Higgs Bosons(힉스 보손스)란 무엇입니까?
Higgs Bosons 힉스 보손스 - We make an updated review and a systematic and comprehensive analysis of the decays of Higgs bosons in the Standard Model (SM) and its three well-defined prototype extensions such as the complex singlet extension of the SM (cxSM), the four types of two Higgs-doublet models (2HDMs) without tree-level Higgs-mediated flavor-changing neutral current (FCNC) and the minimal supersymmetric extension of the SM (MSSM). [1] Axion-like particles (ALPs) and Higgs bosons can interact in scalar sectors beyond the Standard Model, leading the Higgs boson to decay into pairs of gluons and photons through the ALP interaction and giving rise to resonances in the decay products of the process h → aa → gg + γγ, resembling a spectral-line analysis. [2] Results are interpreted in the context of simplified models in which charginos and neutralinos undergo $$R$$ -parity-conserving decays via intermediate production of gauge and Higgs bosons. [3] This search is sensitive to VBF production of additional heavy bosons that may decay into Higgs boson pairs, and in a non-resonant topology it can constrain the quartic coupling between the Higgs bosons and vector bosons. [4] In the Minimal Supersymmetric Extension of the Standard Model (MSSM) the higgsino mass parameter μ appears both in the masses of the Higgs bosons and in the neutralino mass matrix. [5] The Circular Electron Positron Collider (CEPC) project was proposed to measure precisely the properties of the Higgs bosons. [6] For example, Bosons are like Photons, Gluons, W+, W-, Z0 bosons, Higgs bosons, Mesons etc. [7] Using general Lagrangian, the interactions of gauge bosons with fermions and Higgs bosons are given. [8] It enlarges the capability to discover the DM signals from the decay of the Higgs bosons at collider experiments. [9] Assuming all other Higgs boson couplings are equal to their values in the standard model, the observed coupling modifiers of the trilinear Higgs boson self-coupling $\kappa_\lambda$ and the coupling between a pair of Higgs bosons and a pair of vector bosons $c_{2\mathrm{V}}$ are constrained within the ranges $-$3. [10] A summary of the homogeneous 5D universe model is expressed in the Dirac second-order quantized representation for the magnetic monopoles, identified in terms of the Higgs Bosons, and through systematic ordered excitations of the Higgs vacuum obtained the non-homogeneous 4D Lorentz manifolds filled with masses, corresponding to making space dimension reduction projections, and thus realization of Newtonian gravity, followed by the 3D space symmetry breaking into 2D × 1D that produces the Perelmann-entropy and Ricci-Flow mappings, resulting in the realization of Poincare spheres, represented by nucleus such as Carbon 12, all the way to stars, and matter filled discs, such as stars in galaxies and 2D carbon-based molecular structures like nitrogenous bases. [11] A search is presented for decays of $$\mathrm {Z}$$Z and Higgs bosons to a $${\mathrm {J}/\psi } $$J/ψ meson and a photon, with the subsequent decay of the $${\mathrm {J}/\psi } $$J/ψ to $$\mathrm {\mu ^+}\mathrm {\mu ^-} $$μ+μ-. [12] Analytical expressions for the corresponding decay widths have been obtained and their dependence on the masses of the Higgs bosons are examined. [13] The measurement of the off-shell production of Higgs bosons is also