Doubly Excited(두 배로 흥분)란 무엇입니까?
Doubly Excited 두 배로 흥분 - Nevertheless, DFT/MRCI predicts that the S1 state should acquire a doubly excited-state character relevant to the excimer survival process and, therefore, cannot be completely described by the single reference methods used in this work. [1] It was observed Eu3+ and Er3+ narrow bands in the visible region, responsible for both upconversion and down shifting process when doubly excited. [2]그럼에도 불구하고 DFT/MRCI는 S1 상태가 엑시머 생존 과정과 관련된 이중 여기 상태 특성을 획득해야 하므로 이 작업에 사용된 단일 참조 방법으로 완전히 설명할 수 없다고 예측합니다. [1] 가시 영역에서 Eu3+ 및 Er3+ 좁은 밴드가 관찰되었으며 이중 여기 시 상향 변환 및 하향 이동 과정을 모두 담당합니다. [2]
doubly excited state 이중 흥분 상태
The widely used linear response time-dependent DFT (TDDFT) approach is, however, not effective at modeling many types of excited states, including (but not limited to) charge-transfer states, doubly excited states, and core-level excitations. [1] Strategies for correct retrieval of the time-dependent quasi-energies of helium with excitation energies covering both singly and doubly excited states are proposed. [2] Effects of the hot and dense plasma on the doubly excited states (DES) of the four-electron beryllium-like ions (BLI) with Z varying from 4 to 10 have been investigated by applying the stabilization method. [3] Here, we proposed a versatile lifetime-detection method for doubly excited states with odd or even parities by mixing an attosecond EUV pulse with two few-cycle near infrared (NIR) pulses in atomic helium under a noncollinear geometry. [4] In this paper, we have declined the formalism of the method of the Modified Atomic Orbital Theory (MAOT) applied to the calculations of energies of doubly excited states 2snp, 3snp, and 4snp Helium-like systems. [5] We also assessed whether a pCCD approach could be used to directly target doubly excited states, without having to resort to the equation-of-motion (EOM) formalism. [6] The inclusion of doubly excited states in the CISD dynamics and their diabatisation further allowed to observe a transient population of the 1(TT) state, which, however, gets depopulated on a timescale of 8 ps, leading finally to the trapping in the excimer minimum. [7] In the present study, we have clearly observed the nonadiabatic reaction pathway via the doubly excited state of CHD using ultrafast extreme UV photoelectron spectroscopy. [8] We report in this paper the total energies of the 2p2 1D, 3d2 1G, 4f2 1I doubly excited states of Helium isoelectronic sequence with nuclear charge Z ≤ 20. [9] We have investigated dipole transition elements and oscillator strengths for the doubly excited states of the helium atom using the correlated exponential wavefunctions. [10] Time-dependent density functional theory (TDDFT) is blind to doubly excited states, and this motivated us to use spin-flip DFT (SF-DFT). [11] The central ingredients of our computations are accurate atomic data, inclusion of satellite lines from doubly excited states and accounting for the reabsorption of the emitted photons on their way to the spectrometer. [12] In this paper, we report the energies and resonant widths of the [(2s3s 1Se and 2s3s 3Se) (2s4s 1Se and 2s4s 3Se) (2s3p 1P0 and 2s3p 3P0) (2s4p 1P0 and 2s4p 3P0) (2p3p 