포함한다는 것을 발견했습니다. 매우 느린(~ps) 일관성 없는 내부 변환이 뒤따르는 빠른 일관된 분기. [26] 여기에서 비단열 여기 상태 역학 시뮬레이션을 수행하여 원추형 교차점(CI)을 통해 최저 여기 일중항(S1) 상태에서 바닥(S0) 상태로 나노그래핀 에폭사이드의 빠른(300fs 이내) 비방사성 여기 상태 붕괴를 나타냅니다. S1과 S0 상태 사이의 에너지 차이는 대략 0입니다. [27] 그러나 다양한 이론적 모델은 다음 상태에 대한 비평면 평형 기하학을 예측합니다. 가장 낮은 여기된 단일항 상태(S1)에서 D2 대칭을 갖는 꼬인 프로펠러 모양의 기하학이 예측되는 반면 강하게 주름진 바이라디칼로이드 디엔디일과 같은 구조가 예측됩니다. 삼중항 상태(T1). [28] nan [29] nan [30] nan [31] nan [32] nan [33] nan [34]
lowest excited triplet 가장 낮은 흥분 트리플렛
Its energy passes through the intersystem to the triplet state, next transfers from the lowest excited triplet state to the vibrational energy level of the rare earth ion, finally realizing sensitizing center ion luminescence. [1] The radiationless transition rate based on intramolecular vibrations from the lowest excited triplet state (T1) at room temperature [knr(RT)] is crucial for triplet energy harvesting in optoelectronics and photonics applications. [2] Herein, we consider a series of symmetrically substituted conjugated rings with potential Baird aromaticity in the lowest excited triplet and singlet states. [3] Herein, the ground singlet state and the lowest excited triplet state potential energy surfaces of the Zn + CH4 reaction have been explored using high-level electronic structure calculations with multireference second-order perturbation theory and coupled cluster singles and doubles with perturbative triples (CCSD(T)) methods in conjunction with all-electron basis sets (up to aug-cc-pV5Z) and scalar relativistic effects incorporated via the second-order Douglas–Kroll–Hess (DK) method. [4] We concluded that the instability from steric effects of phenyl groups and diimine leads to a smaller Stokes shift of the lowest excited triplet state (T1) in (3,3). [5] Our TD-DFT calculations show that emission from the lowest excited triplet state T1 is of 3MLCT nature. [6] The combination of the moderate charge‐transfer characteristics of the Sm–S0 transition and local‐excited state characteristics between the lowest excited triplet state and S0 accelerates the phosphorescence rate independent of the vibration‐based nonradiative decay rate from the triplet state at room temperature. [7] CBr cleavage was observed in the optimized geometries of TBBPA and TBBPA- at the lowest excited triplet state. [8] While it is requisite to minimize an energy difference between the lowest excited triplet state (T1) and lowest excited singlet state (S1), so-called ΔEST, a deeper understanding of the emission mechanism is desirable to clarify the comprehensive molecular design. [9] For the first time, the 3(X + M)LCT origin of both the lowest excited triplet states of dual-emissive tetranuclear copper(I)-iodide complexes with the octahedral Cu4I4 core has been revealed using quantum chemical computations in contrast to the conventional assignment of the lowest-energy emission to the 3CC state. [10] Calculated results indicated that the ΔEST values of H/CN substituted derivatives were smaller than those of the corresponding CH/N derivatives which were favorable for the reverse intersystem crossing (RISC) process from the lowest excited triplet states (T1) to the lowest excited singlet (S1) states and ultimately to the ground state (S0) causing delayed emission. [11] In this contribution, the kRISC rates from the lowest excited triplet T1 state to the lowest excited singlet S1 state were evaluated for five donor‐π‐acceptor‐type pyrimidine‐based TADF emitters using the semiclassical Marcus theory. [12] The structure of the lowest excited triplet state was determined by transient FTIR spectroscopy, in combination with