液体ガス インターフェースとは何ですか？
Liquid Gas Interface 液体ガス インターフェース - Liquid evaporation is modeled using the conditions at the liquid-gas interface. [1] A Euler-Euler two-fluid model coupled with the compressive discretization scheme for the capture of the liquid-gas interface and the Shear Stress Transport turbulence model was used to model the flow numerically. [2] Also, an electric field simulation was performed, and it indicated that the strongly localized electric field at the liquid-gas interface on the seed surface boundary had initiated local breakdown of the gas at the air-liquid interface, resulting in exceptional physical-chemical reactions for antimicrobial efficacy beyond typical plasma treatments. [3] For surface tension relevant flows, such as bubbles and droplets, the importance of modelling and predicting small-scale behaviour is crucial in accurately defining the liquid-gas interface and complex interactions that may take place. [4] The results suggest a range of model modifications which could lead to improved prediction of the transient fire growth and extinction phases of burning for liquid pool fires, specifically, investigation of: ignition modelling techniques for high boiling temperature liquid fuels; a combustion regime combining both infinite and finite-rate chemistry; a solution method which accounts for two- or three-dimensional heat conduction effects in the liquid-phase; alternative surrogate fuel compositions for multi-component hydrocarbon fuels; and modification of the solution procedure used at the liquid-gas interface during fire extinction. [5] To implicitly track the evolving liquid-gas interface, the Cahn-Hilliard equation is coupled with the Navier-Stokes equation. [6] Three stages of MICP process were identified: bacterial ureolysis, dynamic equilibrium between liquid-gas interface and oversaturation of ions, and calcite precipitation. [7] The large-area growth of edge-enriched BN films was accomplished through the introduction of Turing instability into a growth process that involves the liquid-gas interface self-limiting reaction between molten boron oxide (B2O3) with gaseous ammonia (NH3) at elevated temperature. [8] Our results show nanoparticles, despite their ability to position themselves at liquid-gas interfaces and thus limit the resulting surface tension coefficient, do not necessarily have a positive effect on foam stability; the nature and magnitude of this effect depends strongly on the nature of the surfactant, its concentration and the concentration of nanoparticles. [9] The volume of fluid (VOF) approach is used to capture the liquid-gas interface. [10] Design/methodology/approach Air-water slug flow was simulated with the help of the volume of the fluid model, coupled with the K-epsilon turbulence model to track liquid-gas interfaces. [11] A thick crystalline oxide layer rapidly grows at the liquid-gas interface providing preferential sites for the VS growth to take place. [12] A new solver is developed in an open source CFD framework, OpenFOAM, which incorporates the Navier–Stokes equations, energy equation including the viscous dissipation and a new isoAdvector approach for capturing the liquid-gas interface. [13] Using the lubrication theory, a new liquid-gas interface evolution equation involving