found to be compatible with Standard Model prediction. [14] The transverse momentum ( p T ) distribution of Higgs bosons at hadron colliders enables a detailed probe of its production dynamics and is a key ingredient to precision studies of Higgs boson properties, but receives very large QCD corrections. [15] A search is presented for decays of and Higgs bosons to a meson and a photon, with the subsequent decay of the to. [16] We study the profile of the Higgs bosons in this model, including their effective couplings to the vector bosons and their invisible decay branching ratios. [17] Particle characters are due to real GF which set for instance (heat or) mass scalars at barycenters, sometimes in triples, using a Higgs field for mass and Higgs bosons. [18] We extend the previous analysis by comparing the production of scalars from decays of mesons, of the Higgs bosons and direct production via proton bremsstrahlung, deep inelastic scattering and coherent scattering on nuclei. [19] For the electroweak (EW) corrections of the Higgs bosons in extended Higgs sectors several renormalization schemes have been worked out that provide gauge-parameter-independent relations between the input parameters and the computed observables. [20] Corrections from weak boson exchange, including Higgs bosons, between the top quarks can produce large distortions of differential distributions near the energy threshold of t (t) over bar production. [21] The quartic term is only loosely constrained by invisible Higgs decays and given current experimental limits about 10% of all Higgs bosons at the LHC can be converted to new scalars with masses up to m Higgs / 2. [22] At the LHeC, Higgs bosons will be produced via weak boson fusion and the energetic forward jet may suppress the background significantly. [23] We investigate the prospective reach of the 14 TeV HL-LHC for resonant production of a heavy Higgs boson that decays to two SM-like Higgs bosons in the $4b$ final state in the scalar singlet extended Standard Model. [24] We extend these calculations by including other degrees of freedom (dof), such as photons, neutrinos, leptons, electroweak particles, and Higgs bosons, that allows us to consider the temperatures up to the TeV-scale. [25] The mass of the Higgs is directly proportional to the cell density of the Higgs bosons. [26] The second part illustrates the searches for NMSSM light pseudoscalars stemming from SM-like Higgs bosons with four fermions in the final state. [27] The signal events of VLQ and BSM four-top-quark production include boosted heavy particles such as Higgs bosons and top quarks. [28] This is reflected in the IR by the anomalous growth of the interaction strength for processes involving many Higgs bosons and longitudinally polarized massive vectors, with a breakdown of the EFT description below a scale 𝒪 (4π𝜐). [29] How can researchers, given measurements of these quantities, decide what type of collider event they are witnessing? Are they observing just a set of typical quantum chromodynamic (QCD) hadronic jets, or might the collision products contain top quarks or Higgs bosons? Patrick Komiske, of the Massachusetts Institute of Technology and Harvard University, and co-workers have proposed a “metric” that provides a new way to quantify how “distant” two collider events are [1]. [30] In the modern and exciting world of particle