Electronic Excited
전자 흥분

Electronic Excited(전자 흥분)란 무엇입니까?

Electronic Excited 전자 흥분 - This is especially true for imaging living biological samples over prolonged periods of time or in accessing intrinsic dynamics of electronic excited-state processes in spatially heterogeneous materials. ^[1] The fundamental molecules absorb strongly in this UVC region and exhibit strong coupling between their electronic excited and ground states which endows them with efficient photon disipative capacity (broad wavelength absorption and rapid radiationless dexcitation) suggestive of dissipative structuring. ^[2] However, the manipulation and control of electronic excited-state lifetimes and properties continue to be a challenge for molecular scientists. ^[3] The light-emitting efficiency of luminescent materials is invariably compromised on moving to the red and near-infrared regions of the spectrum due to the transfer of electronic excited-state energy into vibrations. ^[4] The characterization of the interface and of the electronic excited-states of these hybrid systems remains a challenge for state-of-the-art computational methods, as the systems of interest are large. ^[5]
이것은 장기간에 걸쳐 살아있는 생물학적 샘플을 이미징하거나 공간적으로 이질적인 재료에서 전자 여기 상태 프로세스의 본질적인 역학에 액세스할 때 특히 그렇습니다. ^[1] 기본 분자는 이 UVC 영역에서 강력하게 흡수하고 전자 여기 상태와 바닥 상태 사이에 강한 결합을 보여 소산 구조를 암시하는 효율적인 광자 소산 용량(광범위한 파장 흡수 및 빠른 무방사선 여기)을 부여합니다. ^[2] 그러나 전자 여기 상태 수명 및 특성의 조작 및 제어는 분자 과학자들에게 계속해서 도전 과제입니다. ^[3] 발광 물질의 발광 효율은 전자 여기 상태 에너지가 진동으로 전달되기 때문에 스펙트럼의 적색 및 근적외선 영역으로 이동할 때 항상 손상됩니다. ^[4] 이러한 하이브리드 시스템의 인터페이스 및 전자 여기 상태의 특성화는 관심 시스템이 크기 때문에 최첨단 계산 방법에 대한 과제로 남아 있습니다. ^[5]

density functional theory 밀도 함수 이론

Density functional theory (DFT) based modeling of electronic excited states is of importance for investigation of the photophysical/photochemical properties and spectroscopic characterization of large systems. ^[1] Our time-resolved absorption and luminescence experiments, and density functional theory calculations have clearly demonstrated that ultrafast electron transfer from the optical excited Cs3MBi2Cl9 perovskite QDs tune and control the nature of neighboring organic chromophore luminescence, leading to different emission colors from different electronic excited states. ^[2] In this work, the intermolecular hydrogen bonding interaction in both the ground state and electronic excited states of the hydrogen bonded compounds Serotonin–(H2O)n n = 1,2 were investigated by the density functional theory (DFT) and the time-dependent density functional theory (TDDFT) method. ^[3] The electronic excited state reactivity of [Mn(im)(CO)3(phen)]+ (phen = 1,10‐phenanthroline; im = imidazole) ranging between 420 and 330 nm have been analyzed by means of relativistic spin–orbit time‐dependent density functional theory and wavefunction approaches (state‐average‐complete‐active‐space self‐consistent‐field/multistate CAS second‐order perturbation theory). ^[4]
전자 여기 상태의 밀도 기능 이론(DFT) 기반 모델링은 광물리/광화학적 특성 및 대형 시스템의 분광 특성 조사에 중요합니다. ^[1] 우리의 시간 분해 흡수 및 발광 실험과 밀도 기능 이론 계산은 광학 여기된 Cs3MBi2Cl9 페로브스카이트 QD로부터의 초고속 전자 전달이 인접한 유기 발색단 발광의 특성을 조정하고 제어하여 다른 전자 여기 상태에서 다른 방출 색상을 유도한다는 것을 분명히 보여주었습니다. ^[2] 이 연구에서, 수소 결합 화합물 세로토닌-(H2O)n n=1,2의 기저 상태와 전자 여기 상태 모두에서 분자간 수소 결합 상호작용은 밀도 함수 이론(DFT)과 시간 종속 밀도 함수에 의해 조사되었습니다. 이론(TDDFT) 방법. ^[3] 420~330 nm 범위의 [Mn(im)(CO)3(phen)]+ (phen = 1,10-phenanthroline; im = imidazole)의 전자 여기 상태 반응성은 상대론적 스핀-궤도 시간에 의해 분석되었습니다. -의존 밀도 함수 이론 및 파동 함수 접근(상태 평균 완전 활성 공간 자체 일관성 필드/다중 상태 CAS 2차 섭동 이론). ^[4]

