Higgs Mode(힉스 모드)란 무엇입니까?
Higgs Mode 힉스 모드 - A paradigmatic model in which this behavior is realized is the lattice CP^{1} model or, more generally, the lattice Abelian-Higgs model with two-component complex scalar fields and compact gauge fields. [1] We devise a novel mechanism and for the first time illustrate that the Higgs model in particle physics can drive the inflation to satisfy cosmic microwave background observations and simultaneously enhance the curvature perturbations at small scales to explain the abundance of dark matter in our universe created in the form of primordial black holes. [2] In this paper we consider a Cauchy problem on the self-dual relativistic non-abelian Chern–Simons–Higgs model, which is the system of equations of $$\mathfrak {sl}(n, {\mathbb {C}})\, (n \ge 2)$$ sl ( n , C ) ( n ≥ 2 ) -valued matter field $$\phi $$ ϕ and gauge field A. [3] Furthermore, the Higgs mode is pushed into the gap and now lies below the Bogoliubov quasiparticle continuum such that it cannot decay into quasiparticles. [4] We also apply a similar idea to the Chern–Simons–Higgs model. [5] , probing of Higgs modes by light fields), and also for future explorations interfacing nanophotonics with strongly correlated matter, which holds prospects for fostering additional concepts in emerging quantum technologies. [6] Furthermore, it has a characteristic polarization dependence and, unlike the Higgs mode, generates a current in perpendicular direction to the applied field. [7] , the lattice Abelian-Higgs model with noncompact gauge fields. [8] So far, most work concentrated on the periodic driving with light, where the third-harmonic generation response of the Higgs mode was shown to be enhanced. [9] We find that the Higgs mode is spatially localized in both phases. [10] We introduced a generalized Maxwell-Higgs model in a (3 + 1) isotropic spacetime, and we found their stationary solutions using the BPS approach in curved spacetime. [11] We study string breaking in the three dimensional SU(2) Higgs model, using values of the gauge coupling for which the confinement-like and Higgs-like regions of the phase diagram are separated just by a smooth crossover. [12] Adding the axion (m ∼ 10-22eV) in the fuzzy dark matter model to the axi-Higgs model allows bigger Δ vrec and ωa to address the Hubble and S8/σ8 tensions simultaneously. [13] In this paper, we consider the self-dual equations arising from the generalized Maxwell-Chern-Simons-Higgs model. [14] We develop methods to study the scalar sector of multi-Higgs models with large discrete symmetry groups that are softly broken. [15] We study the decay of cosmic string loops in the Abelian-Higgs model. [16] We generalize BPS Lagrangian method and rederive BPS equations for monopoles and dyons from the Lagrangian of SU(2) Maxwell-Higgs model in four dimensional spacetime. [17] As an introduction to the Standard Model of particle physics, the Abelian Landau–Ginzburg–Higgs model is described, where the gauge field is coupled to a complex scalar field with a non-zero expectation value, leading to a model that classically also describes a superconductor in a magnetic field. [18] Our results show that the introduction of disorder into the system leads to unconventional dynamical behavior of the Higgs mode that violates naive scaling, despite the underlying thermodynamics of the transition being of conventional power-law type. [19] , the Higgs mode, which remain elusive in ordinary spectroscopy. [20] The content of two additional Ward identities exhibited by the U(1) Higgs model is exploited. [21] Excitation of selective non-equilibrium phases and detection of Higgs mode in the nonlinear response are demonstrated by inducing supercurrents via terahertz pulse shaping. [22] In quantum many-body systems with spontaneous breaking of a continuous symmetry, Higgs modes emerge as collective amplitude oscillations of order parameters. [23] In the previous works, we proposed atomic quantum simulations of the U(1) gauge-Higgs model by ultracold Bose gases. [24] Ruthenium compounds serve as a platform for fundamental concepts such as spin-triplet superconductivity1, Kitaev spin liquids2–5 and solid-state analogues of the Higgs mode in particle physics6,7. [25] For superconductors, the amplitude mode is recently referred to as the ''Higgs mode'' as it is a condensed-matter analogue of a Higgs boson in particle physics. [26] In the coexisting charge-density-wave and superconducting orders, we unravel a strong in-gap superconducting mode, attributed to a Higgs mode, coexisting with the expected incoherent Cooper-pair