ルビジウム原子とは何ですか？
Rubidium Atoms ルビジウム原子 - We explore Josephson-like dynamics of a Bose-Einstein condensate of rubidium atoms in the second Bloch band of an optical square lattice providing a double well structure with two inequivalent, degenerate energy minima. [1] 62 fs between the 5S 1/2 and 5P 3/2 in rubidium atoms. [2] The Rubidium atoms in an antirelaxation coated cell provide a suitable platform to address the phenomena at multiple Larmor’s frequencies. [3] The results presented here have direct implications for understanding recent experimental results in the study of the barrier crossing of rubidium atoms. [4] To calibrate the apparatus, we use resonant two-color two-photon ionization of rubidium atoms as Doppler-selected ions. [5] Another key characteristic of DBT-based photon sources is the proximity of their emission wavelength compared to rubidium atoms [4] , which can be exploited for quantum technology applications. [6] In the Rb-amicite structure, most of rubidium atoms are located in two sites with the occupancies of 0. [7] Near-infrared diode lasers are used to create and monitor a spin polarization of the rubidium atoms, a direct measure of the magnetic field. [8] We report the observation of a dimer-dimer inelastic collision resonance for ultracold Feshbach molecules made of bosonic sodium and rubidium atoms. [9] We experimentally demonstrate the chip-scale integration of tapered nano waveguides and rubidium atoms. [10] The chosen transition frequencies for rubidium atoms are known with high accuracy. [11] We demonstrate the positive role of buffer gas in achieving highly efficient hyperfine-structure based optical pumping of Rubidium atoms in miniaturized vapor cells. [12] Rubidium atoms are polarized via collisions with potassium atoms and can be probed. [13] We perform balanced homodyne detection of the electromagnetic field in a single-mode tapered optical nanofiber surrounded by rubidium atoms in a magneto-optical trap. [14] We experimentally demonstrate the chip-scale integration of tapered nano waveguides and rubidium atoms. [15] Our approach to the quantum memory uses a single collective excitation encoded in two separate spatial modes in a cold ensemble of rubidium atoms. [16] The results of calculation of the Stark resonance energies and widths for the lithium, sodium, and rubidium atoms are listed and compared with other theoretical and experimental data. [17] The optimal diffusion rates are experimentally obtained using an ultracold cloud of rubidium atoms in a pulsed optical lattice. [18] The spectrum of Hawking radiation is measured in an analogue black hole composed of rubidium atoms, confirming Hawking’s prediction that Hawking radiation is thermal with a temperature given by the surface gravity. [19] Rubidium atoms, delivered by a dispenser source, enter the 20-30 nm diameter pores, diffuse in and stick to their walls. [20] We experimentally confirm the enhancement of transitions for different low-lying orbitals in rubidium atoms and use calculations to extrapolate to high-lying Rydberg orbitals. [21] We demonstrate the positive role of buffer gas in achieving highly efficient hyperfine-structure based optical pumping of Rubidium atoms in miniaturized vapor cells. [22] The interaction of rubidium atoms with sapphire cell windows at an interwindow distance L = 40–100 nm is studied. [23] We report on an experiment in which the decay time of an oscillating fluorescence of rubidium atoms on a 5P state in a coated vapor cell exceeds several of milliseconds; that is, many orders of magnitude longer than the normal decay time of the excited atoms. [24]光学正方格子の2番目のブロッホバンドにあるルビジウム原子のボーズアインシュタイン凝縮のジョセフソンのようなダイナミクスを調べて、2つの非等価な縮退エネルギー最小値を持つ二重井戸構造を提供します。 [1] ルビジウム原子の5S1/2と5P3/2の間で62fs。 [2] 緩和防止コーティングされたセル内のルビジウム原子は、複数のラーモア周波数での現象に対処するための適切なプラットフォームを提供します。 [3] ここに提示された結果は、ルビジウム原子のバリア交差の研究における最近の実験結果を理解するための直接的な意味を持っています。 [4] 装置を校正するために、ドップラー選択イオンとしてルビジウム原子の共鳴2色2光子イオン化を使用します。 [5] DBTベースの光子源のもう1つの重要な特徴は、ルビジウム原子と比較して発光波長が近いことです[4]。これは量子技術アプリケーションに利用できます。 [6] Rb-amicite構造では、ほとんどのルビジウム原子が2つのサイトにあり、占有率は0です。 [7] 近赤外ダイオード レーザーを使用して、ルビジウム原子のスピン分極を生成および監視し、磁場を直接測定します。 [8] ボソンのナトリウム原子とルビジウム原子でできた超低温フェッシュバッハ分子の二量体-二量体非弾性衝突共鳴の観測を報告します。 [9] テーパー ナノ導波路とルビジウム原子のチップ スケール統合を実験的に示します。 [10] ルビジウム原子の選択された遷移周波数は、高精度で知られています。 [11] 小型化された蒸気セルでルビジウム原子の非常に効率的な超微細構造ベースの光ポンピングを達成する上で、バッファーガスの積極的な役割を実証します。 [12] ルビジウム原子は、カリウム原子との衝突によって分極され、プローブすることができます。 [13] 磁気光学トラップ内のルビジウム原子に囲まれたシングルモードテーパー光ナノファイバーで、電磁場のバランスの取れたホモダイン検出を実行します。 [14] テーパー ナノ導波路とルビジウム原子のチップ スケール統合を実験的に示します。 [15] 量子メモリへの私たちのアプローチは、ルビジウム原子の冷たい集合体の 2 つの別々の空間モードでエンコードされた単一の集団励起を使用します。 [16] リチウム、ナトリウム、およびルビジウム原子のシュタルク共鳴エネルギーと幅の計算結果が一覧表示され、他の理論データおよび実験データと比較されます。 [17] 最適な拡散速度は、パルス光格子内のルビジウム原子の極低温雲を使用して実験的に得られます。 [18] ホーキング放射のスペクトルは、ルビジウム原子で構成されるアナログ ブラック ホールで測定され、ホーキング放射が表面重力によって与えられる温度を伴う熱であるというホーキングの予測を確認します。 [19] ディスペンサー ソースから供給されるルビジウム原子は、直径 20 ～ 30 nm の細孔に入り、拡散して壁にくっつきます。 [20] ルビジウム原子のさまざまな低軌道の遷移の強化を実験的に確認し、計算を使用して高軌道のリュードベリ軌道に外挿します。 [21] 小型化された蒸気セルでルビジウム原子の非常に効率的な超微細構造ベースの光ポンピングを達成する上で、バッファーガスの積極的な役割を実証します。 [22] 窓間距離L = 40〜100 nmでのサファイアセル窓とルビジウム原子の相互作用が研究されています。 [23] コーティングされた蒸気セル内の5P状態でのルビジウム原子の振動蛍光の減衰時間が数ミリ秒を超える実験について報告します。つまり、励起された原子の通常の減衰時間よりも何桁も長くなります。 [24]
magneto optical trap 光磁気トラップ
We use such components to produce a magneto-optical trap that captures ∼ 2× 10 rubidium atoms, employing for this purpose a compact and highly stable device for spectroscopy and optical power distribution, optimized neodymium magnet arrays for magnetic field generation and a lightweight, additively manufactured ultra-high vacuum chamber. [1]このようなコンポーネントを使用して、約2×10個のルビジウム原子を捕捉する磁気光学トラップを生成します。この目的のために、分光法と光パワー分布用のコンパクトで安定性の高いデバイス、磁場生成用に最適化されたネオジム磁石アレイ、および軽量で相加的に使用します。超高真空チャンバーを製造。 [1]
Cold Rubidium Atoms
21 102001), we have reported the first primary quantum pressure standard based on the loss rate of cold rubidium atoms from a magnetic trap. [1] We report on the stable effective trapping of cold rubidium atoms by a method for a single optical trap in the near-optical resonant regime. [2] A proof-of-principle experiment was performed with shaped ultrafast optical pulses and cold rubidium atoms, and the result shows a good agreement with the theory. [3] Interactions extending over a distance of 500 μm are generated within a cloud of cold rubidium atoms coupled to a single mode of light in an optical resonator. [4] The plasma is made from cold rubidium atoms in a magneto-optical trap (MOT) and is formed via ultraviolet photoionization. [5] We analyze the properties of self-organized spin patterns in the ground state of cold rubidium atoms. [6]21 102001）、磁気トラップからの冷たいルビジウム原子の損失率に基づく最初の一次量子圧力標準を報告しました。 [1] 近光共鳴領域における単一の光トラップの方法による、冷たいルビジウム原子の安定した効果的なトラッピングについて報告します。 [2] 整形された超高速光パルスと冷たいルビジウム原子を使って原理実証実験が行われ、その結果は理論とよく一致することを示しています。 [3] 500 μm の距離に及ぶ相互作用は、光共振器内の単一モードの光に結合された冷たいルビジウム原子の雲の中で生成されます。 [4] プラズマは、光磁気トラップ (MOT) 内の冷たいルビジウム原子から作られ、紫外線光イオン化によって形成されます。 [5] 冷たいルビジウム原子の基底状態における自己組織化スピンパターンの特性を分析します。 [6]