time dependent density 시간 의존 밀도

In this work, we report a new nonadiabatic molecular dynamics methodology that incorporates many-body (MB) effects in the treatment of electronic excited states in extended atomistic systems via linear-response time-dependent density functional theory (TD-DFT). ^[1] We have used time-dependent density-functional theory (TDDFT), as implemented in ADF software, and the Bethe–Salpeter equation, as provided by MolGW package, for the description of the electronic excited states. ^[2] We report a comprehensive study on the electronic excited states of tetrafluoro-1,4-benzoquinone, through high-resolution vacuum ultraviolet photoabsorption spectroscopy and time-dependent density functional theory calculations performed within the nuclear ensemble approach. ^[3]
이 작업에서 우리는 선형 응답 시간 종속 밀도 기능 이론(TD-DFT)을 통해 확장된 원자 시스템에서 전자 여기 상태의 처리에 다체(MB) 효과를 통합하는 새로운 비단열 분자 역학 방법론을 보고합니다. ^[1] 우리는 전자 여기 상태에 대한 설명을 위해 ADF 소프트웨어에서 구현된 TDDFT(시간 종속 밀도 기능 이론)와 MolGW 패키지에서 제공하는 Bethe-Salpeter 방정식을 사용했습니다. ^[2] nan ^[3]

dependent density functional

The nature and energies of the low-lying electronic excited states of vanadium and chromium cycloheptatrienyl cyclopentadienyl complexes are determined on the basis of time-dependent density functional theory (TD DFT) calculations compared with the experimental gas-phase and condensed-phase absorption spectra. ^[1] Time-dependent density functional theory (TDDFT) analysis of the electronic excited states was performed in the complexes in order to characterize possible surface and charge transfer resonances in the UV region. ^[2]
바나듐 및 크롬 시클로헵타트리에닐 시클로펜타디에닐 착물의 저지대 전자 여기 상태의 특성과 에너지는 실험 기상 및 응축상 흡수 스펙트럼과 비교한 시간 종속 밀도 기능 이론(TD DFT) 계산을 기반으로 결정됩니다. ^[1] UV 영역에서 가능한 표면 및 전하 이동 공명을 특성화하기 위해 복합체에서 전자 여기 상태의 TDDFT(Time-Dependent Density Functional Theory) 분석을 수행했습니다. ^[2]

Lowest Electronic Excited 가장 낮은 전자 흥분

Also, it is shown that only the lowest electronic excited states are stable, whereas the upper electronic states may undergo unimolecular decomposition processes forming H + HNS/HSN or the HN + SH or N + H2S or S + NH2 fragments. ^[1] Quantum-chemistry calculations performed for the simplest aggregate, isolated dimer, showed that its structure is similar to the "herringbone" element in the BTBT crystal unit cell and the lowest electronic excited singlet state of the dimer has the intermolecular charge-transfer character. ^[2] Since the focus of this study is devoted to an accurate description of the ground and lowest electronic excited states, we also constructed RKR potentials from the experimental Dunham-type coefficients and computed the spectroscopic and ro-vibrational constants for comparison sake. ^[3] The possibility of binding different types of ligands and making heteroleptic complexes is a formidable tool for finely tuning the nature and energy of the lowest electronic excited state of cationic Ir(III) complexes by ligand design. ^[4] The deactivation of singlet oxygen, the lowest electronic excited state of molecular oxygen, by proteins is usually described through the interaction of singlet oxygen with certain amino acids. ^[5]
또한, 가장 낮은 전자 여기 상태만이 안정한 반면, 상위 전자 상태는 H + HNS/HSN 또는 HN + SH 또는 N + H2S 또는 S + NH2 단편을 형성하는 단분자 분해 과정을 겪을 수 있음을 보여줍니다. ^[1] 가장 단순한 집합체인 분리된 이량체에 대해 수행된 양자 화학 계산은 그 구조가 BTBT 결정 단위 셀의 "헤링본" 요소와 유사하고 이량체의 가장 낮은 전자 여기된 단일항 상태가 분자간 전하 이동 특성을 갖는 것으로 나타났습니다. ^[2] nan ^[3] nan ^[4] nan ^[5]