breaking signature. [27] The proximity effect in hybrid superconducting - normal metal structures is shown to affect strongly the coherent oscillations of the superconducting order parameter $\Delta$ known as the Higgs modes. [28] In this paper, we are concerned with an elliptic system arising from the Einstein–Maxwell–Higgs model which describes electromagnetic dynamics coupled with gravitational fields in spacetime. [29] SSB underpins many fundamental phenomena, including phase transitions in meta-materials or Bose-Einstein condensates, the emergence of the Nambu-Goldstone and Higgs modes of crucial importance in particle physics, or bifurcations in lasers, and could have significant applications, especially in photonics. [30] These systems have been shown to be the host of a large number of remarkable phenomena, in which the large magnitude of the pairing gap plays an essential role: quantum shock waves, quantum turbulence, Anderson-Higgs mode, vortex rings, domain walls, soliton vortices, vortex pinning in neutron star crust, unexpected dynamics of fragmented condensates and role of pairing correlations in collisions on heavy-ions, Larkin-Ovchinnikov phase as an example of a Fermi supersolid, role pairing correlations control the dynamics of fissioning nuclei, self-bound superfluid fermion droplets of extremely low densities. [31] Recently, it has been suggested that nonmagnetic impurity scattering would enhance nonlinear coupling between the Higgs mode and an electromagnetic wave with a frequency located in the superconducting gap region, while its effect on the Leggett mode is still unresolved. [32] The stress tensor distribution is also studied in the Abelian-Higgs model, which is compared with the lattice result. [33] The Higgs mode in superconductors, i. [34] We study tunneling properties of Higgs modes in superfluid Bose gases in optical lattices in the presence of a potential barrier introduced by local modulation of hopping amplitude. [35] Excitation of selective non-equilibrium phases and detection of Higgs mode in the nonlinear response are demonstrated by inducing supercurrents via terahertz pulse shaping. [36] It turns out that the presence of H-selfinteractions in the Higgs model is not the result of SSB on a postulated Mexican hat potential, but solely the consequence of the implementation of positivity and causality. [37] SSB underpins many fundamental phenomena, including phase transitions in meta-materials or Bose-Einstein condensates, the emergence of the Nambu-Goldstone and Higgs modes of crucial importance in particle physics, or bifurcations in lasers, and could have significant applications, especially in photonics. [38] In this work we study vortices in a Maxwell-Higgs model, in which the gauge symmetry is enhanced to accommodate additional symmetries, responsible to generate localized structures to be used to constrain the vortex structure in a given region in the plane. [39] We study the decay of cosmic string loops in the Abelian-Higgs model by performing field theory simulations of loop formation and evolution. [40] In order to study electrically and magnetically charged vortices in fractional quantum Hall effect and anyonic superconductivity, the Maxwell-Chern-Simons (MCS) model was introduced by [Lee, Lee, Min (1990)] as a unified system of the classical Abelian-Higgs model (AH) and the Chern-Simons (CS) model. [41] We consider the Abelian-Higgs model with two complex scalar fields and arbitrary positive integer charges with the addition of a higher-order generalization of the Josephson term. [42] The spectral function of the photon field reveals polariton continuum excitations above a threshold energy, corresponding to a Higgs mode and another low energy collective mode due to the phase fluctuations of the ground state. [43] We discuss the relation of the gap between Goldstone mode and 2-particle continuum to the excitation energy of the Higgs mode. [44] We present an exceptional twin-Higgs model with the minimal symmetry structure for an exact implementation of twin parity along with custodial symmetry. [45] We present an analytic calculation of the paramagnetic and diamagnetic contributions to the one-loop effective action in the SU(2) Higgs model. [46] In the Abelian-Higgs model, or Ginzburg-Landau model of superconductivity, the existence of an infrared stable charged fixed point ensures that there is a parameter range where the superconducting phase transition is second order, as opposed to fluctuation-induced first order as one would infer from the Coleman-Weinberg mechanism. [47] In the second-order