Ads5 X(광고5 X)란 무엇입니까?
Ads5 X 광고5 X - We make several checks and we conjecture that the same interpretation holds for supergravity amplitudes on AdS5 × S5. [1] We then analyze the behavior of the exact S matrix under mirror transformation — a double Wick rotation on the worldsheet — and find that it satisfies a mirror duality relation analogous to the distinguished q-deformed AdS5 × S5 S matrix in the one parameter deformation limit. [2] 1 Type IIA dualities The duality between type IIB strings on AdS5 × S and 4d N = 4 SCFTs [1] has been tested on various grounds. [3] We propose a worldsheet description for the AdS5 × S 5 string theory dual to large N , free N = 4 super Yang-Mills in four dimensions. [4] In this paper, we obtain for the first time an explicit expression for this superfield in an AdS5 × S5 background. [5] The framework extends the “hexagon tessellation” approach which was originally proposed for AdS5 × S and for the first time it demonstrates its applicability to other (less supersymmetric) setups. [6] For AdS5 × S5 and AdS7 × S4, we obtain closed form expressions for the meromorphic twisted correlators from the maximally R-symmetry violating limit of the holographic correlators. [7] We illustrate these phenomena in large classes of examples, including AdS5 × T 1,1 with 3-form fluxes, 10d massive IIA, M-theory on K3, the 10d non-supersymmetric USp(32) strings, and type IIB compactifications with 3-form fluxes and/or magnetized D-branes. [8] This can be regarded as the genus-one four-point graviton amplitude of type IIB string theory on AdS5 × S5 in a low energy expansion. [9] We explicitly construct a generalization of these solutions corresponding to a class of electrically charged and rotating supersymmetric black strings in AdS5 × S5 with general magnetic fluxes on the spindle. [10] This conformal theory admits a large-N ’t Hooft expansion and is dual to a particular orientifold of AdS5 × S5. [11] We consider three-parameter Yang-Baxter deformations of the AdS5 × T1,1 superstring for abelian r-matrices which are solutions of the classical Yang-Baxter equation. [12] We explore newly constructed SMT limits of type IIB (super) strings on AdS5 × S5 and estimate the corresponding leading order stringy corrections near the respective BPS bounds. [13]몇 가지 확인을 하고 AdS5 × S5의 초중력 진폭에 대해 동일한 해석이 적용된다고 추측합니다. [1] 그런 다음 미러 변환(월드시트에서 이중 Wick 회전)에서 정확한 S 행렬의 동작을 분석하고 하나의 매개변수 변형 한계에서 고유한 q-변형 AdS5 × S5 S 행렬과 유사한 미러 이중성 관계를 충족한다는 것을 발견했습니다. [2] 1 유형 IIA 이중성 AdS5 × S 및 4d N = 4 SCFT[1]의 유형 IIB 문자열 간의 이중성은 다양한 근거에서 테스트되었습니다. [3] 우리는 4차원에서 AdS5 × S 5 스트링 이론 이중 대 대형 N, 자유 N = 4 수퍼 Yang-Mills에 대한 세계 시트 설명을 제안합니다. [4] 이 논문에서는 AdS5 × S5 배경에서 이 슈퍼필드에 대한 명시적 표현을 처음으로 얻습니다. [5] 이 프레임워크는 원래 AdS5 × S에 대해 제안된 "육각형 테셀레이션" 접근 방식을 확장하고 처음으로 다른(덜 초대칭) 설정에 적용할 수 있음을 보여줍니다. [6] AdS5 × S5 및 AdS7 × S4의 경우, 홀로그램 상관기의 최대 R-대칭 제한을 위반하는 메로모픽 꼬인 상관기에 대한 폐쇄형 표현을 얻습니다. [7] 우리는 이러한 현상을 3-형태 플럭스가 있는 AdS5 × T 1,1, 10d 대규모 IIA, K3의 M 이론, 10d 비대칭 USp(32) 스트링 및 3을 포함하는 유형 IIB 압축을 포함하여 많은 종류의 예에서 설명합니다. - 플럭스 및/또는 자화된 D-브레인을 형성합니다. [8] 이것은 저에너지 팽창에서 AdS5 × S5에 대한 유형 IIB 끈 이론의 1속 4점 중력자 진폭으로 간주될 수 있습니다. [9] 우리는 스핀들에 일반 자속이 있는 AdS5 × S5에서 전하를 띠고 회전하는 초대칭 검은색 스트링의 클래스에 해당하는 이러한 솔루션의 일반화를 명시적으로 구성합니다. [10] 이 등각 이론은 큰 N ' Hooft 확장을 허용하고 AdS5 × S5의 특정 오리엔티폴드에 이중입니다. [11] 우리는 고전적인 Yang-Baxter 방정식의 해인 abelian r-행렬에 대한 AdS5 × T1,1 슈퍼스트링의 3-매개변수 Yang-Baxter 변형을 고려합니다. [12] AdS5 × S5에서 유형 IIB(수퍼) 문자열의 새로 구성된 SMT 제한을 탐색하고 해당 BPS 경계 근처에서 해당 선행 차수 문자열 수정을 추정합니다. [13]
ads5 x s5
A defect solution in the AdS5 x S5 black hole spacetime is given. [1] The IR limit of a planar static D3-brane in AdS5 x S5 is a tensionless D3-brane at the AdS horizon, with dynamics governed by a strong-field limit of the Dirac-Born-Infeld action analogous to that found from the Born-Infeld action by Bialynicki-Birula. [2] We obtain these as limits of unimodular inhomogeneous r matrices and associated deformations of AdS2 x S2 x T6 and AdS5 x S5. [3]AdS5 x S5 블랙홀 시공간의 결함 솔루션이 제공됩니다. [1] AdS5 x S5에서 평면 정적 D3-brane의 IR 한계는 AdS 지평선에서 무장력 D3-brane이며, 역학은 Born-Born-Infeld에서 발견된 것과 유사한 Dirac-Born-Infeld 작용의 강한 필드 한계에 의해 제어됩니다. Bialynicki-Birula의 Infeld 액션. [2] 우리는 이것을 AdS2 x S2 x T6 및 AdS5 x S5의 단일 모듈식 비균질 r 행렬 및 관련 변형의 한계로 얻습니다. [3]