physics, in which scientists talk of Higgs bosons and supersymmetry, it would be natural for someone to dismiss the common proton as a particle too pedestrian to be interesting. [31] The dark matter particle interacts with the baryonic matter of a neutron star through Higgs bosons. [32] Saddle point solutions occurring this way are known as sphalerons, and the most interesting one is in the electroweak theory of coupled W, Z and Higgs bosons. [33] The program N2HDECAY calculates the branching ratios and decay widths of the Higgs bosons of the Next-to-Two-Higgs-Doublet Model (N2HDM). [34] Corrections from weak boson exchange, including Higgs bosons, between the top quarks can produce large distortions of differential distributions near the energy threshold of tt production. [35] The precise measurement of the missing transverse momentum ($p^{miss}_ {T}$) observable is critical for standard model measurements involving W, Z, and the Higgs bosons, and top quarks. [36] This has strong implications on the scotino mass restricting it to lie in a narrow window, as well as on the spectrum of Higgs bosons, rendering it predictable, with a few light scalar, pseudoscalar and charged states. [37] After computing the Higgs potential from the explicit breaking of the $\textrm{SO}(6)$ global symmetry by the partial compositeness of fermions and gauge bosons, the main focus is to derive the phenomenological properties of the Higgs bosons and to highlight the main signatures of the Composite 2-Higgs Doublet Model at the Large Hadron Collider, including modifications to the SM-like Higgs couplings, production and decay channels of heavier Higgs states. [38] Pair-production of superpartners of electroweak ($W/Z$) and higgs bosons in the supersymmetry (SUSY) models, collectively referred to as \emph{electroweakinos}, or pair-production of superpartners of charged leptons (\emph{sleptons}) are one of such search areas that can profit from this large amount of dataset in order to gain the sensitivity. [39] Single and pair production of vector-like quarks are studied, with decays into a variety of final states, containing top and bottom quarks, electroweak gauge and Higgs bosons. [40] It aims at collecting multi-ab$^{-1}$ integrated luminosities in $e^+e^-$ collisions at different center--of--mass energies, yielding $10^{12}$ Z bosons, $10^8$ W$^{+}$W$^{-}$ pairs, $10^6$ Higgs bosons and $10^6$ $t\bar{t}$ pairs. [41] In this study the Higgs bosons are produced in association with a pair of leptons, dominantly mediated by the $ZH$ production process. [42] We demonstrate how the flavon is successfully stabilized together with the Higgs bosons in the model. [43]우리는 표준 모델(SM)의 힉스 입자 붕괴와 SM의 복잡한 단일항 확장(cxSM), 트리 수준의 힉스 매개 풍미 변경 중성 전류(FCNC) 및 SM(MSSM)의 최소 초대칭 확장이 없는 힉스 이중선 모델(2HDM). [1] 액시온 유사 입자(ALP)와 힉스 입자는 표준 모델을 넘어서는 스칼라 섹터에서 상호 작용할 수 있으며, 힉스 입자는 ALP 상호 작용을 통해 글루온과 광자 쌍으로 붕괴되고 공정 h의 붕괴 생성물에서 공명을 발생시킵니다 → aa → gg + γγ, 스펙트럼 라인 분석과 유사합니다. [2] 결과는 게이지 및 힉스 입자의 중간 생산을 통해 샤르지노와 뉴트리노가 $$R$$ -패리티 보존 붕괴를 겪는 단순화된 모델의 맥락에서 해석됩니다. [3] 이 검색은 Higgs 보존 쌍으로 붕괴될 수 있는 추가 중보존의 VBF 생성에 민감하며, 비공명 토폴로지에서는 Higgs 보존과 벡터 보존 간의 4차 결합을 제한할 수 있습니다. [4] 표준 모델의 최소 초대칭 확장(MSSM)에서 힉시노 질량 매개변수 μ는 힉스 입자의 질량과 뉴트럴리노 질량 행렬 모두에 나타납니다. [5] 힉스 입자의 특성을 정확하게 측정하기 위해 CEPC(Circular Electron Positron Collider) 프로젝트가 제안되었습니다. [6] 예를 들어, Bosons는 Photons, Gluons, W+, W-, Z0 bosons, Higgs bosons, Mesons 등과 같습니다. [7] 일반 라그랑지안을 사용하여 게이지 입자와 페르미온 및 힉스 입자의 상호 작용이 제공됩니다. [8] 그것은 충돌기 실험에서 힉스 입자의 붕괴로부터 DM 신호를 발견하는 능력을 확장합니다. [9] 다른 모든 힉스 입자 결합이 표준 모델의 값과 같다고 가정하면, 삼선형 힉스 입자 자체 결합 $\kappa_\lambda$의 관측된 결합 수정자와 한 쌍의 힉스 입자와 한 쌍의 벡터 보존 사이의 결합 $ c_{2\mathrm{V}}$는 $-$3 범위 내에서 제한됩니다. [10] 균질한 5D 우주 모델의 요약은 힉스 보손의 관점에서 식별된 자기 모노폴에 대한 Dirac 2차 양자화 표현으로 표현되며, 힉스 진공의 체계적인 정렬된 여기를 통해 공간 차원 축소 투영을 만들고 이에 따라 뉴턴 중력의 실현에 해당하는 질량, Perelmann-엔트로피 및 Ricci-Flow 매핑을 생성하는 3D 공간 대칭이 2D × 1D로 깨져 다음으로 표현되는 푸앵카레 구의 실현에 해당합니다. 