Triplet Electronic Excited

We find a complex interplay of singlet and triplet electronic excited states that falls into three different dissociation channels at well-separated energies. ^[1] These initially populated excited singlet states will be converted through a series of ultrafast internal conversion and intersystem crossing processes to the lowest triplet state as a result of significant nonadiabatic and spin-orbit couplings among singlet and triplet electronic excited states. ^[2] Mischievously, all methods considered-ranging from the multireference methods MRCISD, MS-CASPT2, or SA-CASSCF, to the single-reference methods ADC(2), CC2, and TDDFT in different flavors-provide the same state ordering and energies of the low-lying singlet and triplet electronic excited states within an acceptable error of 0. ^[3]
우리는 잘 분리된 에너지에서 3개의 다른 해리 채널로 떨어지는 단일항 및 삼중항 전자 여기 상태의 복잡한 상호 작용을 찾습니다. ^[1] 초기에 채워진 여기된 단일항 상태는 일련의 초고속 내부 변환 및 시스템 간 교차 프로세스를 통해 단일항 및 삼중항 전자 여기 상태 간의 상당한 비단열 및 스핀-궤도 결합의 결과로 가장 낮은 삼중항 상태로 변환됩니다. ^[2] 장난스럽게도 다중 참조 방법인 MRCISD, MS-CASPT2 또는 SA-CASSCF에서 단일 참조 방법 ADC(2), CC2 및 TDDFT에 이르기까지 다양한 방식으로 고려되는 모든 방법은 동일한 상태 순서와 에너지를 제공합니다. 허용 오차 0 이내의 낮은 단일항 및 삼중항 전자 여기 상태. ^[3]

Two Electronic Excited 두 전자 흥분

Full sets of vibrationally resolved cross sections, involving the ground electronic state— X1Σg+ —and the first two electronic excited states— b3Σu+ and B1Σu+ —of the D2 molecule, are given for fusion plasma applications in their technologically relevant partially dissociated, detached divertor regimes. ^[1] A pair of the lowest vibronic states in two electronic excited states is set degenerate by irradiation of two linearly polarized UV lasers. ^[2] Calculations for two electronic excited states with displaced harmonic nuclear potentials illustrate the implementation of this approach. ^[3]
바닥 전자 상태(X1Σg+)와 D2 분자의 처음 두 가지 전자 여기 상태(b3Σu+ 및 B1Σu+)를 포함하는 전체 진동 분해 단면 세트는 기술적으로 관련된 부분적으로 해리되고 분리된 전환기 영역에서 융합 플라즈마 응용 프로그램에 대해 제공됩니다. ^[1] 2개의 전자 여기 상태에서 가장 낮은 진동 상태 쌍은 2개의 선형 편광 UV 레이저의 조사에 의해 퇴화되도록 설정됩니다. ^[2] nan ^[3]

Different Electronic Excited

Our time-resolved absorption and luminescence experiments, and density functional theory calculations have clearly demonstrated that ultrafast electron transfer from the optical excited Cs3MBi2Cl9 perovskite QDs tune and control the nature of neighboring organic chromophore luminescence, leading to different emission colors from different electronic excited states. ^[1] The sum-over-states (SOS) method allows the computation of polarizabilities and hyperpolarizabilities additively from the contributions of different electronic excited states in a given molecule or cluster. ^[2]
우리의 시간 분해 흡수 및 발광 실험과 밀도 기능 이론 계산은 광학 여기된 Cs3MBi2Cl9 페로브스카이트 QD로부터의 초고속 전자 전달이 인접한 유기 발색단 발광의 특성을 조정하고 제어하여 다른 전자 여기 상태에서 다른 방출 색상을 유도한다는 것을 분명히 보여주었습니다. ^[1] nan ^[2]