1De and 2p3p 3De) (2p4p 1De and 2p4p 3De) (3s4s 1Se and 3s4s 3Se) (3s4p 1P0 and 3s4p 3P0) (3p4p 1De and 3p4p 3De) (3d4d 1Ge and 3d4d 1Ge)] Doubly Excited States of Helium isoelectronic series with nuclear charge Z (2 ≤ Z ≤ 10). [13] We use time-delayed, counter-rotating, circularly polarized few-cycle attosecond nonoverlapping pulses to study the temporal coherent control of the resonant process of two-photon double ionization (TPDI) of hydrogen molecule via doubly excited states for pulse propagation direction along $\stackrel{\ifmmode \hat{}\else \^{}\fi{}}{\mathbf{k}}$ either parallel or perpendicular to the molecular axis $\stackrel{\ifmmode \hat{}\else \^{}\fi{}}{\mathbf{R}}$. [14] Our main focus was targeting doubly excited states and double core hole states. [15] Doubly excited states involving simultaneous intraporphyrin and metal‐centered excitations are found in the vicinity of the second set of intraporphyrin transitions (the so‐called Soret band). [16] We report in this paper computed values of the energy positions and widths of the lowest 1^P^o singlet doubly excited states of the helium atom. [17] These features have been attributed to the autoionizing decay of inner valence doubly excited states to the Ar + ground state. [18] The strong cross-peaks are attributed to the clean ground-state signal that is revealed when the annihilation of exciton pairs created on the same LH2 complex cancels oppositely signed signals from the doubly excited state. [19] The accurate description of doubly excited states using conventional electronic structure methods is remarkably challenging, primarily because such excited states require the inclusion of doubly or higher excited configurations or the application of multireference methods. [20] In the absence of Rabi-offset, the doubly excited state population exhibits a Lorentzian profile as a function of interaction, whereas for very small offsets it shows splitting and thus peaks. [21] A quantum-mechanical calculation of the time-dependent dipole response of this autoionizing state, driven by classical extreme-ultraviolet (XUV) electric fields, evidences strong-field-induced energy and phase shifts of the doubly excited state, which are extracted from the Fano line-shape asymmetry. [22]그러나 널리 사용되는 선형 응답 시간 종속 DFT(TDDFT) 접근 방식은 전하 이동 상태, 이중 여기 상태 및 코어 수준 여기를 비롯한 여러 유형의 여기 상태를 모델링하는 데 효과적이지 않습니다. [1] 단일 및 이중 여기 상태를 모두 포함하는 여기 에너지를 사용하여 헬륨의 시간 종속 준 에너지를 올바르게 검색하기 위한 전략이 제안됩니다. [2] Z가 4에서 10까지 변하는 4-전자 베릴륨 유사 이온(BLI)의 이중 여기 상태(DES)에 대한 뜨겁고 조밀한 플라즈마의 효과는 안정화 방법을 적용하여 조사되었습니다. [3] 여기에서 우리는 비공선 기하학에서 원자 헬륨에서 아토초 EUV 펄스와 두 개의 소수 주기 근적외선(NIR) 펄스를 혼합하여 홀수 또는 짝수 패리티를 가진 이중 여기 상태에 대한 다목적 수명 감지 방법을 제안했습니다. [4] 이 논문에서 우리는 이중 여기 상태 2snp, 3snp 및 4snp 헬륨 유사 시스템의 에너지 계산에 적용된 수정된 원자 궤도 이론(Modified Atomic Orbital Theory, MAOT) 방법의 형식주의를 거부했습니다. [5] 또한 운동 방정식(EOM) 형식에 의존하지 않고 이중 여기 상태를 직접 대상으로 하는 데 pCCD 접근 방식을 사용할 수 있는지 여부도 평가했습니다. [6] CISD 역학에 이중 여기 상태를 포함하고 그 diabatization을 추가하면 1(TT) 상태의 일시적인 개체군을 관찰할 수 있지만, 8ps의 시간 척도에서 인구가 감소하여 최종적으로 엑시머 최소값의 트래핑으로 이어집니다. . [7] 현재 연구에서 우리는 초고속 극자외선 광전자 분광법을 사용하여 CHD의 이중 여기 상태를 통한 비단열 반응 경로를 명확하게 관찰했습니다. [8] 우리는 이 논문에서 2p2 1D, 3d2 1G, 4f2 1I 이중 여기 상태의 총 에너지를 보고합니다. [9] 우리는 상관 지수 파동 함수를 사용하여 헬륨 원자의 이중 여기 상태에 대한 