탄소 12와 같은 핵, 별에 이르는 모든 것, 은하의 별과 같은 물질로 채워진 원반, 질소 염기와 같은 2D 탄소 기반 분자 구조. [11] $$\mathrm {Z}$$Z 및 Higgs 보존의 $$J/ψ 중간자 및 광자로의 붕괴에 대한 검색이 제공되며, 이후 $${\mathrm{J}/\psi} $$J/ψ ~ $$\mathrm{\mu^+}\mathrm{\mu^-}$$µ+µ-. [12] 상응하는 붕괴 폭에 대한 해석적 표현을 얻었고 힉스 입자의 질량에 대한 의존성을 조사했습니다. [13] 힉스 입자의 외피 생산 측정도 표준 모델 예측과 호환되는 것으로 밝혀졌습니다. [14] 강입자 충돌기에서 힉스 입자의 횡방향 운동량(p T ) 분포는 생산 역학에 대한 상세한 조사를 가능하게 하고 힉스 입자 특성에 대한 정밀 연구의 핵심 요소이지만 매우 큰 QCD 수정을 받습니다. [15] 중간자 및 광자에 대한 힉스 보존 및 힉스 입자의 붕괴에 대한 검색이 제공되며, 이후에 ~의 붕괴가 발생합니다. [16] 우리는 벡터 보존에 대한 효과적인 결합과 보이지 않는 붕괴 분기 비율을 포함하여 이 모델에서 힉스 입자의 프로파일을 연구합니다. [17] 입자 문자는 예를 들어 무게 중심에서 (열 또는) 질량 스칼라를 설정하는 실제 GF로 인해, 때로는 3중으로, 질량 및 힉스 보존에 대해 힉스 필드를 사용합니다. [18] 중간자 붕괴, 힉스 입자 붕괴, 양성자 bremsstrahlung을 통한 직접 생성, 깊은 비탄성 산란 및 핵에 대한 간섭성 산란을 비교하여 이전 분석을 확장합니다. [19] 확장된 힉스 섹터에서 힉스 입자의 약전기(EW) 수정을 위해 입력 매개변수와 계산된 관측값 사이의 게이지 매개변수 독립적인 관계를 제공하는 몇 가지 재정규화 계획이 수행되었습니다. [20] 힉스 보존을 포함한 약한 보존 교환으로 인해 탑 쿼크 사이의 수정은 막대 생산에 대한 에너지 임계값 t(t) 근처에서 차등 분포의 큰 왜곡을 생성할 수 있습니다. [21] 4차 항은 보이지 않는 힉스 붕괴에 의해 느슨하게 제한되며 현재 실험 한계가 주어지면 LHC에서 모든 힉스 입자의 약 10%가 최대 m 힉스/2 질량을 갖는 새로운 스칼라로 변환될 수 있습니다. [22] LHeC에서 Higgs bosons는 약한 boson fusion을 통해 생성되며 에너지가 넘치는 전방 제트는 배경을 크게 억제할 수 있습니다. [23] 우리는 스칼라 단일항 확장 표준 모델에서 $4b$ 최종 상태에서 2개의 SM 유사 힉스 입자로 붕괴되는 무거운 힉스 입자의 공명 생성을 위한 14 TeV HL-LHC의 예상 범위를 조사합니다. [24] 우리는 광자, 중성미자, 경입자, 전기약자 입자 및 힉스 입자와 같은 다른 자유도(dof)를 포함하여 이러한 계산을 확장하여 최대 TeV 규모의 온도를 고려할 수 있습니다. [25] 힉스의 질량은 힉스 입자의 밀도에 정비례합니다. [26] 두 번째 부분은 최종 상태에 4개의 페르미온이 있는 SM과 유사한 Higgs 보존에서 유래한 NMSSM 광 유사 스칼라에 대한 검색을 보여줍니다. [27] VLQ 및 BSM 4-톱 쿼크 생성의 신호 이벤트에는 힉스 보존 및 톱 쿼크와 같은 부스트 무거운 입자가 포함됩니다. [28] 이것은 EFT 설명이 𝒪 (4π𝜐) 아래에서 분해되면서 많은 Higgs bosons 및 세로로 편극된 대규모 벡터를 포함하는 프로세스에 대한 상호 작용 강도의 비정상적인 성장에 의해 IR에 반영됩니다. [29] 연구원들은 이러한 양을 측정했을 때 어떤 유형의 충돌체 이벤트를 목격하고 있는지 어떻게 결정할 수 있습니까? 그들은 전형적인 양자 색역학(QCD) 강입자 제트 세트를 관찰하고 있습니까, 아니면 충돌 생성물에 탑 쿼크 또는 힉스 입자가 포함되어 있을 수 있습니까? Massachusetts Institute of Technology와 Harvard University의 Patrick Komiske와 동료들은 두 충돌체 이벤트가 얼마나 "먼"지를 수량화하는 새로운 방법을 제공하는 "메트릭"을 제안했습니다[1]. [30] 과학자들이 힉스 입자와 초대칭에 대해 이야기하는 현대적이고 흥미진진한 입자 물리학의 세계에서 누군가가 공통 양성자를 너무 보행자가 관심을 끌기 어려운 입자로 무시하는 것은 자연스러운 일입니다. [31] 암흑 물질 입자는 힉스 입자를 통해 중성자 별의 중입자 물질과 상호 작용합니다. [32] 이러한 방식으로 발생하는 안장점 솔루션은 sphaleron으로 알려져 있으며 가장 흥미로운 것은 결합된 W, Z 및 힉스 입자의 전기약력 이론입니다. [33] N2HDECAY 프로그램은 N2HDM(Next-to-Two-Higgs-Doublet Model)의 Higgs 보존의 분기 비율과 붕괴 폭을 계산합니다. [34] 힉스 보존을 포함한 약한 보존 교환으로 인한 탑 쿼크 사이의 수정은 tt 생성의 에너지 임계값 근처에서 차등 분포의 큰 왜곡을 생성할 수 있습니다. [35] 누락된 횡방향 운동량의 정확한 측정($p^{miss}_ {T}$) 옵저버블이 중요합니다. W, Z, 힉스 보존, 톱 쿼크를 포함하는 표준 모델 측정. [36] 이것은 좁은 창에 놓이도록 제한하는 스코티노 질량과 힉스 입자의 스펙트럼에 강한 영향을 미치므로 약간의 광 스칼라, 의사 스칼라 및 하전 상태로 예측 가능합니다. [37] 페르미온과 게이지 보존의 부분적 합성에 의해 $\textrm{SO}(6)$ 전역 대칭의 명시적 파괴로부터 힉스 전위를 계산한 후, 주요 초점은 힉스 보존의 현상학적 특성을 도출하고 강조하는 것입니다. SM과 같은 힉스 커플링, 더 무거운 힉스 상태의 생성 및 붕괴 채널에 대한 수정을 포함하여 대형 강입자 충돌기에서 복합 2-힉스 이중선 모델의 주요 서명. [38] 초대칭(SUSY) 모델에서 전기약자($W/Z$)와 힉스 입자의 쌍생성(집합적으로 \emph{electroweakinos}이라고 함) 또는 전하를 띤 경입자(\emph{sleptons})의 초파트너 쌍생성 )은 민감도를 얻기 위해 이 많은 양의 데이터 세트에서 이익을 얻을 수 있는 검색 영역 중 하나입니다. [39] 벡터와 같은 쿼크의 단일 및 쌍 생성이 연구되며, 상부 및 하부 쿼크, 전자약력 게이지 및 힉스 입자를 포함하는 다양한 최종 상태로 붕괴됩니다. [40] 다른 질량 중심 에너지에서 $e^+e^-$ 충돌에서 다중 ab$^{-1}$ 통합 광도를 수집하여 $10^{12}$ Z 보손, $10^8을 생성하는 것을 목표로 합니다. $ W$^{+}$W$^{-}$ 쌍, $10^6$ 힉스 입자 및 $10^6$ $t\bar{t}$ 쌍. [41] 이 연구에서 Higgs 보존은 $ZH$ 생산 공정에 의해 지배적으로 매개되는 한 쌍의 경입자와 관련하여 생산됩니다. [42] 우리는 모델에서 플라본이 힉스 입자와 함께 성공적으로 안정화되는 방법을 보여줍니다. [43]