Energy Electronic Excited

Here, we report a new three-photon excitation scheme: excitation to a higher-energy electronic excited state instead of the conventional excitation to the lowest-energy excited state, enabling multicolor three-photon fluorescence imaging with deep-tissue penetration in the living mouse brain using single-wavelength excitation. ^[1] Moreover, the theoretical calculations disclose that the efficient solid‐state delayed fluorescence originates from the higher energy electronic excited state (e. ^[2]

Molecular Electronic Excited 분자 전자 흥분

Different behaviors in switching between two inner-hydrogen configurations are observed with decreasing voltages, which helps to reveal the underlying tautomerization mechanism involving both the molecular electronic excited states and vibrational excited states in the ground state. ^[1] We started time‐resolved spectroscopy and photochemistry and initial trial was focused to nanosecond and then picosecond electronic absorption spectroscopy for studying molecular electronic excited states, charge separation in molecular complexes, and intermolecular electron transfer in solution. ^[2]
전압이 감소함에 따라 두 개의 내부 수소 구성 사이를 전환할 때 서로 다른 동작이 관찰되며, 이는 바닥 상태에서 분자 전자 여기 상태와 진동 여기 상태를 모두 포함하는 기본 호변 이성질체화 메커니즘을 나타내는 데 도움이 됩니다. ^[1] 우리는 시간 분해 분광법과 광화학을 시작했고 분자 전자 여기 상태, 분자 복합체의 전하 분리, 용액 내 분자간 전자 이동을 연구하기 위해 나노초 및 피코초 전자 흡수 분광법에 대한 초기 시도에 중점을 두었습니다. ^[2]

First Electronic Excited 첫 번째 전자 흥분

To validate the importance of NH2NO2 in the Earth's atmosphere, the ground and first electronic excited states of NH2NO2 were characterized and its photochemistry was investigated using multireference and coupled cluster methods. ^[1] Singlet oxygen (1O2) is the first electronic excited state of molecular oxygen. ^[2]
지구 대기에서 NH2NO2의 중요성을 검증하기 위해 NH2NO2의 바닥 및 첫 번째 전자 여기 상태를 특성화하고 다중 참조 및 결합 클러스터 방법을 사용하여 광화학을 조사했습니다. ^[1] 일중항 산소(1O2)는 분자 산소의 첫 번째 전자 여기 상태입니다. ^[2]