쌍극자 전이 요소와 발진기 강도를 조사했습니다. [10] TDDFT(Time-Dependent Density Functional Theory)는 이중 들뜬 상태에 대해 맹목적이고, 이것이 우리가 스핀-플립 DFT(SF-DFT)를 사용하도록 동기를 부여했습니다. [11] 우리 계산의 핵심 요소는 정확한 원자 데이터, 이중 여기 상태의 위성 라인 포함 및 분광계로 가는 도중 방출된 광자의 재흡수를 설명하는 것입니다. [12] 이 논문에서 우리는 [(2s3s 1Se and 2s3s 3Se) (2s4s 1Se and 2s4s 3Se) (2s3p 1P0 and 2s3p 3P0) (2s4p 1P0 and 2s4p 3P0) (2s4p 1P0 and 2s4p 3P0)의 에너지와 공진 폭을 보고한다. 2p4p 1De 및 2p4p 3De) (3s4s 1Se 및 3s4s 3Se) (3s4p 1P0 및 3s4p 3P0) (3p4p 1De 및 3p4p 3De) (3d4d 1Ge 및 3d4d 1Ge 및 3d4d 시리즈 ¤ Z ‰¤ 10). [13] 우리는 시간 지연, 역회전, 원형 편광된 몇 주기 아토초 비중첩 펄스를 사용하여 $를 따라 펄스 전파 방향에 대한 이중 여기 상태를 통해 수소 분자의 2광자 이중 이온화(TPDI)의 공진 프로세스의 시간적 일관성 제어를 연구합니다. \stackrel{\ifmmode \hat{}\else \^{}\fi{}}{\mathbf{k}}$ 분자 축에 평행하거나 수직 $\stackrel{\ifmmode \hat{}\else \^ {}\fi{}}{\mathbf{R}}$. [14] 우리의 주요 초점은 이중 여기 상태와 이중 코어 홀 상태를 목표로 하는 것이었습니다. [15] 동시 포르피린 내 및 금속 중심 여기를 포함하는 이중 여기 상태는 포르피린 내 전이의 두 번째 세트(소위 소렛 밴드) 부근에서 발견됩니다. [16] 우리는 이 논문에서 헬륨 원자의 가장 낮은 1^P^o 단일항 이중 여기 상태의 에너지 위치와 너비의 계산된 값을 보고합니다. [17] 이러한 특징은 내부 원자가 이중 여기 상태가 Ar + 바닥 상태로 자가 이온화되는 붕괴에 기인합니다. [18] 강한 교차 피크는 동일한 LH2 복합체에서 생성된 여기자 쌍의 소멸이 이중 여기 상태에서 반대 부호가 있는 신호를 취소할 때 나타나는 깨끗한 바닥 상태 신호에 기인합니다. [19] 기존의 전자 구조 방법을 사용하여 이중 여기 상태를 정확하게 설명하는 것은 현저하게 어려운데, 그 이유는 이러한 여기 상태가 이중 또는 더 높은 여기 구성을 포함하거나 다중 기준 방법을 적용해야 하기 때문입니다. [20] Rabi 오프셋이 없는 경우 이중 여기 상태 모집단은 상호 작용의 함수로 Lorentzian 프로파일을 나타내는 반면 매우 작은 오프셋의 경우 분할을 보여 피크를 나타냅니다. [21] 고전적인 극자외선(XUV) 전기장에 의해 구동되는 이 자가 이온화 상태의 시간 종속 쌍극자 응답에 대한 양자 역학 계산은 강한 자기장 유도 에너지와 이중 여기 상태의 위상 변이를 보여줍니다. Fano 선 모양의 비대칭. [22]
doubly excited configuration 이중 흥분 구성
Among the simplest and least expensive computational methodologies, the DFT approaches that incorporate the contributions of doubly excited configurations, abbreviated as MRSF (mixed reference spin-flip) TDDFT and SSR(4,4), accurately reproduce our best EOMCC results. [1] We investigated experimentally and theoretically dielectronic recombination (DR) populating doubly excited configurations (LMM) in Fe xvii, the strongest channel for soft X-ray line formation in this ubiquitous species. [2] Consequently, we have identified that both the missing doubly excited configurations and the form of the exchange-correlation functionals are the foremost grounds for the failure of the LR-TDDFT method. [3] The proposed TDDFT-1D method includes one lone optimized doubly excited configuration in addition to the DFT/TDDFT singly excited states within the context of a large configuration interaction Hamiltonian. [4] In the instances where the methods differ, the CVS-DFT/MRCI simulations predict intensity for transitions for which the underlying electronic states are characterized by doubly excited configurations relative to the ground state configuration. [5]가장 간단하고 가장 저렴한 계산 방법론 중에서 MRSF(혼합 기준 스핀 플립) TDDFT 및 SSR(4,4)로 약칭되는 이중 여기 구성의 기여를 통합하는 DFT 접근 방식은 최상의 EOMCC 결과를 정확하게 재현합니다. [1] 우리는 이 유비쿼터스 종에서 연 X선 선 형성을 위한 가장 강력한 채널인 Fe xvii에서 이중 여기된 구성(LMM)을 채우는 실험적 및 이론적으로 이전자 재조합(DR)을 조사했습니다. [2] 결과적으로, 우리는 누락된 이중 여기 구성과 교환 상관 함수의 형태가 모두 LR-TDDFT 방법의 실패에 대한 가장 중요한 근거임을 확인했습니다. [3] 제안된 TDDFT-1D 방법은 대규모 구성 상호 작용 Hamiltonian의 맥락 내에서 DFT/TDDFT 단일 여기 상태 외에 단일 최적화된 이중 여기 구성을 포함합니다. [4] 방법이 다른 경우 CVS-DFT/MRCI 시뮬레이션은 기본 전자 상태가 기저 상태 구성에 비해 이중 여기된 구성으로 특징지어지는 전이에 대한 강도를 예측합니다. [5]