minimal supersymmetric standard
A complete one-loop prediction for the single production of the neutral Higgs bosons in association with a photon in electron-positron collisions is presented in the framework the minimal supersymmetric standard model (MSSM), paying special attention to the individual contribution from each type of diagram. [1] The program HDECAY determines the partial decay widths and branching ratios of the Higgs bosons within the Standard Model with three and four generations of fermions, including the case when the Higgs couplings are rescaled, a general two–Higgs doublet model where the Higgs sector is extended and incorporates five physical states and its most studied incarnation, the minimal supersymmetric Standard Model (MSSM) with real soft SUSY-breaking parameters. [2] The decays of the CP-even ($h,\,H$) and the CP-odd ($A$) Higgs bosons $h,\,H,\,A\to Z\gamma\gamma$ are calculated in the context of the minimal supersymmetric standard model (MSSM), where they are induced at the one-loop level via box and reducible Feynman diagrams. [3] A search is performed for neutral non-standard-model Higgs bosons decaying to two muons in the context of the minimal supersymmetric standard model (MSSM). [4] Decay channels of the Higgs bosons $$ H\to A\overline{f},\kern1em A\to hf\overline{f},\kern1em {H}^{\pm}\to Hf{\overline{f}}^{\hbox{'}},\kern1em {H}^{\pm}\to h(A)f{\overline{f}}^{\hbox{'}} $$ have been investigated within the framework of the Minimal Supersymmetric Standard Model. [5] Within the framework of the Minimal Supersymmetric Standard Model, decay channels of Higgs bosons (h, A), H± into arbitrarily polarized fermion-antifermion pairs HhA→ff¯,H+→ff¯′$$ H\left(h,A\right)\to \overline{ff},{H}^{+}\to {\overline{ff}}^{\prime } $$ have been investigated. [6] A search is performed for neutral non-standard-model Higgs bosons decaying to two muons in the context of the minimal supersymmetric standard model (MSSM). [7] Within the framework of the Minimal Supersymmetric Standard Model, we have investigated decay channels of Higgs bosons into circularly polarized photons (gluons): H(h; A) → γγ(gg). [8]전자-양전자 충돌에서 광자와 관련된 중성 힉스 입자의 단일 생성에 대한 완전한 단일 루프 예측은 각 유형의 개별 기여에 특별한 주의를 기울이면서 최소 초대칭 표준 모델(MSSM) 프레임워크에 제시됩니다. 도표. [1] HDECAY 프로그램은 힉스 커플링이 재조정되는 경우를 포함하여 3세대 및 4세대 페르미온이 있는 표준 모델 내에서 힉스 입자의 부분 붕괴 폭과 분기 비율을 결정합니다. 힉스 섹터가 확장되는 일반적인 2-힉스 이중선 모델 5개의 물리적 상태와 가장 많이 연구된 화신인 실제 소프트 SUSY 파괴 매개변수가 있는 최소 초대칭 표준 모델(MSSM)을 통합합니다. [2] nan [3] 최소 초대칭 표준 모델(MSSM)의 맥락에서 2개의 뮤온으로 붕괴하는 중성 비표준 모델 힉스 입자에 대한 검색이 수행됩니다. [4] nan [5] nan [6] 최소 초대칭 표준 모델(MSSM)의 맥락에서 2개의 뮤온으로 붕괴하는 중성 비표준 모델 힉스 입자에 대한 검색이 수행됩니다. [7] nan [8]
via vector boson