regime, responses of the Higgs mode during and after the optical pulse are studied. [48] Motivated by the dramatic success of realizing cavity exciton-polariton condensation in experiment we consider the formation of polaritons from cavity photons and the amplitude or Higgs mode of a superconductor. [49] Similar gauge wavepacket scatterings in the Abelian–Higgs model lead to the production of string loops that may be relevant to superconductors. [50]이 동작이 실현되는 패러다임 모델은 격자 CP^{1} 모델 또는 보다 일반적으로 2성분 복합 스칼라 필드와 컴팩트 게이지 필드가 있는 격자 Abelian-Higgs 모델입니다. [1] 우리는 새로운 메커니즘을 고안하고 처음으로 입자 물리학의 힉스 모델이 팽창을 유도하여 우주 마이크로파 배경 관측을 만족시킬 수 있고 동시에 작은 규모의 곡률 섭동을 향상시켜 우주에서 생성된 암흑 물질의 풍부함을 설명할 수 있음을 설명합니다. 원시 블랙홀의 형태. [2] 이 논문에서 우리는 $$\mathfrak {sl}(n, {\mathbb {C}}) , (n \ge 2)$$ sl ( n , C ) ( n ≥ 2 ) -가치 물질 필드 $$\phi $$ ϕ 및 게이지 필드 A. [3] 게다가, 힉스 모드는 간극으로 밀려나서 이제 준입자로 붕괴할 수 없도록 보골리우보프 준입자 연속체 아래에 놓입니다. [4] Chern-Simons-Higgs 모델에도 유사한 아이디어를 적용합니다. [5] , 라이트 필드에 의한 힉스 모드의 프로빙), 또한 나노포토닉스를 강한 상관 물질과 인터페이스하는 미래의 탐사를 위해, 이는 신흥 양자 기술에서 추가 개념을 육성할 전망을 가지고 있습니다. [6] 또한, 특징적인 분극 의존성을 가지며 힉스 모드와 달리 인가된 자기장에 수직 방향으로 전류를 생성합니다. [7] , 비컴팩트 게이지 필드가 있는 격자 Abelian-Higgs 모델. [8] 지금까지 대부분의 연구는 힉스 모드의 3차 고조파 발생 응답이 향상되는 것으로 나타났던 빛을 이용한 주기적인 구동에 집중되었습니다. [9] 우리는 Higgs 모드가 두 단계에서 공간적으로 국한된다는 것을 발견했습니다. [10] 우리는 (3 + 1) 등방성 시공간에서 일반화된 Maxwell-Higgs 모델을 도입했으며 곡선 시공간에서 BPS 접근 방식을 사용하여 고정 솔루션을 찾았습니다. [11] 우리는 3차원 SU(2) 힉스 모델에서 스트링 끊기를 연구하는데, 위상 다이어그램의 구속과 같은 영역과 힉스 같은 영역이 부드러운 교차에 의해 분리되는 게이지 커플링 값을 사용합니다. [12] 퍼지 암흑 물질 모델의 액시온(m ~ 10-22eV)을 액시-힉스 모델에 추가하면 더 큰 Δ vrec 및 ωa가 허블 및 S8/σ8 장력을 동시에 처리할 수 있습니다. [13] 본 논문에서는 일반화된 Maxwell-Chern-Simons-Higgs 모델로부터 발생하는 자기이원방정식을 고려한다. [14] 우리는 부드럽게 깨진 큰 이산 대칭 그룹을 가진 다중 힉스 모델의 스칼라 섹터를 연구하는 방법을 개발합니다. [15] 우리는 Abelian-Higgs 모델에서 우주 끈 루프의 붕괴를 연구합니다. [16] BPS Lagrangian 방법을 일반화하고 4차원 시공간에서 SU(2) Maxwell-Higgs의 Lagrangian 모델로부터 monopole 및 dyon에 대한 BPS 방정식을 재정의합니다. [17] 입자 물리학의 표준 모델에 대한 소개로 Abelian Landau-Ginzburg-Higgs 모델이 설명됩니다. 여기서 게이지 필드는 기대값이 0이 아닌 복잡한 스칼라 필드와 결합되어 고전적으로 또한 설명하는 모델로 이어집니다. 자기장 속의 초전도체. [18] 우리의 결과는 시스템에 무질서를 도입하면 기존의 거듭제곱 법칙 유형의 전환의 기본 열역학에도 불구하고 순진한 스케일링을 위반하는 Higgs 모드의 비 전통적인 역학 동작으로 이어진다는 것을 보여줍니다. [19] , 힉스 모드는 일반 분광학에서 찾기 힘든 상태로 남아 있습니다. [20] U(1) Higgs 모델에 의해 표시되는 두 개의 추가 와드 정체성의 내용이 활용됩니다. [21] 선택적 비평형 위상의 여기와 비선형 응답에서 힉스 모드의 감지는 테라헤르츠 펄스 성형을 통해 초전류를 유도하여 시연됩니다. [22] 연속 대칭이 자발적으로 깨지는 양자 다물체 시스템에서 힉스 모드는 차수 매개변수의 집합적 진폭 진동으로 나타납니다. [23] 이전 연구에서 우리는 초저온 Bose 가스에 의한 U(1) 게이지-힉스 모델의 원자 양자 시뮬레이션을 제안했습니다. [24] 루테늄 화합물은 스핀-삼중항 초전도성1, Kitaev 스핀 액체2-5 및 입자 물리학의 힉스 모드의 고체 상태 유사체와 같은 기본 개념을 위한 플랫폼 역할을 합니다. [25] 초전도체의 경우 진폭 모드는 입자 물리학에서 힉스 입자의 응집 물질 유사체이기 때문에 최근 '힉스 모드'라고 합니다. [26] 공존하는 전하 밀도 파동 및 초전도 주문에서 우리는 Higgs 모드에 기인하는 강력한 인갭 초전도 모드를 풉니다. [27] 하이브리드 초전도 - 일반 금속 구조의 근접 효과는 힉스 모드로 알려진 초전도 차수 매개변수 $\Delta$의 일관된 진동에 강하게 영향을 미치는 것으로 나타났습니다. [28] 이 논문에서 우리는 시공간의 중력장과 결합된 전자기 역학을 설명하는 아인슈타인-맥스웰-힉스 모델에서 발생하는 타원 시스템에 관심이 있습니다. [29] SSB는 메타 물질 또는 Bose-Einstein 응축물의 상전이, 입자 물리학에서 결정적으로 중요한 Nambu-Goldstone 및 Higgs 모드의 출현 또는 레이저의 분기점을 비롯한 많은 기본 현상을 뒷받침하며 특히 포토닉스에서 중요한 응용 분야를 가질 수 있습니다. . [30] 이러한 시스템은 양자 충격파, 양자 난류, Anderson-Higgs 모드, 와류 링, 도메인 벽, 솔리톤과 같은 많은 양의 짝짓기 간격이 필수적인 역할을 하는 많은 놀라운 현상의 호스트인 것으로 나타났습니다. 와류, 중성자 별 지각의 와류 고정, 파편화된 응축물의 예상치 못한 역학 및 중이온 충돌에서 짝지음 상관 관계의 역할, 페르미 초고체의 예로서 라르킨-오브치니코프 상, 역할 짝짓기 상관 관계는 핵분열 핵의 역학을 제어, 자체 매우 낮은 밀도의 결합된 초유체 페르미온 방울. [31] 최근 비자성 불순물 산란이 힉스 모드와 초전도 갭 영역에 위치한 주파수를 갖는 전자기파 사이의 비선형 결합을 향상시키는 반면 레게트 모드에 대한 영향은 아직 해결되지 않은 것으로 제안되었습니다. [32] 응력 텐서 분포는 격자 결과와 비교되는 Abelian-Higgs 모델에서도 연구됩니다. [33] 초전도체의 힉스 모드, i. [34] 우리는 호핑 진폭의 국부적 변조에 의해 도입된 전위 장벽이 있는 광학 격자의 초유체 보스 가스에서 힉스 모드의 터널링 특성을 연구합니다. [35] 선택적 비평형 위상의 여기와 비선형 응답에서 힉스 모드의 감지는 테라헤르츠 펄스 성형을 통해 초전류를 유도하여 시연됩니다. [36] 힉스 모델에서 H-selfinteractions의 존재는 가정된 멕시코 모자 잠재력에 대한 SSB의 결과가 아니라 오직 긍정성과 인과성의 구현의 결과라는 것이 밝혀졌습니다. [37] SSB는 메타 물질 또는 Bose-Einstein 응축물의 상전이, 입자 물리학에서 결정적으로 중요한 Nambu-Goldstone 및 Higgs 모드의 출현 또는 레이저의 분기점을 비롯한 많은 기본 현상을 뒷받침하며 특히 포토닉스에서 중요한 응용 분야를 가질 수 있습니다. . [38] 이 작업에서 우리는 추가 대칭을 수용하기 위해 게이지 대칭이 향상되는 Maxwell-Higgs 모델의 소용돌이를 연구하며, 평면의 주어진 영역에서 소용돌이 구조를 제한하는 데 사용할 국소 구조를 생성합니다. [39] 우리는 루프 형성 및 진화의 필드 이론 시뮬레이션을 수행하여 Abelian-Higgs 모델에서 우주 끈 루프의 붕괴를 연구합니다. [40] 분수 양자 홀 효과와 음파 초전도성에서 전기 및 자기적으로 하전된 와류를 연구하기 위해 [Lee, Lee, Min(1990)]에 의해 고전적인 Abelian- 힉스 모델(AH)과 Chern-Simons(CS) 모델. [41] 우리는 Josephson 항의 고차 일반화가 추가된 두 개의 복잡한 스칼라 필드와 임의의 양의 정수 전하가 있는 Abelian-Higgs 모델을 고려합니다. [42] 광자의 스펙트럼 기능은 바닥 상태의 위상 변동으로 인한 Higgs 모드 및 다른 저에너지 집합 모드에 해당하는 임계 에너지 이상의 폴라리톤 연속체 여기를 나타냅니다. [43] 우리는 힉스 모드의 여기 에너지에 대한 Goldstone 모드와 2-입자 연속체 사이의 간격의 관계에 대해 논의합니다. [44] 우리는 보호 대칭과 함께 쌍둥이 패리티의 정확한 구현을 위해 최소한의 대칭 구조를 가진 탁월한 트윈 힉스 모델을 제시합니다. [45] 우리는 SU(2) Higgs 모델에서 단일 루프 유효 작용에 대한 상자성 및 반자성 기여의 분석적 계산을 제시합니다. [46] Abelian-Higgs 모델 또는 Ginzburg-Landau 초전도 모델에서 적외선 안정 하전 고정점의 존재는 초전도 상전이가 1차 변동에 의해 유도되는 1차와 반대로 2차 매개변수 범위가 있음을 보장합니다. Coleman-Weinberg 메커니즘에서 추론할 수 있습니다. [47] 2차 영역에서는 광 펄스 동안과 이후에 힉스 모드의 응답이 연구됩니다. [48] 실험에서 공동 여기자-폴라리톤 응축을 실현한 극적인 성공에 동기를 부여하여 우리는 공동 광자로부터 폴라리톤의 형성과 초전도체의 진폭 또는 힉스 모드를 고려합니다. [49] Abelian-Higgs 모델의 유사한 게이지 웨이브 패킷 산란은 초전도체와 관련될 수 있는 스트링 루프의 생성으로 이어집니다. [50]