electronic excited state 전자 여기 상태

Quantum chemistry calculations show that peripheral nucleobases interfere in a key step preceding electron ejection: charge separation, initiated by the population of charge transfer states during the relaxation of electronic excited states. ^[1] Density functional theory (DFT) based modeling of electronic excited states is of importance for investigation of the photophysical/photochemical properties and spectroscopic characterization of large systems. ^[2] However, similar applications that utilize fragment embedding to treat electronic excited states are comparably less reported in the literature. ^[3] Our time-resolved absorption and luminescence experiments, and density functional theory calculations have clearly demonstrated that ultrafast electron transfer from the optical excited Cs3MBi2Cl9 perovskite QDs tune and control the nature of neighboring organic chromophore luminescence, leading to different emission colors from different electronic excited states. ^[4] Also, it is shown that only the lowest electronic excited states are stable, whereas the upper electronic states may undergo unimolecular decomposition processes forming H + HNS/HSN or the HN + SH or N + H2S or S + NH2 fragments. ^[5] Different behaviors in switching between two inner-hydrogen configurations are observed with decreasing voltages, which helps to reveal the underlying tautomerization mechanism involving both the molecular electronic excited states and vibrational excited states in the ground state. ^[6] The CEP excited state whose energy is three orders of magnitude smaller than the energy of the electronic excited state is embedded in the local random region without changing its randomness. ^[7] From it the NMR shielding of a molecule in the electronic excited state can be got directly and used to analyze excited molecule structure in liquids. ^[8] A number, which we call plasmon character index (PCI), can be calculated for each electronic excited state and describes the plasmonicity of the excitation. ^[9] Here, we discuss a class of alternatives, complete active space configuration interaction (CASCI) methods, paying particular attention to their application to electronic excited states. ^[10] First, we showed that inducing transitions to both the electronic excited state and triplet state can effectively diminish the SRS peaks. ^[11] During the two-photon transition of all molecules, the electronic excited state is locally excited. ^[12] The ultrafast femtosecond transient absorption (fs-TA) spectroscopy in combination with quantum calculations revealed the presence of a twisted intramolecular charge transfer (TICT) state, which is formed by rotation of the –NMe2 group in the electronic excited state. ^[13] Here, we report a new three-photon excitation scheme: excitation to a higher-energy electronic excited state instead of the conventional excitation to the lowest-energy excited state, enabling multicolor three-photon fluorescence imaging with deep-tissue penetration in the living mouse brain using single-wavelength excitation. ^[14] Capturing the non-equilibrium trajectories of electronic excited states with precision, particularly for transition metal complexes, would provide a foundation for advancing both of these objectives. ^[15] Data analysis highlights the formation of a charge-transfer complex in which the iron ion of the lipid-bound protein in the expanded electronic excited state, possibly represented by a high spin Fe III intermediate, is able to bind the sixth coordination ligand placed at a distance of at 3. ^[16] In this work, we report a new nonadiabatic molecular dynamics methodology that incorporates many-body (MB) effects in the treatment of electronic excited states in extended atomistic systems via linear-response time-dependent density functional theory (TD-DFT). ^[17] To validate the importance of NH2NO2 in the Earth's atmosphere, the ground and first electronic excited states of NH2NO2 were characterized and its photochemistry was investigated using multireference and coupled cluster methods. ^[18] Dispersed (220-330 nm) and time-dependent emission at (310 ± 5) nm following the 193 nm excitation of HNO3 in N2, air and He was recorded and analysed to characterise the OH(A2Σ) and NO(A2Σ+) electronic excited states involved. ^[19] Thermochemical tables and data sets usually give quantities up to 6000 K (sometimes even more) and often are not reliable at the highest temperatures, it is shown that in particular electronic excited states could be missing. ^[20] In any complex molecular system, electronic excited states with different spin multiplicities can be described via a simple statistical thermodynamic formalism if the states are in thermal equilibrium. ^[21] Since the focus of this study is devoted to an accurate description of the ground and lowest electronic excited states, we also constructed RKR potentials from the experimental Dunham-type coefficients and computed the spectroscopic and ro-vibrational constants for comparison sake. ^[22] However, due to the expensive computational cost, the calculation of electronic excited states for long conjugated polymer chains in Ehrenfest simulations is still at the level of Hartree–Fock approximation. ^[23] Barrier-dependent crossing CI also results in a very important consequence: excitation-wavelength-dependent fluorescence yield within one electronic excited state, an anti-Vavilov's rule phenomenon. ^[24] The possibility of binding different types of ligands and making heteroleptic complexes is a formidable tool for finely tuning the nature and energy of the lowest electronic excited state of cationic Ir(III) complexes by ligand design. ^[25] First principles calculations facilitate the interpretation of both real-time spectroscopic and ex situ data by demonstrating how changes in crystalline environment affect vibrational and electronic excited states. ^[26] We started time‐resolved spectroscopy and photochemistry and initial trial was focused to nanosecond and then picosecond electronic absorption spectroscopy for studying molecular electronic excited states, charge separation in molecular complexes, and intermolecular electron transfer in solution. ^[27] The dynamics of electron-hole recombination in pristine and defect-containing monolayer black phosphorus (ML-BP) has been studied computationally by several groups relying on the one-particle description of electronic excited states. ^[28] We employed laser absorption spectroscopy for measuring the Doppler broadening widths of the transition lines, and they told us the translational temperatures of the three electronic excited states. ^[29] Photo-induced structural dynamics in molecular materials often involve two main components; local molecular distortions induced by the self-trapping of electronic excited state and incoherent lattice dynamics due to energy dissipation. ^[30] By combining a coherent laser excitation of electronic excited state of molecule with thermal relaxation we introduce an effective thermal bath treating stimulated emission of probe photons as work performed by the heat engine. ^[31] Local order of the structures is characterized by in-depth analysis of the angle distribution, phonon modes, and pair distribution function, which evidence a transition toward a new amorphous electronic excited state close in bonding/structure to the liquid