In this work we explore the sensitivity to the Higgs self-coupling λ in the production of two Higgs bosons via vector boson scattering at the LHC. [1] We propose a novel process where singly charged Higgs bosons are produced in a same-sign pair via vector boson fusion at hadron colliders in two Higgs doublet models. [2] To select Higgs bosons produced via vector boson fusion and associated production with a W or Z boson, events with two jets and three or four leptons are also selected. [3] We report a search for Higgs bosons that are produced via vector boson fusion and subsequently decay into invisible particles. [4]이 작업에서 우리는 LHC에서 벡터 보손 산란을 통해 두 개의 힉스 입자 생성에서 힉스 자가 결합 λ에 대한 감도를 탐구합니다. [1] 우리는 두 개의 힉스 이중선 모델의 강입자 충돌기에서 벡터 보존 융합을 통해 단일 하전 힉스 입자가 동일한 부호 쌍으로 생성되는 새로운 프로세스를 제안합니다. [2] nan [3] nan [4]
collision data collected
This paper describes a study of techniques for identifying Higgs bosons at high transverse momenta decaying into bottom-quark pairs, H → bb̄, for proton–proton collision data collected by the ATLAS detector at the Large Hadron Collider at a centre-of-mass energy √ s = 13 TeV. [1] This paper describes a study of techniques for identifying Higgs bosons at high transverse momenta decaying into bottom-quark pairs, H → bb‾, for proton-proton collision data collected by the ATLAS. [2] This review summarizes the latest ATLAS results on searches for resonances decaying into W , Z, Higgs bosons or photons, based on datasets of 36 and 80 fb−1 of pp collision data collected at 13 TeV. [3]이 논문은 질량 중심 에너지에서 Large Hadron Collider의 ATLAS 검출기에 의해 수집된 양성자-양성자 충돌 데이터에 대해 바닥 쿼크 쌍 H → bb̄로 붕괴하는 높은 횡단 모멘트에서 힉스 입자를 식별하는 기술에 대한 연구를 설명합니다. √ s = 13 TeV. [1] 이 논문은 ATLAS에 의해 수집된 양성자-양성자 충돌 데이터에 대해 바닥 쿼크 쌍, H → bb‾로 붕괴하는 높은 횡단 운동량에서 힉스 입자를 식별하는 기술 연구를 설명합니다. [2] nan [3]
vector boson fusion
Constraints are also reported on the product of the cross section and branching fraction for vector boson fusion production of charged Higgs bosons as a function of mass from 600 to 2000 GeV. [1]구속조건은 600에서 2000 GeV까지의 질량의 함수로서 하전된 힉스 입자의 벡터 보존 핵융합 생산을 위한 단면 및 분기 분율의 곱에 대해서도 보고됩니다. [1]
Charged Higgs Bosons 전하를 띤 힉스 보손
In this scenario one of the charged Higgs bosons remains purely triplet and does not couple to the fermions, making it elusive at colliders. [1] We study 4b+ 2τ and 4b+ 1τ signatures of heavy neutral and charged Higgs bosons originating from cascade decays of pair-produced new quarks. [2] The presence of charged Higgs bosons is a generic prediction of multiplet extensions of the Standard Model (SM) Higgs sector. [3] We calculate contributions to the anomalous magnetic moment of the muon from heavy neutral and charged Higgs bosons and new leptons in two Higgs doublet models extended by vectorlike leptons. [4] We show that the couplings of the two charged Higgs bosons in this model feature an additional suppression factor compared to Type-II 2HDM. [5] We evaluate the full next-to-leading order supersymmetric (SUSY) electroweak and SUSY-QCD corrections to the on-shell two-body decays of the charged Higgs bosons in the framework of the next-to-minimal supersymmetric extension of the Standard Model (NMSSM) allowing also for CP violation. [6] The cancellation becomes exact when the two physical charged Higgs bosons in the model are degenerate in mass. [7] In addition, a calculation of effective couplings and branching ratios of the neutral and charged Higgs bosons is implemented. [8] We show that, in a two Higgs doublet model type II extended by vectorlike leptons, the contributions from heavy neutral and charged Higgs bosons to the anomalous magnetic moment of the muon simultaneously feature