order parameter amplitude
We reveal that due to the presence of disorder oscillations of the order parameter amplitude called the Higgs mode can be effectively excited by the external electromagnetic radiation in usual BCS superconductors. [1] Higgs mode in superconducting materials describes slowly-decaying oscillations of the order parameter amplitude. [2] Studying a single-band square lattice model with spin-spin interaction as an example, we find the signatures of collective excitations of the pairing symmetries (known as Bardasis-Schrieffer modes) as well as the order parameter amplitude (Higgs mode) in the short-time dynamics of the spectral gap and quasiparticle distribution after an excitation by a pump pulse. [3]우리는 힉스 모드라고 하는 차수 매개변수 진폭의 무질서 진동의 존재로 인해 일반적인 BCS 초전도체에서 외부 전자기 복사에 의해 효과적으로 여기될 수 있음을 밝혔습니다. [1] 초전도 물질의 힉스 모드는 차수 매개변수 진폭의 천천히 감쇠하는 진동을 설명합니다. [2] nan [3]
Composite Higgs Mode 합성 힉스 모드
We show that QCD instantons can generate large effects at small length scales in the ultraviolet in standard composite Higgs models that utilise partial compositeness. [1] Composite Higgs models can be extended to the Planck scale by means of the partially unified partial compositeness (PUPC) framework. [2] We study both the $CP$-even and $CP$-odd effective chiral Lagrangians of a next-to-minimal composite Higgs model, with a symmetry breaking pattern depicted by the coset $SO(6)/SO(5)$ through the sigma/omega decomposition, in which the Goldstone matrix of the coset is decomposed in terms of the standard model Higgs doublet and an additional scalar singlet $s$ at the electroweak scale. [3] We study electroweak symmetry breaking in minimal composite Higgs models $SU(4)/Sp(4)$ with purely fermionic UV completions based on a confining Hypercolor gauge group and find that the extra Higgs potential from the underlying preon mass can destruct the correlation between the mass of Higgs and composite partners. [4] We provide gauge/gravity dual descriptions of explicit realizations of the strong coupling sector of composite Higgs models using insights from nonconformal examples of the AdS/CFT correspondence. [5] However, constraints from the LHC and from low-energy precision experiments exclude most of the known models, leaving composite Higgs models of electroweak symmetry breaking as an interesting possibility. [6] We analyze a composite Higgs model based on the confining SU(3) gauge theory with N_{f}=8 Dirac fermions in the fundamental representation. [7] We investigate the phenomenology of a scalar top-philic dark matter candidate when adding a dimension-five contact interaction term, as motivated by possible underlying extensions of the Standard Model such as composite Higgs models. [8] We consider the potential for discovery of composite Higgs models in Higgs pair production through photon collisions. [9] A bstractWe give an explicit example of a composite Higgs model with a pseudo-Nambu-Goldstone Higgs in which the top Yukawa coupling is generated via the partial compositeness mechanism. [10] We propose a new way of breaking the Goldstone symmetry in composite Higgs models, restoring the global symmetry in the mixings between the elementary and composite fermions by completing the former to full representations of this symmetry. [11] The first part of this work includes two novel classes of composite Higgs models, with far reaching phenomenological consequences. [12] We discuss in particular three such scenarios: one where the SM state is supplemented by an additional scalar, one which builds upon a 2-Higgs Doublet Model (2HDM) framework and another which realises a Composite Higgs Model (CHM) through partial compositeness. [13] If the model is thought of as a strong dynamics inspired composite Higgs model our results indicate that the experimentally most easily accessible new composite particle, the vector meson, and its properties may be robust and independent of the fermion content of the model as long as the gauge group is SU(3), provided Nf -independence extends all the way to the conformal window. [14] We consider a realisation of composite Higgs models in the context of $SU(6)/ SO(6)$ symmetry, which features a custodial