quantum chemical calculations. [13]그것의 에너지는 시스템 간을 통해 삼중항 상태로 전달되고, 다음으로 가장 낮은 여기 삼중항 상태에서 희토류 이온의 진동 에너지 준위로 이동하여 최종적으로 과민성 중심 이온 발광을 실현합니다. [1] 실온[knr(RT)]에서 가장 낮은 여기 삼중항 상태(T1)의 분자내 진동에 기반한 무방사선 전이율은 광전자공학 및 광자 응용 분야에서 삼중항 에너지 수확에 중요합니다. [2] 여기에서 우리는 가장 낮은 여기 삼중항 및 단일항 상태에서 잠재적인 Baird 방향족성을 갖는 일련의 대칭적으로 치환된 공액 고리를 고려합니다. [3] 여기에서 Zn + CH4 반응의 기저 단일항 상태 및 가장 낮은 여기 삼중항 상태 위치 에너지 표면은 다중 기준 2차 섭동 이론과 섭동 삼중 결합 클러스터 단일 및 이중(CCSD(CCSD( T)) 2차 Douglas-Kroll-Hess(DK) 방법을 통해 통합된 모든 전자 기반 세트(최대 aug-cc-pV5Z) 및 스칼라 상대론적 효과와 관련된 방법. [4] 우리는 페닐 그룹과 디이민의 입체 효과로 인한 불안정성이 (3,3)에서 가장 낮은 여기 삼중항 상태(T1)의 더 작은 Stokes 이동으로 이어진다고 결론지었습니다. [5] 우리의 TD-DFT 계산은 가장 낮은 여기 삼중항 상태 T1의 방출이 3MLCT 특성을 가짐을 보여줍니다. [6] Sm-S0 전이의 적당한 전하 이동 특성과 최저 여기 삼중항 상태와 S0 사이의 국부 여기 상태 특성의 조합은 실온에서 삼중항 상태로부터의 진동 기반 비방사 감쇠율과 무관한 인광 속도를 가속화합니다. [7] CBr 절단은 가장 낮은 여기 삼중항 상태에서 TBBPA 및 TBBPA-의 최적화된 기하학적 구조에서 관찰되었습니다. [8] 가장 낮은 여기 삼중항 상태(T1)와 가장 낮은 여기 일중항 상태(S1) 사이의 에너지 차이, 이른바 ΔEST를 최소화하는 것이 필요하지만 포괄적인 분자 설계를 명확히 하려면 방출 메커니즘에 대한 더 깊은 이해가 바람직합니다. [9] 처음으로 8면체 Cu4I4 코어를 가진 이중 방출 사핵 구리(I)-요오드화물 착물의 가장 낮은 여기 삼중항 상태의 3(X + M)LCT 기원이 기존의 것과 대조적으로 양자 화학 계산을 사용하여 밝혀졌습니다. 3CC 상태에 가장 낮은 에너지 방출 할당. [10] 계산된 결과는 H/CN 치환 유도체의 ΔEST 값이 최저 여기 삼중항 상태(T1)에서 최저 여기 일중항으로의 RISC(Reverse Intersystem Crossing) 과정에 유리한 해당 CH/N 유도체의 값보다 작음을 나타냅니다. (S1) 상태와 궁극적으로 바닥 상태(S0)로 인해 지연 방출이 발생합니다. [11] nan [12] nan [13]
lowest excited electronic
Nonintrusive laser diagnostics are used for the measurements of metastable nitrogen molecules in the lowest excited electronic state, N2(A3Σu+), in a nonequilibrium flow, blowdown supersonic wind t. [1] The term value Te for the lowest excited electronic state ã3B1 of GeH2 is predicted to be 9140 cm–1. [2] Employing the Dirac-Frenkel time dependent variational method, the nonlinear spectra monitoring the singlet fission process mediated by a conical intersection (CI) of the two lowest excited electronic states are investigated for different optical dephasings. [3] The model comprises the three lowest excited electronic states (B3u(nπ*), A1u(nπ*), and B2u(ππ*)) and the nine most relevant vibrational degrees of freedom. [4] For trans- and cis-crotonaldehydes CH3 CH CH CHO in the triplet and singlet lowest excited electronic states of n,π* and π,π* types, the geometries of conformers, conformer energy differences, and conformational dynamics have been addressed using ab initio multi-reference techniques (CASSCF and CASPT2). [5]비간섭 레이저 진단은 최저 여기 전자 상태 N2(A3Σu+), 비평형 흐름, 블로우다운 초음속 바람에서 준안정 질소 분자의 측정에 사용됩니다. [1] GeH2의 가장 낮은 여기 전자 상태 ã3B1에 대한 용어 값 Te는 9140 cm–1로 예측됩니다. [2] Dirac-Frenkel 시간 종속 변이 방법을 사용하여 두 개의 가장 낮은 여기 전자 상태의 원추형 교차(CI)에 의해 매개되는 단일항 핵분열 과정을 모니터링하는 비선형 스펙트럼이 서로 다른 광학 위상차에 대해 조사됩니다. [3] 이 모델은 3개의 가장 낮은 여기된 전자 상태(B3u(nπ*), A1u(nπ*) 및 B2u(ππ*))와 가장 관련성이 높은 9개의 진동 자유도로 구성됩니다. [4] nan [5]
lowest excited level
Among the systems considered, the lowest excited level that produces the photoluminescence is the $^{3}P_{0,1}$ levels of the $6{s}^{1}6{p}^{1}$ configuration of ${\mathrm{Bi}}^{3+}$, except for ${\mathrm{Bi}}^{3+}$-doped ${\mathrm{LaAlO}}_{3}$, which is the valence band to ${\mathrm{Bi}}^{3+}$ charge transfer state. [1] The influence of transfer delay on the scintillation response time is described, and the dynamics of electron relaxation to the lowest excited level of Ce ion is studied experimentally and analyzed by taking into account intracenter relaxation and relaxation via conduction band. [2]고려되는 시스템 중에서 광발광을 생성하는 가장 낮은 여기 준위는 $6{s}^{1}6{p}^{1}$ 구성의 $^{3}P_{0,1}$ 준위입니다. {\mathrm{Bi}}^{3+}$, 원자가인 ${\mathrm{Bi}}^{3+}$-도핑된 ${\mathrm{LaAlO}}_{3}$ 제외 밴드를 ${\mathrm{Bi}}^{3+}$ 전하 이동 상태로. [1] nan [2]