chiral enhancement from masses of new leptons and tan^{2}β enhancement from couplings of Higgs bosons. [9] The contributions coming from the doubly charged Higgs bosons, the singly charged Higgs bosons and the lightest neutral Higgs boson are taken into account. [10] A search for charged Higgs bosons decaying into W±W± or W±Z bosons is performed, involving experimental signatures with two leptons of the same charge, or three or four leptons with a variety of charge combinations, missing transverse momentum and jets. [11] Observing light or heavy charged Higgs bosons $$H^\pm $$ , lighter or heavier than the top quark, would be instant evidence of physics beyond the Standard Model. [12] A search for charged Higgs bosons decaying into a top quark and a bottom quark is presented. [13] At the Large Hadron Collider (LHC), both the ATLAS and CMS Collaborations have been searching for light charged Higgs bosons via top (anti)quark production and decays channels, like pp → t$$ \overline{t} $$ t ¯ with one top (anti)quark decaying into a charged Higgs boson and a b (anti)quark, when the decay is kinematically open (i. [14] A search for charged Higgs bosons produced in vector boson fusion processes and decaying into vector bosons, using proton-proton collisions at √ s = 13 TeV at the LHC, is reported. [15] A search is presented for charged Higgs bosons in the H$^{±}$ → τ$^{±}$ν$_{τ}$ decay mode in the hadronic final state and in final states with an electron or a muon. [16] Electroweak symmetry breaking in this model results in singly- and doubly-charged Higgs bosons, two neutral scalar bosons, and one pseudo scalar boson. [17] In many extensions, including those with additional charged Higgs bosons, the phase transition can be of first order – even strongly so. [18] An overview of the results from various searches for charged Higgs bosons (H$^{\pm}$) is presented, based on data from proton-proton collisions delivered by the CERN LHC and recorded by the CMS experiment. [19] There has been a tremendous increase of sensitivity in searches for charged Higgs bosons and additional neutral Higgs bosons since the last CHARGED workshop in 2016. [20] As different models with extended Higgs sectors predict different production and decay modes for these particles, the CMS search program for charged Higgs bosons covers a variety of final states targeting different models. [21] We find that decays into heavy neutral or charged Higgs bosons, when kinematically open, can easily dominate and even be close to 100%: b4 → Hb at medium to large tan β, t4 → Ht at small tan β and b4 → H±t, t4 → H±b at both large and small tan β. [22] A search is presented for charged Higgs bosons in the H$^{\pm}$ $\to$ $\tau^{\pm}\nu_\tau$ decay mode in the hadronic final state and in final states with an electron or muon. [23] We formulate a generalization of Higgs effective field theory (HEFT) including an arbitrary number of extra neutral and charged Higgs bosons---a generalized HEFT (GHEFT)---to describe nonminimal electroweak symmetry breaking models. [24] We find that the masses of charged Higgs bosons can be as light as 350 GeV, the lightest CP-even Higgs boson $h_1$ is predominantly singlet and can be as light as 48 GeV, and the lightest CP-odd Higgs boson $a_1$ is also singlet-dominated and can be as light as 82 GeV. [25] A search for charged Higgs bosons decaying into