odd viscosity effect is derived. [14] First discovered by Fritz Haber in the 19 th century, 1-3 the dynamic cathodic corrosion mechanisms remain elusive, due to the lack of operando/in situ microscopic methods for probing electrified solid-liquid-gas interfaces. [15] The time required for the liquid-gas interface to reach a certain distance by spontaneous imbibition with static contact angle and dynamic contact angle are provided. [16] The Level-Set (LS) method with piece-wise quadratic (P2) interpolation for the liquid-gas interface is used in order to reach higher-order convergence rates in regions with smooth interface. [17] In all of these applications, a strong electric field is used to deform a liquid-gas interface (free surface) into a sharp conical tip. [18] The liquid-gas interface formed at the cavity that separates the core flow and entrapped air forms convex, flat or concave menisci depending on the Laplace pressure. [19] In addition, we present the variation of the length of the gas-liquid-gas interfaces (films) with the liquid fraction, as well as the distribution of the Plateau border sides. [20] Here, we report in situ visualization and manipulation of unidirectional superfast ballistic dynamics of a single-photon-activated gold nanoparticle (NP) along the liquid-gas interface by four-dimensional electron microscopy (4D EM) at nanometer and nanosecond scales. [21] 8 or less at the liquid-gas interface. [22]液体の蒸発は、液体とガスの界面の条件を使用してモデル化されます。 [1] 液体-ガス界面を捕捉するための圧縮離散化スキームと組み合わせたオイラー-オイラー2流体モデルおよびせん断応力輸送乱流モデルを使用して、流れを数値的にモデル化した。 [2] また、電界シミュレーションを行ったところ、シード表面境界の液ガス界面に強く局在化した電界が気液界面でガスの局所分解を開始し、例外的な物理化学的反応を引き起こしたことが示された。典型的なプラズマ治療を超えた抗菌効果のために。 [3] 気泡や液滴などの表面張力に関連する流れの場合、小規模な動作をモデル化および予測することの重要性は、発生する可能性のある液体-ガス界面および複雑な相互作用を正確に定義する上で重要です。 [4] 結果は、液体プール火災の一時的な火災の成長と燃焼の消滅段階の予測の改善につながる可能性のある一連のモデル変更を示唆しています。具体的には、次の調査です。無限と有限速度の両方の化学を組み合わせた燃焼レジーム。液相における二次元または三次元の熱伝導効果を説明する解法。多成分炭化水素燃料の代替代替燃料組成;消火時に液-ガス界面で使用される解決手順の変更。 [5] 進化する液体-気体界面を暗黙的に追跡するために、カーン-ヒリアード方程式をナビエ-ストークス方程式と組み合わせます。 [6] MICPプロセスの3つの段階が特定されました。細菌の尿素分解、液体とガスの界面とイオンの過飽和の間の動的平衡、およびカルサイトの沈殿です。 [7] エッジが豊富なBNフィルムの大面積成長は、高温での溶融酸化ホウ素（B2O3）とガス状アンモニア（NH3）間の液体-ガス界面自己制限反応を含む成長プロセスにチューリング不安定性を導入することによって達成されました。 。 [8] 私たちの結果は、ナノ粒子が液体-気体界面に位置し、結果として生じる表面張力係数を制限する能力にもかかわらず、必ずしも泡の安定性にプラスの影響を与えるとは限らないことを示しています。この効果の性質と大きさは、界面活性剤の性質、その濃度、およびナノ粒子の濃度に強く依存します。 [9] 流体の体積（VOF）アプローチは、液体と気体の界面をキャプチャするために使用されます。 [10] 設計/方法論/アプローチ 空気-水スラグの流れは、液体-ガス界面を追跡するためのK-イプシロン乱流モデルと組み合わせた流体モデルの体積の助けを借りてシミュレートされました。 [11] 厚い結晶性酸化物層が液体-ガス界面で急速に成長し、VS成長が起こるための優先的な部位を提供します。 [12] 新しいソルバーは、オープンソースのCFDフレームワークであるOpenFOAMで開発されています。これには、Navier-Stokes方程式、粘性散逸を含むエネルギー方程式、および液体-ガス界面をキャプチャするための新しいisoAdvectorアプローチが組み込まれています。 [13] 潤滑理論を使用して、奇数の粘度効果を含む新しい液体-ガス界面進化方程式が導き出されます。 [14] 19世紀にFritzHaberによって最初に発見された、1〜3の動的陰極腐食メカニズムは、帯電した固液ガス界面を精査するためのオペランド/その場顕微鏡法がないため、とらえどころのないままです。 [15] 静的接触角と動的接触角の自発的吸収によって液体-気体界面が特定の距離に到達するのに必要な時間が提供されます。 [16] 滑らかな界面を持つ領域で高次の収束率に到達するために、液体-気体界面の区分的二次（P2）補間を使用したレベルセット（LS）法が使用されます。 [17] これらすべてのアプリケーションでは、強い電界を使用して、液体と気体の界面（自由表面）を鋭い円錐形の先端に変形させます。 [18] コアフローと閉じ込められた空気を分離するキャビティに形成された液体-ガス界面は、ラプラス圧力に応じて、凸面、平坦、または凹面のメニスカスを形成します。 [19] さらに、気液ガス界面（フィルム）の長さの液体分率による変化、およびプラトー境界側の分布を示します。 [20] ここでは、ナノメートルとナノ秒のスケールで4次元電子顕微鏡（4D EM）による液体-気体界面に沿った単一光子活性化金ナノ粒子（NP）の一方向超高速弾道ダイナミクスのその場での視覚化と操作を報告します。 [21] 気液界面で8以下。 [22]