bi-triplet, two Higgs doublets and dark matter candidates. [15] Scalar singlet dark matter in anomaly-free composite Higgs models is accompanied by exotic particles to which the dark matter annihilates. [16] We find the exchange symmetry between left and right handed top quark in composite Higgs model with partial compositeness is efficient to soften the Higgs potential and reduce fine tuning. [17] Composite Higgs Models explore the possibility that the Higgs boson is an excitation of a new strongly interacting sector giving rise to electro-weak symmetry breaking. [18] , the minimal Composite Higgs Model with singlet top quark partners. [19] We explore the possibility that the left-handed third generation quark doublet $q_L$ is fully composite in composite Higgs models. [20] We study the non-minimal composite Higgs model with global symmetry $\text{SO}(7)$ broken to $\text{SO}(5)\times \text{SO}(2)$. [21] This theory provides an ultraviolet completion for composite Higgs models based upon the SU(4)/Sp(4) coset. [22] After presenting a simple model with partial compositeness that is able to explain the anomalies in rare B decays, the flavour phenomenology of a minimal UV completion of a composite Higgs model with partial compositeness is discussed: the minimal fundamental partial compositeness (MFPC) model. [23] In order to apply this framework to the model landscape of EWSB, we must introduce a new category of research programme, the model-group, and we test its viability using the example of composite Higgs models. [24] We study the strong first order electroweak phase transition (SFOEWPT) with the $SO(6)/SO(5)$ composite Higgs model, whose scalar sector contains one Higgs doublet and one real singlet. [25] The scale of the new strong interactions is as high as that of composite Higgs models, and the vacuum stability challenge confronting ordinary bosonic Technicolor models is avoided. [26] Because of that reason there must be new theory based from Standard Model that can describe these phenomena, one of the theory is composite Higgs model where Higgs was a composite from Goldstone boson from symmetry breaking. [27] The resulting pseudo-Nambu-Goldstone bosons describe the SU(4)/Sp(4) coset, and are relevant, in the context of physics beyond the Standard Model, for composite Higgs models. [28] We discuss several classes of composite Higgs models with top partners which have underlying descriptions in terms of a fundamental gauge-fermion dynamics. [29] Most of the analysis of composite Higgs have focussed on the Minimal Composite Higgs Model, based on the coset SO(5)$\times$U(1)$_X$/SO(4)$\times$U(1)$_X$. [30] We study the occurrence of a strong first-order electroweak phase transition in composite Higgs models. [31] In the case of two fundamental and three antisymmetric fermions, the long-distance dynamics is relevant for composite Higgs models. [32] We propose a new way of breaking the Goldstone symmetry in composite Higgs models, restoring the global symmetry in the mixings between the elementary and composite fermions by completing the former to full representations of this symmetry. [33] In the context of Composite Higgs Models we consider the realisation of an extended Higgs sector with two Higgs doublets arising as pseudo Nambu-Goldstone bosons from a $\textrm{SO}(6) \to \textrm{SO}(4) \times \textrm{SO}(2)$ breaking. [34] Composite Higgs models are promising candidate models to address the long-standing naturalness problem in the Standard Model. [35] For resonant $tthh$ productions, the heavy Higgs boson in type II Two-Higgs-Doublet-Model could be efficiently searched for between the mass thresholds $2 m_h < m_H < 2 m_t$ and even beyond that, for relatively small $\tan\beta$, while the fermionic top partners in composite Higgs models could be probed for up to $\sim 1. [36] For certain classes of beyond the standard model theories, including composite Higgs models, the coupling of the Higgs to gauge bosons can be different from the standard model one. [37] We study both the CP-even and CP-odd effective chiral Lagrangians of next minimal composite Higgs model {with symmetry breaking pattern depicted by the coset $SO(6)/SO(5)$} through the sigma/omega decomposition, in which the Goldstone matrix of the coset is decomposed in terms of the standard model Higgs doublet and an additional scalar singlet $s$ at the electroweak scale. [38] Working in a two-representation lattice gauge theory that is close to a composite Higgs model, we calculate the low-energy constant CLR which controls the contribution of the electroweak gauge bosons to