a tau lepton and a neutrino is presented in the hadronic and leptonic final states. [26] Doubly charged Higgs bosons ($H^{\pm\pm}$) appear in several beyond the Standard Model extensions, aimed to explain the mechanism for neutrino mass generation. [27] We propose a novel process where singly charged Higgs bosons are produced in a same-sign pair via vector boson fusion at hadron colliders in two Higgs doublet models. [28] Taking two benchmark models (2HDM type-I and 2HDM type-Y) as an example, we show that inclusive rates, differential distributions as well as forward-backward asymmetries of the top quark's decay products can be used to search for heavy charged Higgs bosons as well as a model discriminators. [29] We will show that the appearance of new neutrinos and charged Higgs bosons in this model can result in interesting regions of the parameter space, which satisfy the recent experimental bound of \(Br(\mu\rightarrow e\gamma)\) as well as give large \(Br(h\rightarrow \mu\tau)\geq \mathcal{O}(10^{-7})\). [30] Constraints are also reported on the product of the cross section and branching fraction for vector boson fusion production of charged Higgs bosons as a function of mass from 600 to 2000 GeV. [31] This therefore implies that currently established LHC searches for such wide charged Higgs bosons might require modifications. [32]이 시나리오에서 전하를 띤 힉스 보존 중 하나는 순수한 삼중항으로 남아 있고 페르미온과 결합하지 않아 충돌기에서 포착하기 어렵습니다. [1] 우리는 쌍으로 생성된 새로운 쿼크의 연쇄 붕괴에서 발생하는 무거운 중성 및 하전 힉스 입자의 4b+ 2τ 및 4b+ 1τ 서명을 연구합니다. [2] 하전된 힉스 입자의 존재는 표준 모델(SM) 힉스 섹터의 다중 확장 확장에 대한 일반적인 예측입니다. [3] 우리는 벡터유사 경입자에 의해 확장된 두 개의 힉스 이중선 모델에서 무거운 중성 및 하전 힉스 입자와 새로운 경입자로부터 뮤온의 변칙적 자기 모멘트에 대한 기여도를 계산합니다. [4] 우리는 이 모델에서 두 개의 하전된 Higgs 보존의 커플링이 Type-II 2HDM에 비해 추가적인 억제 인자를 특징으로 함을 보여줍니다. [5] 우리는 표준 모델의 다음에서 최소의 초대칭 확장의 프레임워크에서 하전된 힉스 입자의 온쉘 2체 붕괴에 대한 완전한 SUSY(next-to-leading order supersymmetric) electroweak 및 SUSY-QCD 보정을 평가합니다. (NMSSM) CP 위반도 허용합니다. [6] 모델에서 두 개의 물리적으로 하전된 힉스 입자가 축퇴될 때 취소가 정확해집니다. [7] 또한, 중성 및 하전 힉스 입자의 유효 결합 및 분기 비율 계산이 구현됩니다. [8] 우리는 벡터형 경입자에 의해 확장된 두 개의 힉스 이중선 모델 유형 II에서 무거운 중성 및 하전된 힉스 보존으로부터 뮤온의 변칙적 자기 모멘트에 대한 기여가 동시에 새로운 경입자 및 tan^{2}β 질량으로부터 키랄 향상을 특징으로 한다는 것을 보여줍니다. 힉스 보존의 결합에서 향상. [9] 이중 전하를 띤 힉스 입자, 단일 전하를 띤 힉스 입자 및 가장 가벼운 중성 힉스 입자에서 오는 기여도가 고려됩니다. [10] W±W± 또는 W±Z 보존으로 붕괴하는 하전 힉스 보존에 대한 검색이 수행되며, 동일한 전하의 2개의 렙톤 또는 다양한 전하 조합을 갖는 3개 또는 4개의 렙톤이 포함된 실험 시그니처가 포함되어 가로 운동량 및 제트가 누락됩니다. [11] 가볍거나 무거운 전하를 띤 힉스 입자 관찰 $$H^\pm $$ , 탑 쿼크보다 가볍거나 무거운 것은 표준 모델을 넘어선 물리학의 즉각적인 증거가 될 것입니다. [12] 상부 쿼크로 붕괴하는 하전된 힉스 입자에 대한 검색이 제시됩니다. [13] LHC(Large Hadron Collider)에서 ATLAS와 CMS 협업은 pp → t$$ \overline{t} $$와 같은 상위(반)쿼크 생성 및 붕괴 채널을 통해 가벼운 하전 힉스 입자를 찾고 있습니다. 티 ¯ 붕괴가 운동학적으로 열려 있을 때 하나의 상부(반)쿼크가 전하를 띤 힉스 보존으로 붕괴하고 a b(반)쿼크로 붕괴됩니다(i. [14] LHC에서 √ s = 13 TeV에서 양성자-양성자 충돌을 사용하여 벡터 보존 융합 과정에서 생성되고 벡터 보존으로 붕괴하는 하전된 힉스 보존에 대한 검색이 보고되었습니다. [15] H$^{±}$ → τ$^{±}$ν$_{τ}$ 강입자 최종 상태 및 전자 또는 뮤온이 있는 최종 상태의 붕괴 모드에서 하전된 힉스 입자에 대한 검색이 제공됩니다. [16] 이 모델에서 Electroweak 대칭이 깨지면 단일 및 이중으로 하전된 Higgs 보존, 2개의 중성 스칼라 보존 및 1개의 유사 스칼라 보존이 생성됩니다. [17] nan [18] nan [19] nan [20] nan [21] nan [22] H$^{\pm}$ $\to$ $\tau^{\pm}\nu_\tau$ 붕괴 모드에서 하전된 힉스 입자와 전자 또는 뮤온. [23] nan [24] nan [25] nan [26] nan [27] 우리는 두 개의 힉스 이중선 모델의 강입자 충돌기에서 벡터 보존 융합을 통해 단일 하전 힉스 입자가 동일한 부호 쌍으로 생성되는 새로운 프로세스를 제안합니다. [28] nan [29] nan [30] 구속조건은 600에서 2000 GeV까지의 질량의 함수로서 하전된 힉스 입자의 벡터 보존 핵융합 생산을 위한 단면 및 분기 분율의 곱에 대해서도 보고됩니다. [31] nan [32]