state. ^[32] In this broad context, particular attention has recently been focused on the ultrafast H-bond dependent dynamical properties in the electronic excited state because of their potentially dramatic consequences on the mechanism, dynamics, and efficiency of photochemical reactions and photophysical processes of crucial importance for life and technology. ^[33] The property of organic light-responsive materials is determined by their electronic excited states to a large extent, for instance, the radiative decay rate constants, redox potentials, and lifetimes. ^[34] The results of this paper will improve the understanding on the electronic excited states of HF molecule, especially the electronic structure and spectra characteristics of the triplet excited states. ^[35] Singlet oxygen (1O2) is the first electronic excited state of molecular oxygen. ^[36] From the analysis of radial distribution functions we infer that the orientation of the solvent in the electronic excited state is similar to that in the ground state during the photoisomerization. ^[37] We find that the many-body treatment of the electronic excited states significantly changes the structure of the excited states' coupling, promotes a stronger nonadiabatic coupling of states, and ultimately accelerates the relaxation dynamics relative to the single-particle description of excited states. ^[38] The deactivation of singlet oxygen, the lowest electronic excited state of molecular oxygen, by proteins is usually described through the interaction of singlet oxygen with certain amino acids. ^[39] Photoexcitation of endogenous photosensitizers (ePS) in the human skin by sunlight culminates with the formation of electronic excited states, such as triplet excited states, singlet oxygen, and a variety of reactive oxygen and nitrogen species, either free radicals or two-electron oxidants. ^[40] Full sets of vibrationally resolved cross sections, involving the ground electronic state— X1Σg+ —and the first two electronic excited states— b3Σu+ and B1Σu+ —of the D2 molecule, are given for fusion plasma applications in their technologically relevant partially dissociated, detached divertor regimes. ^[41] The ab initio determination of electronic excited state (ES) properties is the cornerstone of theoretical photochemistry. ^[42] Moving forward, while these simulations were performed only in gentle equilibrium conditions, far-from-equilibrium MD simulation involving light-induced electronic excited states finds numerous scientific and engineering applications. ^[43] A pair of the lowest vibronic states in two electronic excited states is set degenerate by irradiation of two linearly polarized UV lasers. ^[44] These results are helpful to understand the spectroscopy and structure of electronic excited states of PSe. ^[45] The steady coherence created by the delocalization of electronic excited states arouses nonlinear heat transports in non-equilibrium environment. ^[46] We present an in-depth analysis of the influence that different solvation models have on the electronic excited states responsible for the features of the absorption spectra. ^[47] A number, which we call the plasmon character index (PCI), can be calculated for each electronic excited state and describes the plasmonicity of the excitation. ^[48] We find a complex interplay of singlet and triplet electronic excited states that falls into three different dissociation channels at well-separated energies. ^[49] If photolysis does not occur on electronic excited states, non-radiative relaxation to the ground state will form carbonyls with extremely high internal energy. ^[50]