the Higgs potential. [39] We consider a realisation of composite Higgs models in the context of $SU(6)/ SO(6)$ symmetry, which features a custodial bi-triplet, two Higgs doublets and dark matter candidates. [40] We review the interplay between collider searches for vector-like quarks and dark matter direct detection experiments in composite Higgs models. [41]우리는 부분 합성을 활용하는 표준 합성 힉스 모델에서 QCD 인스턴트가 자외선의 작은 길이 스케일에서 큰 효과를 생성할 수 있음을 보여줍니다. [1] 합성 힉스 모델은 부분 통합 부분 합성(PUPC) 프레임워크를 통해 플랑크 척도로 확장될 수 있습니다. [2] 우리는 다음에서 최소 합성 힉스 모델의 $CP$-짝수 및 $CP$-홀수 유효 키랄 라그랑지안을 모두 연구합니다. coset의 Goldstone 행렬이 표준 모델 Higgs 이중선 및 전기약력 척도에서 추가 스칼라 단일선 $s$의 관점에서 분해되는 시그마/오메가 분해. [3] 우리는 제한된 Hypercolor 게이지 그룹을 기반으로 하는 순수한 페르미온성 UV 완성을 사용하여 최소 합성 Higgs 모델 $SU(4)/Sp(4)$에서 전기약성 대칭 파괴를 연구하고 기본 프레온 질량에서 추가 Higgs 전위가 힉스와 합성 파트너의 질량. [4] 우리는 AdS/CFT 대응의 비등각 사례에서 얻은 통찰력을 사용하여 복합 Higgs 모델의 강한 결합 부문의 명시적 실현에 대한 게이지/중력 이중 설명을 제공합니다. [5] 그러나 LHC 및 저에너지 정밀 실험의 제약 조건은 알려진 모델의 대부분을 제외하고 전기약력 대칭 파괴의 복합 Higgs 모델을 흥미로운 가능성으로 남겨둡니다. [6] 기본 표현에서 N_{f}=8 Dirac 페르미온을 사용하여 제한적인 SU(3) 게이지 이론을 기반으로 하는 합성 힉스 모델을 분석합니다. [7] 우리는 복합 Higgs 모델과 같은 표준 모델의 가능한 기본 확장에 의해 동기가 부여된 차원 5 접촉 상호 작용 용어를 추가할 때 스칼라 상위 친성 암흑 물질 후보의 현상을 조사합니다. [8] 우리는 광자 충돌을 통한 힉스 쌍 생성에서 복합 힉스 모델의 발견 가능성을 고려합니다. [9] 요약 우리는 부분 합성 메커니즘을 통해 상단 Yukawa 커플링이 생성되는 유사 Nambu-Goldstone Higgs가 있는 합성 Higgs 모델의 명시적인 예를 제공합니다. [10] 우리는 합성 힉스 모델에서 골드스톤 대칭을 깨는 새로운 방법을 제안하고 전자를 이 대칭의 완전한 표현으로 완성함으로써 기본 페르미온과 합성 페르미온 사이의 혼합에서 전체 대칭을 복원합니다. [11] nan [12] nan [13] nan [14] nan [15] nan [16] nan [17] nan [18] nan [19] nan [20] nan [21] nan [22] nan [23] nan [24] nan [25] nan [26] nan [27] nan [28] nan [29] nan [30] nan [31] nan [32] nan [33] nan [34] nan [35] nan [36] nan [37] nan [38] nan [39] nan [40] nan [41]
Abelian Higgs Mode 아벨리안 힉스 모드
We also consider the abelian Higgs model and show that its asymptotic canonical symmetries reduce to the Poincaré group in an unproblematic fashion. [1] Thus, for example, the Higgs mechanism is discussed in terms of an Abelian Higgs model. [2] Mass generation of gauge fields can be universally described by topological couplings in gapped systems, such as the Abelian Higgs model in $(3+1)$ dimensions and the Maxwell-Chern-Simons theory in $(2+1)$ dimensions. [3] The shape and dynamics of the nonrelativistic gauge vortex string in the parity-broken media is considered, upon reducing the problem to finding the extremum of the Abelian Higgs model effective action with the fixed B-type helicity of the gauge field. [4] We present lattice Monte Carlo evidence of stable excitations of isolated static charges in the Higgs phase of the charge $q=2$ abelian Higgs model. [5] For this purpose, a noncommutative Abelian Higgs model is considered in a (3+1)-dimensional spacetime. [6] We show that a holographic abelian Higgs model leads us to the Heun's equation, which is the same one derived for the bag model studied by Lichtenberg this http URL. [7] Aspects of screening and confinement are re-examined for a recently proposed compact Abelian Higgs model with a $\theta$-term. [8] The methodology is an extension of that used by the author for SU(2) fractional instantons and for vortices in two-dimensional Abelian Higgs models. [9] The starting point is to consider the planar acoustic black hole metric found in a Lorentz-violating Abelian Higgs model. [10] We study the confinement between vortex strings in the dual lattice gauge theory of the abelian Higgs model. [11] Concretely, in the case of the $CP^1$ model, its BPS impurity generalisation preserves one-quarter of the $\mathcal{N}=2$ SUSY, while for the Abelian Higgs model at critical coupling both impurity generalisations preserving one-quarter (the case of a new, so-called Higgs impurity) as well as one-half of the $\mathcal{N}=2$ SUSY (the case of the previously known magnetic impurity) are possible. [12] In analogy to the kink solution in the 1+1 dimensional Abelian Higgs model the classical solutions for the field equations in spherically symmetric SU(2) with this domain wall of topological charge can lead to a mass gap in the quantum system. [13] Properties of the physical potentials are elaborated through their iterative Nother coupling to a charged scalar field leading to the Abelian Higgs model, and through a sketch of the Aharonov-Bohm effect, where dependence of the Aharonov-Bohm phase on the physical vector potential is highlighted. [14] We consider the tensor formulation of the non-linear O(2) sigma model and its gauged version (the compact Abelian Higgs model), on a $D$-dimensional cubic lattice, and show that tensorial truncations are compatible with the general