Ultracold Rubidium Atoms
234 A band structure with only two Weyl points is created in an optical lattice filled with ultracold rubidium atoms. [1] observed this phenomenon in fine detail by exciting pairs of ultracold rubidium atoms along the diagonal of an optical lattice. [2] For excitation of ultracold rubidium atoms to $nD_{5/2}$ states, we find that the mixing is consistent with a three-body process, except near exact Forster resonance. [3] Along this line, we have built a platform where ultracold rubidium atoms are strongly coupled to a fiber-based Fabry-Perot cavity under a quantum gas microscope. [4] Using ultracold rubidium atoms inside an on-chip optical cavity, we investigate light-induced spin squeezing and non-destructive measurements at 10E-13 level of relative frequency stability. [5]234ワイル点が2つしかないバンド構造が、極低温のルビジウム原子で満たされた光格子内に作成されます。 [1] 光格子の対角線に沿って極低温ルビジウム原子のペアを励起することにより、この現象を詳細に観察しました。 [2] 超低温ルビジウム原子の $nD_{5/2}$ 状態への励起では、ほぼ正確なフェルスター共鳴を除いて、混合が三体プロセスと一致することがわかりました。 [3] この線に沿って、超低温ルビジウム原子が量子ガス顕微鏡下でファイバーベースのファブリペローキャビティに強く結合されるプラットフォームを構築しました。 [4] オンチップ光共振器内の超低温ルビジウム原子を使用して、相対周波数安定性の 10E-13 レベルでの光誘起スピンスクイージングと非破壊測定を調査します。 [5]
Hot Rubidium Atoms
In this experimental work we address the issue of interaction between non-resonant two photon absorption (5S1/2 → 5D5/2) and a resonant one photon transition (5S1/2 → 5P3/2) in a Doppler broadened medium of hot Rubidium atoms under the V type coupling scheme 5D5/2 ← 5S1/2 → 5P3/2. [1] Here the authors demonstrate an efficient quantum Raman memory protocol by preparing hot rubidium atoms in specific states using control pulse scheme. [2]nan [1] ここで著者らは、制御パルス方式を使用して特定の状態でホット ルビジウム原子を準備することにより、効率的な量子ラマン メモリ プロトコルを示します。 [2]
rubidium atoms inside
03) × 107 rubidium atoms inside the cavity, which are turned into an ultracold plasma by two-step pulsed (nanosecond or femtosecond) photo-ionization. [1] Magnetic fields at the four points corresponding to the RF coils along the laser beam propagation are obtained by measuring Larmor frequency of the rubidium atoms inside the vapor cell. [2] We present a multiplexed quantum repeater protocol based on an ensemble of laser-cooled and trapped rubidium atoms inside an optical ring cavity. [3] Using ultracold rubidium atoms inside an on-chip optical cavity, we investigate light-induced spin squeezing and non-destructive measurements at 10E-13 level of relative frequency stability. [4]03）キャビティ内の×107個のルビジウム原子。2段階のパルス（ナノ秒またはフェムト秒）光イオン化によって超低温プラズマに変換されます。 [1] 蒸気セル内のルビジウム原子のラーモア周波数を測定することにより、レーザービームの伝搬に沿った RF コイルに対応する 4 点の磁場が得られます。 [2] 光リングキャビティ内のレーザー冷却およびトラップされたルビジウム原子のアンサンブルに基づく、多重化された量子リピータプロトコルを提示します。 [3] オンチップ光共振器内の超低温ルビジウム原子を使用して、相対周波数安定性の 10E-13 レベルでの光誘起スピンスクイージングと非破壊測定を調査します。 [4]
rubidium atoms trapped 閉じ込められたルビジウム原子
It is known from ensemble measurements that rubidium atoms trapped in solid parahydrogen have favorable properties for quantum sensing of magnetic fields. [1] In this work, we measure the properties of ensembles of rubidium atoms trapped in solid neon that are relevant for use as quantum sensors of magnetic fields: the spin coherence of the trapped atoms, and the ability to optically control and measure their spin state. [2]アンサンブル測定から、固体パラ水素にトラップされたルビジウム原子は、磁場の量子センシングに有利な特性を持っていることが知られています。 [1] この作業では、磁場の量子センサーとしての使用に関連する固体ネオンにトラップされたルビジウム原子の集団の特性を測定します。トラップされた原子のスピンコヒーレンス、およびそれらのスピン状態を光学的に制御および測定する機能です。 [2]