양자 화학 계산은 주변 핵염기가 전자 방출 이전의 핵심 단계에서 간섭한다는 것을 보여줍니다. 즉, 전자 여기 상태가 완화되는 동안 전하 이동 상태의 집단에 의해 시작되는 전하 분리입니다. ^[1] 전자 여기 상태의 밀도 기능 이론(DFT) 기반 모델링은 광물리/광화학적 특성 및 대형 시스템의 분광 특성 조사에 중요합니다. ^[2] nan ^[3] 우리의 시간 분해 흡수 및 발광 실험과 밀도 기능 이론 계산은 광학 여기된 Cs3MBi2Cl9 페로브스카이트 QD로부터의 초고속 전자 전달이 인접한 유기 발색단 발광의 특성을 조정하고 제어하여 다른 전자 여기 상태에서 다른 방출 색상을 유도한다는 것을 분명히 보여주었습니다. ^[4] 또한, 가장 낮은 전자 여기 상태만이 안정한 반면, 상위 전자 상태는 H + HNS/HSN 또는 HN + SH 또는 N + H2S 또는 S + NH2 단편을 형성하는 단분자 분해 과정을 겪을 수 있음을 보여줍니다. ^[5] 전압이 감소함에 따라 두 개의 내부 수소 구성 사이를 전환할 때 서로 다른 동작이 관찰되며, 이는 바닥 상태에서 분자 전자 여기 상태와 진동 여기 상태를 모두 포함하는 기본 호변 이성질체화 메커니즘을 나타내는 데 도움이 됩니다. ^[6] 에너지가 전자 여기 상태의 에너지보다 100배 작은 CEP 여기 상태는 임의성을 변경하지 않고 로컬 임의 영역에 포함됩니다. ^[7] 그것으로부터 전자 여기 상태에 있는 분자의 NMR 차폐를 직접 얻을 수 있고 액체의 여기 분자 구조를 분석하는 데 사용할 수 있습니다. ^[8] 플라즈몬 특성 지수(PCI)라고 하는 숫자는 각 전자 여기 상태에 대해 계산할 수 있으며 여기의 플라즈몬성을 설명합니다. ^[9] 여기에서는 전자 여기 상태에 대한 적용에 특히 주의하면서 대안 클래스인 완전한 활성 공간 구성 상호 작용(CASCI) 방법에 대해 논의합니다. ^[10] 첫째, 전자 여기 상태와 삼중항 상태로의 전환을 유도하면 SRS 피크를 효과적으로 줄일 수 있음을 보여주었습니다. ^[11] 모든 분자의 2광자 전이 동안 전자 여기 상태는 국부적으로 여기됩니다. ^[12] 양자 계산과 결합된 초고속 펨토초 과도 흡수(fs-TA) 분광법은 전자 여기 상태에서 -NMe2 그룹의 회전에 의해 형성되는 꼬인 분자내 전하 이동(TICT) 상태의 존재를 밝혀냈습니다. ^[13] nan ^[14] 전자 여기 상태의 비평형 궤적을 정밀하게 캡처하는 것은 특히 전이 금속 착물에 대해 이 두 가지 목표를 발전시키기 위한 토대를 제공할 것입니다. ^[15] nan ^[16] 이 작업에서 우리는 선형 응답 시간 종속 밀도 기능 이론(TD-DFT)을 통해 확장된 원자 시스템에서 전자 여기 상태의 처리에 다체(MB) 효과를 통합하는 새로운 비단열 분자 역학 방법론을 보고합니다. ^[17] 지구 대기에서 NH2NO2의 중요성을 검증하기 위해 NH2NO2의 바닥 및 첫 번째 전자 여기 상태를 특성화하고 다중 참조 및 결합 클러스터 방법을 사용하여 광화학을 조사했습니다. ^[18] N2, 공기 및 He에서 HNO3가 193 nm 여기된 후 (310 ± 5) nm에서 분산(220-330 nm) 및 시간 종속 방출을 기록하고 분석하여 OH(A2Σ) 및 NO(A2Σ+) 전자 관련된 흥분 상태. ^[19] nan ^[20] 복잡한 분자 시스템에서 스핀 다중도가 다른 전자 여기 상태는 상태가 열 평형 상태에 있는 경우 간단한 통계적 열역학적 형식을 통해 설명할 수 있습니다. ^[21] nan ^[22] 그러나 값 비싼 계산 비용으로 인해 Ehrenfest 시뮬레이션에서 긴 공액 폴리머 사슬에 대한 전자 여기 상태 계산은 여전히 ​​Hartree-Fock 근사 수준에 있습니다. ^[23] nan ^[24] nan ^[25] 첫 번째 원리 계산은 결정질 환경의 변화가 진동 및 전자 여기 상태에 어떻게 영향을 미치는지 보여줌으로써 실시간 분광 데이터와 ex situ 데이터의 해석을 용이하게 합니다. ^[26] 우리는 시간 분해 분광법과 광화학을 시작했고 분자 전자 여기 상태, 분자 복합체의 전하 분리, 용액 내 분자간 전자 이동을 연구하기 위해 나노초 및 피코초 전자 흡수 분광법에 대한 초기 시도에 중점을 두었습니다. ^[27] 깨끗하고 결함이 있는 단층 흑색 인(ML-BP)에서 전자-정공 재결합의 역학은 전자 여기 상태의 단일 입자 설명에 의존하는 여러 그룹에서 계산적으로 연구되었습니다. ^[28] nan ^[29] 분자 물질의 광유도 구조 역학은 종종 두 가지 주요 구성 요소를 포함합니다. 에너지 소산으로 인한 전자 여기 상태 및 비간섭 격자 역학의 자체 트래핑에 의해 유도된 국부 분자 왜곡. ^[30] 분자의 전자 여기 상태의 간섭성 레이저 여기와 열 이완을 결합하여 열 기관이 수행하는 작업으로 프로브 광자의 자극 방출을 처리하는 효과적인 열욕을 소개합니다. ^[31] nan ^[32] 이러한 광범위한 맥락에서, 생명에 결정적으로 중요한 광화학 반응 및 광물리학적 과정의 메커니즘, 역학 및 효율성에 잠재적으로 극적인 결과를 초래할 수 있기 때문에 최근 전자 여기 상태에서 초고속 H-결합 종속 역학 특성에 특별한 관심이 집중되었습니다. 그리고 기술. ^[33] 유기 광 반응 재료의 특성은 전자 여기 상태, 예를 들어 복사 감쇠율 상수, 산화환원 전위 및 수명에 의해 크게 결정됩니다. ^[34] 이 논문의 결과는 HF 분자의 전자 여기 상태, 특히 삼중항 여기 상태의 전자 구조와 스펙트럼 특성에 대한 이해를 향상시킬 것입니다. ^[35] 일중항 산소(1O2)는 분자 산소의 첫 번째 전자 여기 상태입니다. ^[36] 방사형 분포 함수의 분석에서 우리는 전자 여기 상태에서 용매의 방향이 광이성질화 동안 바닥 상태의 방향과 유사하다고 추론합니다. ^[37] 우리는 전자 들뜬 상태의 다체 처리가 들뜬 상태의 커플링 구조를 크게 변화시키고, 상태의 더 강한 비단열 커플링을 촉진하며, 궁극적으로 들뜬 상태의 단일 입자 설명에 비해 이완 역학을 가속화한다는 것을 발견했습니다. ^[38] nan ^[39] 햇빛에 의한 인간 피부의 내인성 감광제(ePS)의 광여기는 삼중항 여기 상태, 일중항 산소, 다양한 활성 산소 및 질소 종(자유 라디칼 또는 2-전자 산화제)과 같은 전자 여기 상태의 형성으로 절정에 달합니다. ^[40] 바닥 전자 상태(X1Σg+)와 D2 분자의 처음 두 가지 전자 여기 상태(b3Σu+ 및 B1Σu+)를 포함하는 전체 진동 분해 단면 세트는 기술적으로 관련된 부분적으로 해리되고 분리된 전환기 영역에서 융합 플라즈마 응용 프로그램에 대해 제공됩니다. ^[41] 전자 여기 상태(ES) 속성의 초기 결정은 이론적인 광화학의 초석입니다. ^[42] nan ^[43] 2개의 전자 여기 상태에서 가장 낮은 진동 상태 쌍은 2개의 선형 편광 UV 레이저의 조사에 의해 퇴화되도록 설정됩니다. ^[44] 이러한 결과는 분광학 및 PSe의 전자 여기 상태의 구조를 이해하는 데 도움이 됩니다. ^[45] 전자 여기 상태의 비편재화에 의해 생성된 일정한 일관성은 비평형 환경에서 비선형 열 전달을 유발합니다. ^[46] 우리는 다른 용매화 모델이 흡수 스펙트럼의 기능을 담당하는 전자 여기 상태에 미치는 영향에 대한 심층 분석을 제시합니다. ^[47] 플라즈몬 특성 지수(PCI)라고 하는 숫자는 각 전자 여기 상태에 대해 계산할 수 있으며 여기의 플라즈몬성을 설명합니다. ^[48] 우리는 잘 분리된 에너지에서 3개의 다른 해리 채널로 떨어지는 단일항 및 삼중항 전자 여기 상태의 복잡한 상호 작용을 찾습니다. ^[49] 전자 들뜬 상태에서 광분해가 일어나지 않으면 기저 상태로의 비방사성 이완은 내부 에너지가 매우 높은 카르보닐을 형성합니다. ^[50]