identities derived from the symmetries of these models. [15] We explore the formation and the evolution of the string network in the Abelian Higgs model with two complex scalar fields. [16] In this paper we discuss a one-dimensional Abelian Higgs model with Chern-Simons interaction as an effective theory of one-dimensional curves embedded in three-dimensional space. [17] We consider the unitary Abelian Higgs model and investigate its spectral functions at one-loop order. [18] Here we consider a topological superconductor or, equivalently, an Abelian Higgs model in $2+1$ dimensions with a global $O(2N)$ symmetry in the presence of a CS term, but without a Maxwell term. [19] We show how physical features of defects, such as cosmic strings in the Abelian Higgs model, are best understood in this context. [20] The abelian Higgs model is the textbook example for the superconducting transition and the Anderson-Higgs mechanism, and has become pivotal in the description of deconfined quantum criticality. [21] We consider the Abelian Higgs model in 3+1 dimensions with vortex lines, into which charged fermions are introduced. [22] We consider the holographic abelian Higgs model and show that, in the absence of the scale symmetry breaking effect, chiral symmetry breaking gives linear confinement where the slope is given by the value of the chiral condensation. [23] Throughout, the properties studied are contrasted with those of the corresponding Abelian Higgs models. [24]우리는 또한 아벨 힉스 모델을 고려하고 그것의 점근적 정준 대칭이 문제가 없는 방식으로 푸앵카레 그룹으로 축소된다는 것을 보여줍니다. [1] 따라서 예를 들어 힉스 메커니즘은 아벨 힉스 모델의 관점에서 논의됩니다. [2] 게이지 필드의 대량 생성은 $(3+1)$ 차원의 Abelian Higgs 모델 및 $(2+1)$ 차원의 Maxwell-Chern-Simons 이론과 같은 갭 시스템의 토폴로지 커플링으로 보편적으로 설명할 수 있습니다. [3] Abelian Higgs 모델의 극한을 찾는 문제를 게이지 필드의 고정된 B형 나선으로 효과적인 작용을 찾는 문제를 줄이면 패리티-파손 매체에서 비상대론적 게이지 와류 스트링의 모양과 역학이 고려됩니다. [4] 우리는 전하 $q=2$ 아벨 힉스 모델의 힉스 단계에서 고립된 정전기 전하의 안정적인 여기에 대한 격자 몬테카를로 증거를 제시합니다. [5] 이를 위해 (3+1) 차원 시공간에서 비가환 Abelian Higgs 모델을 고려합니다. [6] 우리는 홀로그램 abelian Higgs 모델이 우리를 Heun의 방정식으로 이끈다는 것을 보여줍니다. 이것은 Lichtenberg가 이 http URL에서 연구한 가방 모델에 대해 파생된 것과 동일한 것입니다. [7] $\theta$-term으로 최근에 제안된 소형 Abelian Higgs 모델에 대해 스크리닝 및 감금의 측면을 재검토합니다. [8] nan [9] nan [10] nan [11] nan [12] nan [13] nan [14] nan [15] nan [16] nan [17] nan [18] nan [19] nan [20] nan [21] nan [22] nan [23] nan [24]
Twin Higgs Mode 트윈 힉스 모드
Analogously to Twin Higgs models, the discrete exchange-symmetry with a “twin” sector reduces quadratic sensitivity in the inflationary potential to ultra-violet physics, at the root of the hierarchy problem. [1] We generalize HPDM to arbitrary Twin Higgs models and introduce Twin Higgs Portal Dark Matter (THPDM), which features a DM candidate with an SU(4)-invariant quartic coupling to the Twin Higgs scalar sector. [2] We consider the collider signals arising from kinetic mixing between the hypercharge gauge boson of the Standard Model and its twin counterpart in the Mirror Twin Higgs model, in the framework in which the twin photon is massive. [3] Both questions are addressed in a simple extension of the Mirror Twin Higgs model with an exact $\mathbb{Z}_2$ symmetry and a scalar field that spontaneously breaks both twin hypercharge and $\mathbb{Z}_2$. [4] As a concrete example, we consider a holographic twin Higgs model where the role of the dilaton is played by the radion. [5] We consider Fraternal Twin Higgs models where the twin bottom quark, $b'$, is much heavier than the twin confinement scale. [6] Twin Higgs models provide an elegant solution to the little hierarchy problem, while strongly interacting massive particles (SIMPs) provide an appealing dark matter candidate. [7] This thesis investigates extensions of the Standard Model (SM) that are based on either supersymmetry or the Twin Higgs model. [8]Twin Higgs 모델과 유사하게 "쌍둥이" 섹터가 있는 이산 교환 대칭은 계층 문제의 근본 원인인 자외선 물리학에 대한 인플레이션 잠재력의 2차 민감도를 줄입니다. [1] HPDM을 임의의 Twin Higgs 모델로 일반화하고 Twin Higgs 스칼라 섹터에 대한 SU(4)-불변 4차 결합이 있는 DM 후보를 특징으로 하는 Twin Higgs Portal Dark Matter(THPDM)를 소개합니다. [2] 우리는 쌍광자가 거대한 프레임워크에서 표준 모델의 과충전 게이지 보존과 미러 트윈 힉스 모델의 쌍동 대응물 사이의 운동 혼합에서 발생하는 충돌기 신호를 고려합니다. [3] 두 질문 모두 정확한 $\mathbb{Z}_2$ 대칭과 쌍발 과충전 및 $\mathbb{Z}_2$를 자발적으로 끊는 스칼라 필드를 사용하는 Mirror Twin Higgs 모델의 간단한 확장에서 해결됩니다. [4] nan [5] nan [6] nan [7] nan [8]
Littlest Higgs Mode
In the framework of the littlest Higgs Model with T-parity (LHT), we investigate the single production of vector-like top partner T+ decaying to Wb in the leptonic channel at the high energy eγ col. [1] In the littlest Higgs model with T-parity(LHT), we study the single production of vector-like top partner with the subsequent decay $T_{+}\to Wb$ in the leptonic channel at the $ep$ colliders. [2] We show that the inverse see-saw is the most natural way of implementing neutrino masses in the Littlest Higgs model with T-parity. [3] We re-examine lepton flavor violation (LFV) in the Littlest Higgs model with T--parity (LHT) including the full T--odd (non-singlet) lepton and Goldstone sectors. [4]T-패리티(LHT)가 있는 가장 작은 힉스 모델의 프레임워크에서, 우리는 고에너지 eγ col에서 렙톤 채널에서 Wb로 붕괴하는 벡터형 상단 파트너 T+의 단일 생성을 조사합니다. [1] T-패리티(LHT)가 있는 가장 작은 힉스 모델에서 우리는 $ep$ 충돌기의 렙톤 채널에서 후속 감쇠 $T_{+}\to Wb$와 함께 벡터와 같은 상단 파트너의 단일 생성을 연구합니다. [2] nan [3] nan [4]
Critical Higgs Mode
As examples, we analyze three different Higgs sector new physics cases (Higgs portal with a light scalar, a broad-width scalar that mixes with the Higgs, and quantum critical Higgs models), and demonstrate that the angular information relating to the polarization serves as very sensitive probe for such new physics. [1] We examine distinctive signatures of Quantum Critical Higgs models at the LHC and future higher energy colliders. [2]예를 들어, 우리는 3개의 다른 힉스 섹터 새로운 물리학 사례(광 스칼라가 있는 힉스 포털, 힉스와 혼합되는 광폭 스칼라 및 양자 임계 힉스 모델)를 분석하고 편광과 관련된 각도 정보가 다음과 같은 역할을 한다는 것을 보여줍니다. 그러한 새로운 물리학에 대한 매우 민감한 프로브. [1] 우리는 LHC와 미래의 고에너지 충돌기에서 양자 임계 힉스 모델의 독특한 특징을 조사합니다. [2]
Little Higgs Mode
The little Higgs model with T-parity, compatible with electroweak precision constraints, introduces new flavor-mixing sources, some of which had been ignored until recently. [1] Little Higgs models - which can most easily be thought of as a variant of composite Higgs models - explain a light Higgs boson at 125 GeV as an pseudo-Nambu-Goldstone boson of a spontaneously broken global symmetry. [2]T-패리티가 있는 작은 Higgs 모델은 전자 약력 정밀 제약 조건과 호환되며 최근까지 그 중 일부가 무시되었던 새로운 풍미 혼합 소스를 도입합니다. [1] 합성 힉스 모델의 변형으로 가장 쉽게 생각할 수 있는 리틀 힉스 모델은 125 GeV에서 가벼운 힉스 입자를 자발적으로 깨진 전역 대칭의 유사-남부-골드스톤 입자로 설명합니다. [2]
Gapped Higgs Mode
From the relativistic Ginzburg-Landau action of this superfluid-Mott transition we derive the elementary excitations of the bosonic system, which contain in the superfluid phase a gapped Higgs mode and a gappless Goldstone mode. [1] We also observe the gapped Higgs mode, characterized by vanishing of the gap at the phase boundary. [2]이 초유체-모트 전이의 상대론적 긴츠부르크-란다우 작용에서 우리는 초유체 단계에 갭이 있는 힉스 모드와 갭이 없는 골드스톤 모드를 포함하는 bosonic 시스템의 기본 여기를 유도합니다. [1] 우리는 또한 위상 경계에서 갭이 사라지는 것을 특징으로 하는 갭 힉스 모드를 관찰합니다. [2]
Gauge Higgs Mode
As an application of our formulation we present results from a simulation of the 2-d U(1) gauge Higgs model at vacuum angle $\theta = \pi$, where we use a suitable worldline/worldsheet representation to overcome the complex action problem at non-zero $\theta$. [1] We illustrate our construction by explicit dualizations of the C P ( N − 1 ) and the gauge Higgs model in 2d with a θ term, as well as the gauge Higgs model in 3d with constrained monopole charges. [2]공식을 적용하여 진공 각도 $\theta = \pi$에서 2차원 U(1) 게이지 힉스 모델의 시뮬레이션 결과를 제시합니다. 여기서 복잡한 행동 문제를 극복하기 위해 적절한 세계선/세계 시트 표현을 사용합니다. 0이 아닌 $\theta$에서. [1] 우리는 C P( N − 1 )와 θ 항이 있는 2d 게이지 힉스 모델의 명시적 이중화와 제한된 모노폴 전하가 있는 3d 게이지 힉스 모델의 명시적 이중화로 구성을 설명합니다. [2]
Universal Higgs Mode
Experimental inference of lepton flavor-violating processes within a supersymmetric type-II seesaw framework in the non-universal Higgs model (NUHM) and non-universal Scalar Mass model for Yukawa mixing scenarios in the $ S_{4} $ theory with an additional discrete symmetry is presented. [1] We present experimental implications of lepton flavor-violating processes within a supersymmetric type-I seesaw framework in the three-extra-parameter non-universal Higgs model (NUHM3) for large (PMNS-like) and small (CKM-like) Yukawa mixing scenarios. [2]NUHM(non-universal Higgs model) 및 Yukawa 혼합 시나리오에 대한 non-universal Scalar Mass 모델의 초대칭 유형 II 시소 프레임워크 내에서 렙톤 풍미 위반 프로세스에 대한 실험적 추론 대칭이 제시됩니다. [1] 우리는 대형(PMNS 유사) 및 소형(CKM 유사) Yukawa 혼합 시나리오에 대한 3개의 추가 매개변수 비범용 Higgs 모델(NUHM3)에서 초대칭 유형 I 시소 프레임워크 내에서 렙톤 풍미 위반 프로세스의 실험적 의미를 제시합니다. . [2]
higgs mode oscillation
Recently spin-orbit excitons have drawn much attention, whose condensates near phase transitions exhibit Higgs mode oscillations, a long-sought-after physical phenomenon [A. [1] Remarkably, as time evolves, the overdamped phase shows a fast crossover where the superconducting order parameter recovers to reach a state with a well-developed long range order that tends towards equilibrium with the damped Higgs mode oscillations. [2]최근에 스핀-궤도 여기자는 상전이 근처의 응축물이 오랫동안 추구해 온 물리적 현상인 힉스 모드 진동을 나타내는 많은 관심을 받았습니다[A. [1] 놀랍게도, 시간이 지남에 따라 과감쇠 위상은 초전도 차수 매개변수가 감쇠된 힉스 모드 진동과 평형을 이루는 경향이 있는 잘 발달된 장거리 차수를 가진 상태에 도달하기 위해 회복되는 빠른 교차를 보여줍니다. [2]